长寿命核反应装置高效靶材的原位沉积和再生方法及系统

申请号 CN200980112592.3 申请日 2009-02-27 公开(公告)号 CN101990686A 公开(公告)日 2011-03-23
申请人 星火工业有限公司; 发明人 罗博特安德鲁·斯特博; 布瑞恩艾迪沃德·尤尔奇克; 德瑞恩艾德曼·阿尔曼; 玛特鲁戴维德·考文垂; 迈克尔杰罗姆·思科斯;
摘要 本 发明 的各方面涉及在 中子 发生器和类似的核反应设备中沉积和再生靶材的一些方法。靶材的原位沉积和再生减少了核反应设备的管退化并且 覆盖 在靶 位置 处的靶材表面上的杂质。本发明的进一步的各方面包括设计靶的方法,以便以高效率并以从中子能谱选择的中子 能量 生成中子。
权利要求

1.一种在核反应设备中原位沉积靶材的方法,所述方法包括:
将靶材储存在核反应设备内的靶源位置处的靶源中;
在核反应设备的操作模式期间,通过使用原位沉积过程和加热处理将靶材沉积在靶位置处,其中所述靶源位置从所述靶位置偏移;
从粒子源生成粒子,其中所述粒子通过所述核反应设备被加速
使所述粒子在所述靶位置与所述靶材碰撞;和
由所述粒子在靶位置与所述靶材碰撞生成核反应产物。
2.根据权利要求1所述的方法,其中所述操作模式选自由核反应设备的初始制造、在核反应设备操作期间的离散间隔、在维护周期期间和在核反应设备的连续操作期间组成的组中。
3.根据权利要求2所述的方法,其中所述原位沉积延长操作寿命、靶性能或核反应设备的长寿性,而无需拆卸或更换靶基体。
4.根据要求权利要求1所述的方法,其中所述粒子选自由氢同位素的原子离子和分子+ + + + + +
离子组成的组中,包括仅同位素H 和D 的混合物、仅同位素H 和T 的混合物以及D 和T的混合物。
5.根据权利要求1所述的方法,其中所述核反应产物选自通过核聚变、核削裂、核电荷交换散裂和裂变过程产生的中子光子、质子、电子、阿尔法粒子、核素和其他核反应产物中。
6.根据权利要求1所述的方法,其中所述靶材选自由H、Li、Be、B、C、Ni、Na、Cu、Al、Sc、Ti、Fe、Cr、Mo、Ta、La、Sr、Y、Zr、U、Th、W、300系列和400系列不锈和任意组合、化合物、合金、混合物及其同位素丰度组成的组中。
7.根据权利要求1所述的方法,其中所述靶材的源选自由所述核反应设备的局部的一个或更多表面上的涂层、所述核反应设备的局部的一个或更多表面上的材料、所述核反应设备的电极、储存器和蒸发器组件组成的组中。
8.根据权利要求1所述的方法,其中所述靶源位置靠近所述靶,使得从所述靶源射出的材料的至少百分之一被直射到所述在靶位置处的所述靶材上。
9.根据权利要求1所述的方法,其中所述核反应设备选自由中子发生器、密封式中子发生器、带电和/或中性粒子加速器、特种核素发生器、正电子发射断层成像核素发生器和辐射源组成的组中。
10.根据权利要求1所述的方法,其中从所述靶源到所述靶位置处的靶材的原位沉积过程选自由蒸发、升华化学气相沉积物理气相沉积、溅射、射束沉积和流动液体靶材组成的组中。
11.根据权利要求1所述的方法,所述方法进一步包括:
利用加热处理将所述靶源中的所述靶材加热到高于靶材熔化温度
将所述靶源中的所述靶材熔化为液体靶材;
使所述液体靶材从所述靶源流动到所述靶位置;
用所述液体靶材涂覆所述靶位置处的靶材;和
冷却所述靶位置,其中利用冷却过程所述液体靶材在所述靶位置处的靶材上固化成固体形式。
12.根据权利要求11所述的方法,所述方法进一步包括通过多孔材料提供液体靶材以重新涂覆所述表面。
13.根据权利要求12所述的方法,其中所述多孔材料是钼发泡体。
14.根据权利要求1所述的方法,所述方法进一步包括:
利用加热处理将所述靶源中的所述靶材加热到升华的温度;
将所述靶源中的所述靶材升华为蒸汽靶材;
使所述蒸汽靶材从所述靶源迁移到所述靶位置;和
将所述蒸汽靶材凝结在所述靶位置处的靶材上。
15.根据权利要求1所述的方法,所述方法进一步包括:
利用加热处理将所述靶源中的所述靶材加热到蒸发所述靶材的温度;
将所述靶源中的所述靶材蒸发为蒸汽靶材;
使所述蒸汽靶材从所述靶源迁移到所述靶位置;和
将所述蒸汽靶材凝结在所述靶位置处的靶材上。
16.根据权利要求1所述的方法,所述方法进一步包括:
在核反应设备中提供挥发性生长前体;
将所述挥发性生长前体转换成蒸汽;
所述挥发性生长前体以气相进行化学反应,以在核反应设备内产生靶材;和
由涉及挥发性生长前体的化学反应在位于靶位置处的靶材上分解靶材。
17.根据权利要求1所述的方法,所述方法进一步包括:
用从粒子源产生的粒子轰击所述靶源处的靶材,从所述靶源中的所述靶材产生被溅射的靶材;
使所述被溅射的靶材从所述靶源迁移到所述靶位置;和
将所述被溅射的靶材沉积在所述靶位置处的靶材上。
18.根据权利要求1所述的方法,所述方法进一步包括以2μm至2000μm间的厚度在所述靶位置沉积所述靶材。
19.根据权利要求1所述的方法,所述方法进一步包括通过在所述靶位置原位沉积所述靶材减少所述靶材的退化以及覆盖所述靶位置处的靶材的表面杂质。
20.根据权利要求1所述的方法,所述方法进一步包括检测所述靶位置处的靶材接近最小厚度,并且利用原位沉积过程在所述靶位置沉积所述靶材,直到所述靶位置处的靶材厚度在2μm和2000μm之间。
21.根据权利要求1所述的方法,其中所述加热处理选自由感应、直接射束撞击、冷却剂减少、阻抗加热、对流加热、辐射加热、化学加热、放电和从外部热源通过靶基体的传导组成的组中。
22.根据权利要求1所述的方法,所述方法进一步包括:
用通过来自粒子源的粒子进行的气体离子化而产生的离子轰击所述靶源,其中所述靶源位于电子抑制电极的表面;
向所述电子抑制电极施加相对于所述靶位置处的靶材的电势成10-10,000V之间的负偏压,以将离子加速到动能为10eV-10keV;
使所述靶源中的所述靶材为被溅射的靶材;和
将来自所述靶源的所述被溅射的靶材沉积在所述靶位置处的靶材上。
23.根据权利要求1所述的方法,所述方法进一步包括:
用通过由粒子源生成的粒子进行的气体离子化而产生的粒子轰击所述靶源处的靶材,其中所述靶源位于电子抑制电极的表面;
通过施加偏压加速轰击离子,加热所述靶源处的靶材并使其成为蒸汽靶材;和
将所述蒸汽靶材凝结在所述靶位置处的靶材上。
24.根据权利要求1所述的方法,所述方法进一步包括:
通过阻抗元件加热所述靶源中的所述靶材;
使所述靶源中的所述靶材成为蒸汽靶材,其中所述靶材的源位于电子抑制电极和所述靶位置之间;和
将所述蒸汽靶材凝结在所述靶位置处的靶材上。
25.根据权利要求1所述的方法,所述方法进一步包括:
通过感应加热所述靶源中的所述靶材,使所述靶源中的所述靶材成为蒸汽靶材,其中所述靶源位于电子抑制电极和所述靶位置之间;和
将所述蒸汽靶材凝结在所述靶位置处的靶材上。
26.根据权利要求1所述的方法,所述方法进一步包括:
使射束粒子与所述靶位置处的所述靶材碰撞,其中所述粒子具有20keV至500keV之间的能量
通过在粒子源和所述靶位置处的靶材之间将气体离子化使射束粒子产生离子;和允许所述离子与所述靶源处的所述靶材碰撞,其中所述靶源位于所述核反应设备的电子抑制电极上,所述离子具有在50eV和10keV间的能量,所述电子抑制电极处的所述靶材具有有限的溅射量,允许将靶材从所述靶源溅射到所述靶位置的靶材上。
27.一种用于在核反应设备中再生靶材的方法,所述方法包括:
在核反应设备的操作模式期间利用再生过程在靶位置原位再生靶材;
从粒子源生成粒子,其中所述粒子通过所述核反应设备被加速;
使所述粒子与所述靶位置处的所述靶材碰撞;和
由所述粒子与所述靶位置处的靶材碰撞产生核反应产物。
28.根据权利要求27所述的方法,其中所述操作模式选自由核反应设备的初始制造、在核反应设备操作期间的离散间隔、在维护周期期间和在核反应设备的连续操作期间组成的组中。
29.根据权利要求27所述的方法,其中所述粒子选自由氢同位素的原子离子和分子离+ + + + + +
子组成的组中,包括仅同位素H 和D 的混合物、仅同位素H 和T 的混合物以及D 和T 的混合物。
30.根据权利要求27所述的方法,其中所述核反应产物选自通过核聚变、核削裂、核电荷交换、散裂和裂变过程产生的中子、光子、质子、电子、阿尔法粒子、核素和其他核反应产物中。
31.根据权利要求27所述的方法,其中所述靶材选自由H、Li、Be、B、C、Ni、Na、Cu、Al、Sc、Ti、Fe、Cr、Mo、Ta、La、Sr、Y、Zr、U、Th、W、300系列和400系列不锈钢和任意组合、化合物、合金、混合物及其同位素丰度组成的组中。
32.根据权利要求27所述的方法,其中所述核反应设备选自由中子发生器、密封式中子发生器、带电和/或中性粒子加速器、特种核素发生器、正电子发射断层成像核素发生器和辐射源组成的组中。
33.根据要求27所述的方法,所述方法进一步包括:
利用加热处理加热和退火所述靶位置处的靶材,从而从所述靶材释放被俘获的气体;
减少来自所述靶位置处的靶材的气体的气泡数量和由这种气泡导致的应;和
减少表面杂质、表面污染物和大氢化物沉积物
减少所述靶位置处的靶材的开裂和不均匀侵蚀;和
利用冷却过程冷却所述靶位置处的靶材。
34.根据权利要求27所述的方法,其中所述加热处理选自由感应、直接射束撞击、冷却剂减少、阻抗加热、对流加热、辐射加热、化学加热、放电和从外部热源通过靶基体的传导组成的组中。
35.根据权利要求33所述的方法,其中所述冷却过程选自由辐射冷却、传导冷却、对流冷却、热电/珀帖冷却及其任何组合组成的组中。
36.根据权利要求33所述的方法,其中所述被俘获的气体选自由原子性和分子性氢和氦的同位素组成的组中。
37.根据权利要求33所述的方法,其中所述表面污染物选自由化物、氮化物、化物、碳氢化合物、、溅射的电极和真空外壳材料、以及来自核反应发生设备中的脱气杂质组成的组中。
38.根据要求27所述的方法,所述方法进一步包括:
通过抵制分层提高所述靶位置处的靶材与基体之间的热接触;和
将所述靶位置处的靶材的表面重新润湿并重新粘合。
39.根据要求27所述的方法,所述方法进一步包括:
利用加热处理将所述靶位置处的靶材加热到高于所述靶材的熔点;
熔化所述靶位置处的靶材;
使液体靶材从靶材的较厚部分流动到靶材的较薄部分;和
利用冷却过程将所述液体靶材在所述靶位置处冷却为固体形式。
40.根据要求27所述的方法,所述方法进一步包括使在所述靶位置处的所述液体靶材的表面的杂质扩散离开所述靶材的表面而进入所述靶材的主体。
41.根据权利要求27所述的方法,所述方法进一步包括使被俘获的气体和氢化物扩散离开所述靶位置处的液体靶材。
42.根据要求27所述的方法,所述方法进一步包括:
利用感应加热处理加热所述靶位置处的靶材,其中所述靶材是碳;
从所述靶材蒸发表面杂质和表面污染物;
使被俘获的气体和氢化物扩散离开所述靶位置处的靶材;
将杂质和污染物扩散离开所述靶材的表面并进入所述靶材的主体;
通过去除起泡和氢化物减轻所述靶位置处的靶材的应力;和
利用冷却过程冷却所述靶位置处的靶材。
43.根据要求27所述的方法,所述方法进一步包括:
将通过所述靶材与来自粒子源的粒子相互作用形成的靶中的化合物分解;
从所述靶材扩散粒子束成分、反应产物和衰变产物;和
促进所述靶材粘合到靶基体。
44.根据要求27所述的方法,所述方法进一步包括:
通过控制粒子源的功率和控制核反应设备的冷却过程,由通过所述粒子源生成的粒子加热所述靶位置处的靶材;
从所述靶位置处的靶材释放被俘获的气体;
将污染物分解为气体和固体组分,其中所述气体组分被蒸发离开所述靶材,所述固体组分被扩散到所述靶材主体中;和
利用冷却过程冷却所述靶材。
45.根据要求27所述的方法,所述方法进一步包括:
通过控制粒子源的功率和控制所述核反应设备的冷却过程,由通过所述粒子源生成的粒子将所述靶位置处的靶材加热为液体靶材;
从所述靶位置处的靶材释放被俘获的气体;
使所述靶位置处的液体靶材内的起泡塌陷;
从所述靶位置处的液体靶材蒸发气体表面污染物;
将来自所述靶位置处的液体靶材的固体和液体表面污染物扩散到所述靶材主体中;
使靶材在所述靶位置处回流和重新分布,以恢复高侵蚀点;和
利用冷却过程冷却靶材。
46.根据权利要求27所述的方法,所述方法进一步包括锂作为靶材。
47.一种从中子发生器生成中子的方法,所述方法包括:
选择具有系列靶材特性的靶材并将所述靶材固定到中子发生器内的靶位置;
从粒子源生成粒子,其中所述粒子通过所述中子发生器的一个区域被加速;
使所述离子与所述靶位置处的靶材碰撞;和
当粒子与所述靶位置处的靶材碰撞时,在所述靶位置处的靶材内产生聚变或其他中子生成反应;和
由所述靶位置处的靶材内的聚变或其他中子生成反应生成中子。
48.根据权利要求47所述的方法,其中所述粒子选自由氢同位素的原子离子和分子离+ + + + + +
子组成的组中,包括仅同位素H 和D 的混合物、仅同位素H 和T 的混合物以及D 和T 的混合物。
49.根据权利要求47所述的方法,其中所述核反应产物选自通过核聚变、核削裂、核电荷交换、散裂和裂变过程产生的中子、光子、质子、电子、阿尔法粒子、核素和其他核反应产物中。
50.根据权利要求47所述的方法,其中所述靶材选自由H、Li、Be、B、C、Ni、Na、Cu、Al、Sc、Ti、Fe、Cr、Mo、Ta、La、Sr、Y、Zr、U、Th、W、300系列和400系列不锈钢和任意组合、化合物、合金、混合物及其同位素丰度组成的组中。
51.根据权利要求47所述的方法,其中所述靶材特性选自由平均原子数、有效原子数、氢同位素填充份额、热特性、杂质溶解性、氢扩散性、靶材内的氢同位素的俘获率以及次级中子生成反应速率组成的组中。
52.根据权利要求47所述是方法,所述方法进一步包括当选择靶材时优化靶材特性,所述靶材特性包括下面特性中的至少一种:靶材的平均或有效的原子数在1和21之间;靶材可以原位再生;靶材可以原位沉积;靶材具有导致截面大于1微靶的次级中子生成反应的能力。
53.根据权利要求47所述的方法,所述方法进一步包括通过射束注入从粒子源或次级等离子体源中的至少一个用氢聚变靶填充所述靶材。
54.根据权利要求52所述的方法,其中所述靶材包括锂。
55.根据权利要求47所述的方法,所述方法进一步包括:
提供重在所述靶位置处的靶材附近流动;和
用来自在所述靶位置处的靶材附近流动的所述重水的氢同位素电解地填充所述靶位置处的靶材。
56.一种用于生成中子的方法,所述方法包括:
提供中子发生器、粒子源和在所述中子发生器内的靶位置处的靶材;
利用粒子源产生粒子并且通过所述中子发生器中的一个区域加速所述粒子;
使所述粒子与所述靶位置处的靶材碰撞;和
基于所述粒子源、所述粒子和所述靶材选择中子能谱。
57.根据权利要求56所述的方法,其中所述粒子选自由氢同位素的原子离子和分子离+ + + + + +
子组成的组中,包括仅同位素H 和D 的混合物、仅同位素H 和T 的混合物以及D 和T 的混合物。
58.根据权利要求56所述的方法,其中所述靶材选自由H、Li、Be、B、C、Ni、Na、Cu、Al、Sc、Ti、Fe、Cr、Mo、Ta、La、Sr、Y、Zr、U、Th、W、300系列和400系列不锈钢和任意组合、化合物、合金、混合物及其同位素丰度组成的组中。
59.根据权利要求56所述的方法,所述方法进一步包括:
6
选择包含 Li锂同位素的靶材和生成氘粒子的粒子源;和
6
从氘粒子与 Li锂同位素的聚变反应生成第一组中子,所述第一组中子具有2.96MeV±的粒子束能量。
60.根据权利要求56所述方法,所述方法进一步包括:
7
选择包含 Li锂同位素的靶材和生成氘粒子的粒子源;和
7
从氘粒子与 Li锂同位素的聚变反应生成第二组中子,所述第二组中子具有0MeV至
13.3MeV±的粒子束能量。
61.根据权利要求56所述的方法,所述方法进一步包括:
6
选择包含 Li锂同位素的靶材和生成氚粒子的粒子源;和
6
从氚粒子与 Li锂同位素的聚变反应生成第三组中子,所述第三组中子具有0MeV至
14.2MeV±的粒子束能量。
62.根据权利要求56所述的方法,所述方法进一步包括:
7
选择包含 Li锂同位素的靶材和生成氚粒子的粒子源;和
7
从氚粒子与 Li锂同位素的聚变反应生成第四组中子,所述第四组中子具有0MeV至
9.4MeV±的粒子束能量。
63.根据权利要求56所述的方法,所述方法进一步包括:
6 7
选择包含 Li和 Li锂同位素的靶材和生成氘或氚粒子的粒子源;
6 7
选择 Li和 Li锂同位素的比率以调节中子能量的可用输出能谱;和
6 7
从氘或氚粒子与 Li和 Li锂同位素的聚变反应生成第一、第二、第三或第四组中子的组合,并且生成来自与靶中的物质反应的离子束成分的中子能谱的组合。
64.根据权利要求56所述的方法,所述方法进一步包括调节入射粒子能量以生成不同组的中子。
65.根据权利要求56所述的方法,其中调节所述中子输出能谱,用于利用不同能量中子的特定应用。
66.根据权利要求56所述的方法,其中中子发生器在不使用放射性氚气体时生成大于
3MeV的中子。

说明书全文

长寿命核反应装置高效靶材的原位沉积和再生方法及系统

[0001] 相关申请的交叉引用
[0002] 本申请要求于2008年2月27日递交的美国临时专利申请61/031,899、2008年2月27日递交的美国临时专利申请61/031,908、2008年2月27日递交的美国临时专利申请
61/031,912、2008年2月27日递交的美国临时专利申请61/031,916以及2008年2月27
日递交的美国临时专利申请61/031,921的权益,所有这些申请通过引用整个合并于此。

背景技术

[0003] 基于中子的探询技术提供用于检查和验证与国土安全相关的特种核材料的控制、通过元素成分分析进行的爆炸物探测、以及通过受屏蔽容器进行的放射影像的特有能。基于中子的元素分析允许在泥和炭工业中执行工业过程控制,用于实时在线元素分析。然而,为这种分析产生足够的中子是困难的。放射性中子源当前在工业中用于各种地方,包括对采矿、煤炭和水泥原料、表层下扫描(例如,土壤成分分析和地雷探测)和放射成
252
像的在线元素分析。传统中子源是放射性同位素例如 Cf或是镅-铍。放射性同位素总
是要求屏蔽,限制分析的类型(例如,无脉冲或飞行时间),在制造和组装期间对人员产生危险,以及由于所谓的“脏弹”会导致安全危险。中子还可通过常规的加速器技术产生,但是这些系统有大尺寸和大功率消耗的要求。紧凑和高效的中子发生器将通过解决与放射性同位素相关的问题并避免大型加速器的复杂性而直接有益于许多工业。
[0004] 基于加速器的中子发生器使用电场将离子束加速而进入靶。来自束的离子与靶中的原子反应,并且进行核反应(包括但不限于核聚变)。通过离子和靶种类的适当选择,这1
些核反应提供了中子的来源。离子通常是,但不限于,氢(H)的同位素-氕(p或 H)、氘(D
2 3
或 H),或者氚(T或 H),由于一些原因,包括它们在返回气相之前至少短暂地保留在靶中的倾向。简单地说,氢可被使用是指这些同位素中的任意一种。燃料种类可以是任何化合物、原子、同位素、原子核或者亚原子颗粒的组合,它们如下反应:通过反应产物的进一步衰变或者任何其他方法使中子作为反应的直接产物释放出来。
[0005] 图1中显示现代紧凑加速器中子源的基本布局。标准硬件包括:(1)高电压发生器(~100kV是常用加速电压)105;(2)由中子产生核反应中的一种或多种反应物或包含中子产生核反应中一种或多种反应物的靶(例如包含D或T的)110;(3)一个或多个加速器栅极;(4)离子源组件115;(5)通常使用吸气器120的气体控制储存器。另外的硬件可包括被连接到气体储存器120的气体压力控制器125、磁130、阳极源135和阴极源140。
示例性中子源还可有高压绝缘体145和加速器透镜150。
[0006] 典型的中子发生器的操作如下进行。纯氘(D-D系统)、纯氚(T-T系统)、或者氘-氚(D-T系统)的气体混合物(T达到10Ci)以约10mTorr的压力被引入系统。产生等
离子体以提供被从源区分离出来并且加速到约100keV的离子。这些离子轰击靶,在靶处它们能够与嵌入靶中的其他氢同位素进行聚变反应。DD聚变反应产生2.45MeV的中子,TT反应产生高于9MeV的连续的中子谱,并且DT反应形成14MeV的中子。系统能够连续地工作或进行脉冲式工作以测量飞行时间。
[0007] 典型的中子发生器常常具有最靠近靶的外加电极,其相对于靶成负偏压。这个“电子抑制电极”的作用是排斥在离子轰击期间从靶射出的带负电荷的电子。这减少了电源必须驱动的电流的量,因此增加了发生器的效率。
[0008] 这些系统的关键特性是它们的紧凑尺寸。现代的紧凑型基于加速器的中子发生器的直径通常小于6英寸,并且适用于插入油井钻孔、交叉带分析系统和便携式爆炸物探测系统。非放射性中子发生器的几个主要供应商全部使用这种加速器-靶配置。标价在$85,000-$350,000之间,最高成本的部件是高压电源、电动进料器以及连接器。寿命由靶6 8
材和绝缘体涂层的退化限制,最佳的供应商报告了在1×10DDn/s和1×10DTn/s的额定
输出水平时为约1000个小时,每个更换的靶单元为$5-50K范围。目前,没有供应商具有
8
经济合算的高输出(>1×10n/s)DD系统,因而迫使终端用户采取更加昂贵和更大的立式(footprint)线性加速器和基于射频四极的系统,以实现检查和分析所需要的高输出。
[0009] 靶的退化
[0010] 传统靶是在真空箱外部制造,并且在射束轰击下遭受退化和侵蚀,从而将寿命限制为在中等射束电流情况下为几百到几千个小时。其他传统靶,如美国专利6,922,445中的靶,聚变中子源选择氢的同位素氘和氚作为反应物质,具有长的气体靶容量以停止具有最大成核碰撞机会的离子。然而,小的装置尺寸所需要的压力使传统的真空电子技术变得困难。固体类型的靶通过牺牲能量效率和紧凑条件下较低的反应可能性而实现高密度聚变靶。
[0011] 在高能离子的轰击下,靶通过溅射将逐渐丢失材料。经过足够时间整体靶厚度可被侵蚀掉。这不能通过简单地使靶具有任意厚度而避免,原因包括但不限于,因为厚的靶使得难以从靶去除足够的热,或者要求大量的燃料被填充到靶中(例如,可以是氚存量问题)。能够与良好导热材料(例如,)基体进行良好的热接触的薄的靶优选用于热处理。溅射到基体材料可能会使发生器发生故障,这是由于没有留下射束与之反应的燃料,或者基体侵蚀到绝缘体表面上,而较厚的靶必须更热,并且能够具有较低的氢平衡浓度,因此具有较低的效率(每瓦特输入能量的中子数/秒)。在D-T系统情况下,如果要求的放射性氚的量高于可应用的法定极限,必须用氚填充大靶会出现管理问题。
[0012] 另外,由于氢通过离子束被嵌入,随着气体在靶内部累积,可能会出现问题。导致靶起泡和开裂/剥落等的脆化能够限制靶的寿命。
[0013] 能够限制靶的寿命的另一个作用是在靶中或在靶表面的杂质累积。这些杂质可以是,但不限于,来自是发生器其他地方的碎片、在发生器的制造期间存在于环境中的碎片、或者通过与背景气体的化学反应而形成在表面上的化合物。杂质稀释了靶中的燃料浓度,增加了离子束与靶的非中子生成分散碰撞的能量损失的量,打乱了靶材的结构,或者以其他方式降低了中子输出或效率。
[0014] 除了要求对发生器进行维修或更换的各种的故障机制之外,传统的中子发生器随着时间的推移由于靶的退化而遭受输出退化。这要求在最初形成初始超规定尺寸的发生器以考虑这种随时间推移的输出损失。发明内容
[0015] 这里描述的本发明的各方面可以被应用于宽范围的设备,包括但不限于中子发生器、密封式中子发生器、带电和/或中性粒子加速器、特种核素发生器、正电子发射断层成像、PET核素发生器和辐射源。
[0016] 原位沉积
[0017] 本发明的各方面包括制造和维护用于中子发生器的长寿命靶的方法和系统。本发明的进一步的各方面可包括一种示例性方法,其在最初制造时、在操作期间以离散间隔或者在操作期间连续地在中子源内进行靶材的原位沉积,以建立靶、补充靶或者减少靶的退化、和/或维护靶的纯净性。这种技术使管更换的数量减到最小并且降低拥有的总成本。另外,其会使中子输出性能随时间推移的退化减到最小并且提高输出可靠性。
[0018] 与原位靶材沉积有关的本发明的其他方面解决了现有的中子发生器的某些寿命限制问题。原位沉积过程能够抵消与在操作期间靶材的溅射或其他去除靶材相关的任何寿命或退化效应。它可以被用于在进行某一数量的操作之后或者在靶厚度达到某一最小厚度之后补充表面,或者它可以在操作期间被恒量地使用以降低或消除净靶侵蚀速率。靶的典型厚度可在2μm到2000μm之间。
[0019] 在原位增加靶材的能力允许初始靶厚度被保持为最小。这允许在靶材和任何可存在的热去除机构或者基体材料之间具有良好的热接触。良好的热接触在操作期间提供对靶温度的更多控制,因此例如,靶可被较冷地保持以在靶中维持期望的燃料原子的更高的平衡浓度。
[0020] 较薄的靶在操作期间还意味着对于同样的填充水平其比较厚的靶具有较低的燃料原子总数,或者燃料原子的数量分数。当在靶中使用放射性(或以其他方式被调节或被限制的物质)燃料物质时,燃料原子的较低的总数或者存量是重要的考虑因素。
[0021] 并且,靶材的原位沉积能够消除在靶中或靶上累积杂质的有害作用。如果靶表面由于如上所述的杂质的出现而退化,原位沉积能够被用于将新的靶材沉积在现有的不纯净表面的顶部上。入射离子现在能够在纯净表面上充分地相互作用,并且避免在靶中的任何深藏的杂质。
[0022] 在一些情况下,杂质可从靶表面与靶材一起被侵蚀。在发生器的操作期间该作用与靶材持续的沉积相结合,维持了靶表面的高纯度,即,杂质和靶材被侵蚀,而仅新靶材被沉积。沉积速率可以与靶材的正常去除速率匹配,设定的条件为靶的净侵蚀为零。靶厚度和纯度在设备的寿命期间保持恒定。
[0023] 通过靶材的原位沉积延长靶寿命的另一优点是它延长了中子发生器的寿命,不要求较频繁的管更换或要求打开被密封的管的其他维护,并且总体降低了拥有中子发生器的成本。
[0024] 靶材可以用多种途径被沉积在靶基体上或沉积在靶位置上。其能够由气相蒸发或沉积,溅射,由射束沉积,或者能够作为液体从外部源流入。蒸发沉积将涉及将靶材的储存器(靶源)加热到材料蒸发或升华的温度之上,使得靶材离开储存器并且在靶位置处凝结在相对冷的靶表面上。
[0025] 可使用称为化学气相沉积(CVD)的类似工艺,在该工艺中,气相的挥发性生长前体在靶表面起化学反应或分解,结果生长靶材。溅射将涉及通过高能离子或原子轰击靶材的储存器(靶源),将它们击出储存器并且朝向在靶位置处的靶材。溅射可能会作为中子发生器的正常操作的副作用而发生,或者在维护周期期间通过启动分离放电或离子束而发生。如果靶材能够被容易地熔化,分离的靶材储存器(靶源)可以被保存在中子发生器中,在期望的时间被液化,并且以液相被涂覆在靶表面上。
[0026] 用于这些沉积过程中的任何一个的靶材源可以是,但限于,核反应设备的局部的一个或多个表面上的涂层、核反应设备的局部的一个或多个表面上的材料、核反应设备的电极、储存器、蒸发器组件或者在其他地方。靶源位置可偏移靶位置,但是可被物理地连接到靶位置的靶材主体或者与靶位置的靶材主体接续。该源还可以是收集了之前从靶自身被侵蚀的材料的任何表面。另外,在离散沉积情况下,储存器可以包含多倍装填量,以便操作可以在发生器的寿命期间被进行多次。蒸发或溅射源的理想位置是对靶有清楚视线的位置,使得最大量的被蒸发或被溅射的材料落在靶表面上,而不落在设备的其他表面上(例如绝缘体)。
[0027] 为了不同的目的,靶材的沉积可以在不同的时间进行。原位沉积可以在进行中子发生器管的初始制造期间被执行,以形成原始靶表面。为了在某一操作之后维修靶的侵蚀和退化,原位沉积可以在离散时间(例如,维护周期)进行,或者可以在操作期间被连续地使用,以在现有材料被去除和/或被损坏的同时沉积新材料到表面上。
[0028] 为了提高对现有的靶表面的粘合力和热接触,靶可以在沉积之前被加热或冷却到优选的温度。同样,靶表面可以在沉积之前通过放电、加热或者其他清洁技术被清洁。
[0029] 原位沉积可以被应用于采用许多不同的靶材的中子发生系统中,该靶材包括用在现有中子管源中的材料。期望的靶材可以是能够与包含在离子束中的核素进行产生中子的核反应的任何材料,或者是拥有大量的能够与包含在离子束中的核素进行产生中子的核反应的其他核素的任何材料。对于原位沉积,一些材料在不同的实施例中具有较好的作用。在溅射沉积情况下,轻元素作用较好,因为由于它们与氢的质量的近似性,它们更容易被氢溅射。靶材优选具有低于进行溅射的离子的动能的用于物理溅射的能量阈值。靶材由于氢离子的轰击或者使用其他燃料,在期望能量下可以具有显著的溅射量。对于蒸发,靶材可以在系统中能够达到的温度下蒸发,例如,材料从电极表面蒸发。对于CVD,靶材优选能够从在靶表面起反应的挥发性前体生长。为了通过使材料从液化储存器流动到靶而继续生长靶,靶材可在靶附近被熔化,并且以液体形式被运输到靶。在后一种情况下,可以采用利用表面张力、芯吸和毛细作用继续生长靶的工艺,例如流经多孔基体。
[0030] 原位再生
[0031] 本发明的其他方面涉及一种在射束靶粒子发生器中再生靶材的方法,该粒子发生器由于射束靶相互作用通过聚变和/或其他生成中子的反应产生中子,并且产生其他有用的核反应产物,例如伽射线、质子和/或同位素。本发明的这些方面可以包括中子发生器,然而,本领域技术人员应意识到中子发生器不会限制本发明的范围。由于氢同位素,氢、氘和氚,被广泛地用在这些设备中,术语氢、氘和氚经常被交替地使用以描述这些独立元素中任意一个或它们的组合。例如,词语“氘离子束”是指包括氢、氘和/或氚离子,除非某一过程,例如氚放射性衰变,其仅与这个集合中的一种有关。术语“氢化物”和“氘化物”也应当理解为包括可能存在的所有相关的氢同位素。当使用术语聚变时,除了聚变之外还意旨其他反应,该其他反应不能被完全认为构成聚变反应,但例如被认为是裂变反应,诸如铍的几种生成中子的反应。
[0032] 靶被制造成薄的以使热障数量减到最小,从而保持材料凉快。然而,靶还是应该足够厚以在靶层内停止冲击离子,并为靶层的侵蚀提供一些余地。靶常常与铜、或者其他高热传导性材料层积以去除热量,与用于接合的材料层(结合相容性)层积,和/或与产生扩散势垒的材料层层积。薄膜的问题是剩余应力,随着时间的推移由于气体填充会累积应力,这会导致分层、剥落、开裂、起泡和其他有害影响。材料例如钛显示出材料性能变化的不同氢化阶段,并且会导致材料的剥落。因此,射束靶发生器的有效寿命常常受靶材的有效寿命限制。被公开的本发明的各方面提供一种对这样的靶进行再生的方法,其会反过来延长发生器的寿命。
[0033] 再生可应用于许多靶和射束几何构造,例如基本平坦的靶、圆柱形靶、圆锥形靶和球状靶。可以再生的靶材包括如下材料集合:元素、合金、化合物、复合物或者混合物,它们可以被溅射蒸发、蒸发、升华或者熔化。这样的材料的例子包括,但不限于,锂、铍、和钛。
[0034] 在聚变中子发生器的情况热限制通常迫使采用厚度约10μm-100μm的非常薄的靶,以保持与高氘存量有关的低温(扩散),然而,某些材料有高热传导性例如锂,或者具有高的温度极限,可以较厚。
[0035] 再生能够使靶材重新分布、退火(减少应力)和脱气,同时去除或分散表面污染物,通过有效修复靶至更好接近新靶的状态,靶寿命大大地延长。再生可以连续被执行,或者它可以间隔被执行。
[0036] 本发明的另外的各方面可以与用于基于加速器的核反应产物发生器、特别是聚变中子发生器的长寿命靶有关。本发明公开描述了在设备的真空外壳内原位再生靶以恢复射束相互作用层和靶材层的示例性方法。这个过程可以连续地进行或间隔地进行以修复对靶的损伤和使材料退火以去除应力、体扩散污染物等。这样的示例性原位技术能够提高可靠性和延长靶寿命使得管更换次数减到最小。在当前本领域状态下的靶退化降低了设备性能,并且严重地限制了寿命。如果靶表面起泡和开裂,将靶材颗粒抛进加速区域或高电场的位置内,可能会出现设备的灾难性故障、严重的损坏,或者需要在高压下重新调节设备。这会导致停机、运转时间损失和昂贵的更换。
[0037] 可以加热靶材以退火材料。这可以利用原位加热器通过感应、直接射束撞击或者其他加热方法来进行。对靶的冷却剂可以关闭或节流,这样材料可以变热。靶甚至能够熔化而将材料均匀地分布在射束相互作用层。在示例性再生方法中可以采用加热处理,在某些情况下允许材料熔化以从材料中释放俘获气体,例如氘、氚和氦,从而防止或去除会增加内部应力的气体泡囊以及沿晶界的累积。氚可以被释放回到内部气体储存器,以使在系统中需要的存量的总数量减到最小(累积)。因为分层可以被抵制和再湿表面,再生过程还能够提高与基体的热接触。
[0038] 加热或冷却可以缓慢且稳定地使材料平均化,或者它可以迅速地促进进入材料主体的污染物扩散和冻结。缓慢和受控的加热或冷却可以被用于控制富氢材料的分布,有效控制富氢材料在表面的液相外延生长,其源于在材料主体中嵌入的氢。受控的冷却还能够被用于去除表面污染物。在熔化的状态,表面污染物,例如化物、氮化物、和电极材料,例如能够溶入熔化材料的主体内,并且,如果迅速地冷却材料,这些污染物会被俘获在主体中,留下新的和清洁的表面。
[0039] 锂是用作原位靶沉积和再生方法的靶材的一种候选材料,由于其低熔点和吸收用于聚变反应的氢同位素的能力,并且其自身发生聚变反应。锂的这些和其他性能允许它是中子发生器中的高效靶。其他合金和材料是可能的,并且再生过程也可以延伸到这些材料。再生过的靶表面通过去除污染物和/或靶材的重新分布被更新,去除污染物是因为污染物扩散到主体内或被释放。这会改善离子相互作用层区域,从而提高反应速度效率。
[0040] 再生可以与其他延长寿命的方法诸如原位沉积或注入技术结合使用来提供新材料、合金材料或者化合物以修复靶。再生用来应对靶材损伤修复和减少,并且它不取决于粒子加速器的类型。因为直流高压加速器简单,所以被用于说明再生。
[0041] 射束靶中子发生器中的靶材经历几种退化过程,其部分地与中子发生器管寿命局限性有关。某些退化过程包括:侵蚀、污染(金属和非金属的)、脆化、气体累积、膨胀或收缩、起泡、开裂、剥落和分层。原位修复和/或改进靶材的方法(在不干扰真空外壳的情况下)被命名为再生,能够延长这样的射束靶中子发生器的有效寿命。从而,与靶再生有关的本发明的各方面具有广泛的应用性,应用到中子发生器和其他核反应产物的发生器的所有应用。
[0042] 公开的几个示例性再生方法和系统能够适用于宽泛的靶材,包括但不限于锂、铍、硼、碳和钛,这些靶材用于核粒子生成,特别是通过聚变或其他中子生成反应生成中子。虽然主要讨论了对中子发生器的应用,但再生可适用于使用靶生成核反应产物例如伽马射线、同位素和质子的其他设备。再生还应用于许多靶、电极和粒子束配置,包括但不限于具有径向粒子束流的圆柱形靶、通常具有线性粒子束流的平面(或圆盘)靶,或者通常具有径向粒子束流的球形靶。特定的射束和靶构型对于实施公开的本发明并非关键。靶再生对各种靶材的应用可根据材料的物理特性而变化。例如,锂靶能够充分利用锂的液相,然而碳靶,其升华而不是熔化,可能要求一种改进的方法或经历不同程度的再生。某些靶例如钛能够经历任一方式的再生。为此被公开的再生技术被划分成二类:再生类型1,靶材被熔化(经历固体向液体的转变),和再生类型2,靶材没有被熔化而发生升华(经历从固体到气相的转变,具有非常少的液相或不存在液相)。锂是能够进行再生类型1的材料的例子,碳是能够进行再生类型2的材料的例子。钛是能够进行任一类型再生或两个类型再生的材料的例子。
[0043] 高效靶
[0044] 加速器靶中子源通过离子束与在靶材中嵌入的氘或氚的高能相互作用实现核反应。传统上为了高数量的可利用于聚变的靶原子,这些系统采用钛作为吸氢材料。然而,钛的相对高的原子数导致对入射离子的大的电子阻止能力。这种电子阻力在遇到有效聚变的足够靶之前会迅速地减少入射离子能量。与在靶处填充的低氢同位素结合会导致较差的中子发生效率。本发明的各方面涉及利用低的有效原子数靶以使电子阻止最小化,在注入靶表面下时维持高的有效离子能量,并且提高聚变效率。
[0045] 在本发明的一个方面中,锂是利用它的非常低的原子数(Z=3)的靶材,其容易与氢同位素形成化学和俘获键,具有优异的热传导性以维持低的靶温度而使氢俘获最大化并使扩散成高填充份额最小化,并且与锂发生次级反应,这些会提高总的中子产量。
[0046] 本发明的进一步的方面主要与设计靶材有关:(1)具有低的有效原子数以使穿过靶的入射离子束的电子阻止和能量损失(dE/dx)减到最小;(2)在射束轰击下维持高的氢同位素填充份额,考虑到动态射束填充、晶格破坏和局部重组;(3)具有良好的热性能以使负面的氢扩散减到最小并促进D或T在靶内的俘获;以及(4)利用次级核生成反应以提高总的中子生成率。每单位输入功率的高中子生成效率取决于规定材料组成、靶形状(离子束流密度)和温度(平均和表面相互作用层)这些因素的优化。
[0047] 传统的中子发生器靶例如钛因为吸氢性能被选择。关于上述(1),靶材对整体聚变反应速率的影响是非常强的,特别是高原子数靶。当带电粒子诸如例如氘离子在材料中减速时,它们以何种速率减速依赖与粒子所处材料的原子数的大致线性方式。与1个氘原子相比钛的原子数为22个。富氢的的原子数为92个,因此减速作用可以是显著的。
[0048] 使用仅DD聚变和离子减速关系的截面积算出TiD2、LiD和D2气体靶的中子生成效率,作为入射离子能量的函数。图13显示按照两种商业可获得的中子发生器的操作说明的数据、源于这种积算的中子发生效率(中子/秒/瓦特)。正如所料,LiD的产量约为纯D2气体的一半,并且TiD2的产量约为纯D2气体的1/4(由于Z有效为1/8产量,但是每个钛对应2个氘原子)。需要注意的是数据为每瓦特,因此,100keV射束对应10μA电流,并且1MeV射束对应1μA电流。并且显示了根据来自产品资料的有关产量和射束功率的数据积算出的有关几种商业可获得的中子发生器的中子生成效率。每个都实质低于其理论曲线(约
1/10)。
[0049] 不仅靶材的选择对于降低有效原子数是重要的,有关靶材的所得填充份额会调节相对重量和靶相互作用可能性,这样二个条件的组合对最大化靶中子生成效率是重要的。由于离子束相互作用层是入射能量的函数并且典型地是少于10μm,表面存在杂质影响中子生成效率也是重点注意的。
[0050] 本发明的各方面包括生成粒子的粒子源(例如离子源)。这些粒子可包括但不限+ + + +于氢同位素的原子离子和分子离子,包括仅同位素H 和D 的混合物、仅同位素H 和T 的混+ +
合物以及D 和T 的混合物。本发明的另外的方面适用于许多靶材组合,包括但不限于H、Li、Be、B、C、Ni、Na、Cu、Al、Sc、Ti、Fe、Cr、Mo、Ta、La、Sr、Y、Zr、U、Th、W、300系列和400系列不锈和任意组合、化合物、合金、混合物及其同位素丰度。包含多种具有良好的储氢性能的材料的靶复合物是增加在射束相互作用层中的D和T原子数量的很好候选材料,同时会降低有效的Z。具有通式LiBD4的硼氢化锂可以是一个选择,Z有效为2;或者可以是具有化学计量通式LiAlD4的氢化锂,Z有效为3.3。
[0051] 本发明的另一方面(例如上述(2))涉及在射束轰击下维持高的氢同位素填充份额,考虑到动态射束填充、晶格破坏和局部重组。因为在靶相互作用层中的原子核素的相对重量确定有效的阻止能力,保留氢的能力是非常重要的。
[0052] 以100keV进入靶里的冲击离子(在靶上的冲击粒子可以具有20keV和500keV间的能量)通过电子阻止来减速,其中大部分离子能量通过在高能减速阶段的离子化,以及在低能减速阶段的晶格反冲和位移被转移给晶格中的电子。在100keV氘离子整个迁移过程,数千个键伴随着多晶格位移被破坏。这些破坏的键能够形成被释放的D或T原子,其自然地与另一自由原子性氢原子形成分子键。一旦形成分子物质,分离是非常难的,并且气体可以被俘获在靶材中(如果在空隙或位移区域)或迅速沿着缝隙和晶界迁移到靶外面。冲击离子束的影响可以破坏键并且潜在地每单位注入离子释放出更多的氢原子。因此,在射束破坏情况下使被靶俘获氢的损失减到最小是重要的。
[0053] 在高束流密度下,多种离子化会在形成几种晶格常数(间距)的多个原子性氢原子中局部地发生。基于晶格温度、重新俘获进入氢化物或化合物构成的自由靶原子(例如钛或锂)的存在、自由氢原子(从离子化)的存在以及氢原子晶格跃迁可能性,有机会形成分子气体并离开靶。速率平衡过程可以通过调节束流密度来调整,这样原子性氢形成速率低于晶格中重组或再俘获速率。靶形状和离子束外形能够影响这些速率。
[0054] 另外,氢浓度可以通过在相互作用区域和主体靶本身控制温度来调节扩散过程(即,上述(3)),以及选择具有选定的化学性能、电子亲和性和增强俘获潜力的结合潜能的靶材来改变。氢通过位置跃迁进行穿过晶格的扩散迁移,直到它到达晶界或其他自由表面。扩散的时间常数取决于在晶格中的自由能(温度)和俘获潜力(材料和晶格性能)。因
为扩散是统计学迁移过程并受热力学控制,靶温度的微小变化能够对扩散过程具有显著影响,其受热粒子数的高能尾部控制。类似地,因为调节势垒高度,靶材或化合物的选择能够影响整体跃迁可能性。
[0055] 设计自离子束相互作用区域具有良好的热传导和热传递的靶能够改善填充份额。用适当的冷却剂、热电系统或甚至液氮冷却靶能够提供提高的氢同位素保持和增加效率。
[0056] 中子发生器靶的整体设计受平衡影响。钛靶可以在高热传导性基体上薄地制作(<100μm)以保持低温。这会在牺牲寿命的条件下增加靶效率,因为薄靶容易被侵蚀或污染。或者,厚的钛靶可以使用非常长时间,但是牺牲了填充份额和中子输出效率。
[0057] 另外,在高能氘和氚离子之间存在因为几种低Z元素的核反应,以生成额外的中子。锂同位素特别是具有有利于中子生成反应的截面,从而锂包含在靶材里可以不需要额外能量而生成额外的中子,引起更高的效率。通过使用倍增材料,包括但是不限于Be、Bi、Pb和U,中子输出同样可以被增加。
[0058] 可选择的中子能谱
[0059] 随后的某些生成高能中子的核反应D(d,n)3He、D(t,n)4He或者T(t,2n)4He相比于其他可能的中子反应在使它们的应用有利的合理能量下具有相当大的反应截面。列出的第一反应(D-D)采用稳定的氘燃料(核常识),因此没有相关的放射性危害。两个第二反应,D-T和T-T,分别要求使用氚,产生放射性危害,这是因为它是β粒子放射体并且容易被人体吸收。因此,使用氚需要额外的为公众和员工安全的防护措施,增加了成本和额外的监控担心。
[0060] 在这三个反应间的另一重要比较是放出的中子的能量。在D-D和D-T的情况,中子分别为单能,为2.45和14.1MeV,忽略质心运动。然而,T-T反应产生具有连续能谱的中子(显示在图20中),因为存在三种反应产物,从而有保存能量和动量的大量组合。在真正的D-T系统中,尽管以非常慢的速率,然而可能存在D-D和T-T副反应,这会对单能谱增加小的特征。
[0061] 当D和/或T离子作为轰击离子开始的同时,它们被嵌入在靶组件中并且随后成为潜在靶核心。这使得靶基本上成为保持被注入的D和/或T的固体宿主,为随后的离子进行轰击。这种靶组件在几十年应用中由许多材料制造过,包括但不限于Ti、Zr、Sc和C或者其他能够尽可能长地提高被注入的氢的保持的材料。通常靶是这种材料的薄层,位于大型热量储存器-基体的顶部,主动地或被动地进行冷却(例如,部分位于真空中和部分位于空气中的铜圆柱体)。
[0062] 现在许多工业应用的中子源经常是大量特殊的放射性核素。对当代的紧凑型加速器中子发生器使用放射性核素的动机是成本和所得中子能量的综合考虑。虽然基于放射性核素的系统的成本维持较低,但是考虑到被转用在脏弹等中的放射性核素材料,它们的花费正在快速增加。这些资源预计会有更多管理和最终的更高成本。这些代表着获得需要的中子通量的完全不同的方法。基于放射性核素的中子源是依赖特定核素的自然放射性衰变252 9
的一种源。这些源是进行自发裂变直接地释放中子( Cf)或者放出直接被沉积到 Be中以放出中子的阿尔法粒子(常见例子是Am-Be或Pu-Be源)的材料。这些源仅需要装配足
够量的放射性核素来生成需要的中子源强度。由于依赖于放射性衰变,也存在由如下事实带来的自然寿命限制:当发生衰变时,源强度会随着时间指数式地降低,并且必须周期性地更换。这些中子源一直在使用并且为公众和员工安全要求相应的规章限制。然而,如图19所示,放射性核素源能够提供连续的中子能谱,小部分延伸进入快中子区域。因为这些源在工业中应用了一段时间,某些主体材料分析、安全屏蔽和成像技术实际上依赖用于要发生的各种相互作用的不同中子能量。例如,某些需要大量的热中子进行大部分元素识别,超过
6-8MeV的小部分来识别某些特种核素。为了满足这些类型的分析系统的要求,需要放射性核素源或者利用T-T反应的紧凑型加速器源(需要放射性核素氚)。使用D-T系统,虽然提供足够的中子,但是除了依然需要氚之外所有高能下的中子基本上要求更多的屏蔽和减速(增加到成本)。
[0063] 本发明的另外的各方面包括制作来自中子发生器的中子的输出光谱以用于各种应用的方法。通过选择靶材料的元素和同位素组成以及选择离子能,输出发射光谱可以在某个范围进行调节以适应特殊的应用。锂(或含锂)被确认为是这种应用的最有前途的候选材料,因为其在合适的温度下是冷凝材料(不像氢),这允许靶物质从离子物质发生某些脱离,从而通过物理位移或操作中其他适宜方法提供了一种包括或排除与其进行的反应的机制。在给定靶组件中可利用二种(或更多)靶核素的条件下,离子能量的改变(每个原子核)也能够通过利用截面的差异(在使用常见厚靶情况下的积分截面)在操作中改变中子能谱。进而,通过调节包括的各元素的同位素水平,在特定应用需要的制造中一个人能够熟练操作中子能谱。示例性方法概述了不使用放射性氚气体或基于放射性核素的中子源的条件下创造具有部分快中子能谱(达到13MeV)的中子源的方法。附图说明
[0064] 图1是根据本发明的一方面的示例性现代紧凑型加速器中子源;
[0065] 图2例示根据本发明的一方面的从分离的蒸发器和/或发生器中的另一表面上的靶材的涂层进行原位蒸发沉积的示例性方法;
[0066] 图3例示根据本发明的一方面的通过化学气相沉积进行原位沉积的示例性方法;
[0067] 图4例示根据本发明的一方面的从分离的溅射源和发生器中的另一表面上的靶材的涂层进行原位溅射沉积的示例性方法;
[0068] 图5例示根据本发明的一方面的通过使额外的靶材熔化并流到靶表面进行原位沉积的示例性方法;
[0069] 图6例示根据本发明的一方面的进行原位靶沉积的优选实施例,采用通过从抑制器表面溅射材料的连续沉积;
[0070] 图7是与公开原理一致的在液体锂中氧溶解度的图表;
[0071] 图8示出根据本发明的一方面的通过碳靶的感应加热(再生类型2)进行再生的示例性方法;
[0072] 图9示出根据本发明的一方面的通过钛靶的感应加热(再生类型1或再生类型2)进行再生的示例性方法;
[0073] 图10显示根据本发明的一方面的使用锂靶的离子束加热(再生类型1)进行再生的示例性方法;
[0074] 图11(a)显示与公开原理一致的带有表面杂质、大块氢化物沉积、被俘获气体、起泡、开裂和不均匀侵蚀的示例性损坏靶;
[0075] 图11(b)显示根据本发明的一方面的通过关闭冷却剂流将损坏靶加热到再生温度、熔化之后再生靶的示例性方法;
[0076] 图11(c)显示根据本发明的一方面的用于再生靶的示例性方法;
[0077] 图12是显示与公开原理一致的阻止高能氘核的对比图;
[0078] 图13是显示与公开原理一致的中子生成效率对比图;
[0079] 图14显示根据本发明的一方面的用于电解质靶填充的示例性方法;
[0080] 图15是与公开原理一致的显示用于中子发生器用途的有关入射的D或T离子的总截面对比的图表;
[0081] 图16显示根据本发明的一方面的从锂基靶产生中子的示例性系统和方法;
[0082] 图17显示根据本发明的一方面的基本圆柱形对称的紧凑型加速器中子发生器;
[0083] 图18显示与公开原理一致的D或T轰击情况的核反应截面的对比图;
[0084] 图19是显示与公开原理一致的来自252Cf源的中子能谱的图表;
[0085] 图20是显示与公开原理一致的来自T(t,2n)反应的中子能量分布的图表;和
[0086] 图21是显示与公开原理一致的中子能量分布对比的图表。

具体实施方式

[0087] 原位沉积
[0088] 本发明的各方面包括制造和维护用于中子发生器和其他核反应生成设备的长寿命靶的方法和系统。由这些设备生成的核反应产物可以包括但不限于通过核聚变、核削裂、核电荷交换散裂和裂变过程产生的中子、光子、质子、电子、阿尔法粒子、核素和其他核反应产物。本发明的进一步的各方面可以包括在中子源内进行靶材的原位沉积的示例性方法,其在初始制造时在操作期间间隔地进行或者在操作期间连续地进行,以建立靶、补充靶和/或维持靶的纯度。这种技术使管更换的数量减到最小并且降低拥有的总成本。另外,它使中子输出性能随着时间的退化减到最小,降低了管故障的险并且提高了输出可靠性。本发明的另外的各方面包括生成可与靶材碰撞的粒子的粒子源,其中粒子可为但不限于氢+ + + +
同位素的原子离子和分子离子,包括仅同位素H 和D 的混合物、仅同位素H 和T 的混合物+ +
以及D 和T 的混合物。
[0089] 在核反应设备中的靶材可以通过多种工艺被沉积在靶基体上。示例性靶材包括但不限于H、Li、Be、B、C、Ni、Na、Cu、Al、Sc、Ti、Fe、Cr、Mo、Ta、La、Sr、Y、U、Th、W、Zr、300系列和400系列不锈钢以及任意组合、化合物、合金、混合物及其同位素丰度。这些靶材可用于本发明的任一方面,包括但不限于原位沉积、原位再生、选择高效靶和选择中子能谱。示例性原位沉积方法包括蒸发或以其他方式从气相沉积、升华、化学气相沉积、物理气相沉积、溅射、射束沉积和流动液体靶材。
[0090] 本发明的各方面包括生成可与靶材碰撞的粒子的粒子源,其中粒子可为但不限于+ + + +氢同位素的原子离子和分子离子,包括仅同位素H 和D 的混合物、仅同位素H 和T 的混合+ +
物以及D 和T 的混合物。本发明的进一步的各方面可以包括加热处理和/或冷却处理作为原位沉积过程的一部分。加热处理包括但不限于对靶材或靶基体的感应加热、在靶材或靶基体上的射束撞击(离子、电子或快中子)、对靶材或靶基体的阻抗加热、通过靶基体中的工作流体对流加热、对靶材或靶基体的辐射加热或者从外部热源穿过靶基体的传导加热、化学加热、放电以及减少冷却剂。冷却处理可包括但不限于辐射冷却、传导冷却、对流冷却、热电/珀帖冷却和其他。
[0091] 蒸发沉积涉及将靶材的储存器(靶源)加热到材料蒸发或升华的温度之上,使得靶材离开储存器并且凝结在相对冷的靶表面。图2中示出蒸发沉积的两个可能的实施例。本领域技术人员应当理解存在一些能够被用于加热靶材的方法,包括但不限于感应、直接射束撞击、减少冷却剂、阻抗加热、对流加热、辐射加热、化学加热、放电以及从外部热源穿过靶基体的传导。
[0092] 在加热处理的一个实施例中,储存器可以通过使足够大的电流通过储存器或相邻的加热导线而被加热,使得由欧姆加热(还指焦耳或阻抗加热)产生的热足以从储存器蒸发或升华材料。电流可以是直流电或交流电(DC或AC)。
[0093] 在加热处理的另一个实施例中,储存器(靶源)可通过感应加热被加热。在这个示例性方法中,时变磁场被用于通过电磁感应在导电材料中引起涡电流。可以通过多种途径产生磁场,包括适用穿过电磁体的交变或射频(RF)电流。导电材料可以是材料储存器自身或者相邻的加热元件。在导电材料中引起的电流由于欧姆/焦耳/阻抗加热而加热导电材料。
[0094] 在加热处理的另一个实施例中,储存器可通过放电加热被加热。储存器或相邻的加热元件接触RF或DC等离子体放电。与等离子体接触的表面被来自等离子体的高能离子和电子连续轰击。这些粒子在表面材料中减速并且储蓄能量。典型的实验室等离子体具有在电子伏(eV)范围内的温度,其相当于超出11,600开氏温度。如果来自等离子体的高能粒子的通量足够高,可在表面得到显著的温度增加。如果需要,例如使表面在DC放电时作为阴极,或者在RF放电时对表面施加负偏压,可以提高到达表面的通量。表面的相对负电势将额外的离子拉到表面上,并且由于离子在电场中加速会增加每个离子的动能。
[0095] 在加热处理的另一个实施例中,靶材储存器能够通过来自被引导射束的离子或电子的轰击而被加热。粒子在靶材内部减速并且局部地储蓄它们的动能。被储蓄能量的量与离子或电子通量和它们的动能(由加速电压控制)成正例。如果粒子流和动能足够大,表面的温度可以充分地被升高至发生蒸发或升华。
[0096] 如图2所示,用于原位蒸发沉积的靶材储存器(靶源)可以位于中子发生器管内的多个位置。其可以包括被放置在靶附近用于蒸发目的的分离的蒸发器储存器205、在中子发生器的其他部分(例如电极)表面上的涂层210、或者其他。蒸发器储存器可以是现货供应的蒸发器或者被定制成装配在管内部。在中子发生器的部分上的表面可包括但不限于电极表面,例如通常最接近靶210的电子抑制电极。靶材可以在中子发生器的初始制造期间、在使用一段时间后的特定维护周期期间、或者在中子发生器的连续操作期间被涂覆在这些表面上。另外的来源还可以是收集了之前从靶本身侵蚀的材料的任何表面。进而,在离散沉积情况下,储存器可以包含多倍装填量,以便可以在发生器的寿命期间进行多次操作。在一个实施例中,待蒸发靶材的储存器可以是包括在设备中的分离的蒸发器205模块,用于将材料原位蒸发到靶上。
[0097] 原位蒸发沉积的示例性方法可包括加热分离的蒸发器205中的靶材、抑制器210上的靶材或其他地方230的靶材,利用加热处理将靶材变相为蒸汽的步骤。之后,气相的靶材可被沉积225在位于靶位置215处的靶材上,以覆盖靶上的侵蚀220和其他缺陷
[0098] 称为化学气相沉积(CVD)的另一种工艺可被用于执行原位沉积,其中气相的挥发性生长前体与靶表面起化学反应或分解在靶表面上,最终生长靶材(参见图3)。例如,各种形式的碳(碳纤维热解碳、类钻石碳、纳米碳纤维或者纳米管或者其他)可以用此方法由例如碳氢化合物前体生长。
[0099] 如果晶体取向是重要的,当使用CVD时有许多可用的选择。材料可以被外延沉积,其中现有的表面作为晶种,并且被沉积的材料维持现有的晶体结构。实际上,根据需要,被沉积的靶材的晶体结构可以是单晶、多晶或者无定形。
[0100] 因此,靶材的来源是能够释放进入在靶表面的背景气体中的挥发性前体的任何储存器310,如图3所示。挥发性前体在靶305上反应并且沉积320以覆盖靶305的表面上的侵蚀315和任何其他杂质。
[0101] 实施在靶上的靶材的原位沉积的另一示例性方法是溅射沉积或者物理气相沉积(PVD)。溅射涉及通过高能离子或原子轰击靶材储存器,将它们击出储存器并朝向靶。图4中显示出两个可能的实施例的图表。
[0102] 溅射沉积能够通过启动单独的放电或离子束而发生,甚至作为中子发生器的正常工作的副作用而发生。在一个实施例中,通过使储存器与等离子体接触而将来自储存器405的靶材溅射到靶上。等离子体可通过直流(DC)或射频(RF)放电产生。当等离子体接触储存器表面时,在表面周围自然地形成鞘层,导致表面相对于主体等离子体带负电。这会将重的、移动较慢的离子拉到表面,同时排斥光、快速移动的电子。这是自动发生的,使得离子和电极的通量相等,并且表面的电势能够达到稳态。鞘层过程自然地将离子朝向表面加速,并且根据等离子体温度(影响鞘层电势差的量),能够促进表面的溅射。为了极大地增强储存器的溅射,其可在DC放电中被用作阴极或以其他方式相对于等离子体负偏压。这会将大通量的离子拉到表面,每个离子将具有更高的动能。这两个结果都将倾向于增加溅射速率,因为有益的动能范围。
[0103] 在另一个实施例中,通过在储存器表面处瞄准高能离子束而从储存器将靶材溅射到靶上。离子束可以对应期望的溅射量或溅射率用多种途径产生,包括气体离子化机制和将离子加速到期望动能的机制。在又一个实施例中,将靶材从储存器溅射到靶上通过下面执行:加速沿中子发生器的主离子束路径前进的离子,即,通过在足够高的能量处将离子加速进入靶以在靶内发生核反应的射束。沿该离子束路径,因为背景气体会发生一些离子化反应。分离的储存器或在附近表面(410,435)上的储存器涂层被相对负偏压,以加速和拉住这些离子。当离子击中储存器时,靶材被溅射420并且如期望那样能够沉积在靶415上,以抵消侵蚀425作用。
[0104] 用于原位溅射沉积的靶材储存器可以位于中子发生器管内的多个位置。它可以是在专放置在靶附近用于溅射(例如溅射靶)405的储存器,或者在中子发生器(例如电极)的其他部分的表面410上的涂层,或者在其他地方435。源还可以是收集了之前从靶自身被侵蚀的材料的任何表面。另外,在离散沉积情况下,储存器可以包含多倍装填量,使得在发生器的寿命期间可以进行多次操作。
[0105] 在另一个实施例中,将被溅射的靶材的储存器是被涂覆在中子发生器管的其他部分上的材料层。这包括但不限于电极表面,例如通常最接近靶的电子抑制电极。靶材可以在中子发生器的初始制造期间、在使用一段时间之后的特定维护周期期间、或者在中子发生器的连续操作期间被涂覆在这些表面上。本实施例将利用通常发生在电子抑制电极和作为离子源的靶之间的区域的离子化,离子随后能够被加速朝向抑制电极。面对靶的电极表面能够涂覆有靶材层,使得这些离子在设备操作期间连续轰击抑制电极,材料从电极连续地被溅射到靶表面。这会提供新靶材的恒定来源。在又一个实施例中,靶材储存器被设计为足够厚以允许在中子发生器管的寿命期间执行多个再生循环。
[0106] 靶材的原位沉积的另一个方法是熔化固体靶材的储存器(靶源)515,并且允许液体靶材流动520到靶505,在那里其随后成为靶的一部分并且抵消侵蚀510的作用,如图5所示。
[0107] 任何沉积过程可以被执行多次,包括但不限于蒸发沉积、CVD、溅射沉积、以及通过使靶材以液体形式流动到靶的靶材沉积。这些方法可以在核反应设备的初始制造期间、在核反应设备操作时的离散间隔、在维护周期期间、在周期性再生循环期间和在核反应设备的连续操作期间被执行。在一个实施例中,当中子发生器管最初被制造时,进行选择的原位沉积过程。在本实施例中,该技术被用于形成初始的纯靶表面。在另一个实施例中,在周期性再生循环期间进行原位沉积过程,其中在从之前的沉积开始某一数量操作以后沉积新靶表面。在又一个实施例中,原位沉积过程在中子发生器的操作期间连续地执行。这涉及到将靶材恒定地沉积到靶表面。沉积速率可以与靶的侵蚀速率匹配,以维持恒定的靶厚度和纯度水平。
[0108] 在优选实施例中,靶材从电子抑制电极(620a,620b)的表面被连续地溅射沉积625到靶605上,以掩盖任何侵蚀615,如图6所示。在中子发生器的正常操作期间,靶通过高能离子恒定地轰击610被溅射。被侵蚀的材料以余弦分布离开表面。几何性典型地是相当数量被沉积在抑制器上,因为它是最接近电极。这个过程在抑制器上提供靶材的连续源(包括存在靶中的任何杂质)。
[0109] 并且在正常操作期间,当离子束在其到达靶的路径通过时,离子束会使抑制器和靶间的背景气体原子的一部分离子化。因为抑制器被定义为相对于靶被负偏压(为了排斥或抑制电子),在这个区域产生的离子被自然地加速到抑制器。这些离子以多达靶-抑制器电势差的能量碰撞抑制器表面,典型地是几百伏(但是可以在50eV至10keV间的范围)。在这些能量下的氢离子溅射被涂覆在抑制电极上的靶材层。从抑制器溅射的一些靶材被重新沉积在靶上。该部分随靶和抑制器的设计以及二者间的距离变化,但是大约为15%。
[0110] 虽然靶处的射束电流比抑制器处残余离子的电流(例如1mA到50μA)高很多,并且材料从靶溅射落在抑制器上然后从抑制器溅射回到靶上的几何可能性很低,但是这些通过使抑制器上的约250eV离子比靶上的约100keV离子具有更高的溅射量而被补偿(然而,本发明的某些方面提供来自靶源的材料的至少百分之一射到靶位置的靶材上)。例如,对于锂靶上的氘离子,在抑制器的溅射量是在靶的大约74倍。这是因为在为了发生核反应而需要的非常高的能量下,入射离子的很少能量被沉积在靶的表面附近。大多数被沉积在材料的非常深处,不助于溅射。这是因为溅射要求在表面附近的原子得到足够的能量以克服表面结合能并且离开表面。由主离子束进行的靶的离子轰击主要会导致离子注入而不是表面溅射。最终结果是可能使靶的侵蚀速率匹配来自抑制器的靶上的被侵蚀材料的沉积速率。这在操作期间维持恒定的靶厚度。
[0111] 本实施例的另一优点是,虽然靶材和杂质可以同时通过能量非常高的主离子束从靶被溅射,但是靶和抑制器之间的电势差可以被调节,使得将靶材再溅射离开抑制器并返回到靶的氘离子具有足够的能量溅射靶材,但是没有足够的能量克服杂质的溅射阈值。如果靶材是与锂一样轻的物质,这是非常准确的。因此,原位沉积不仅能够维持恒定的靶厚度,而且还能够维持恒定的(或至少更加恒定的)靶纯度。
[0112] 原位再生
[0113] 公开的几个示例性再生方法能够适用于生产核粒子的宽范围靶材,特别是通过聚变或其他中子生产反应生成中子,包括但不限于H、Li、Be、B、C、Ni、Na、Cu、Al、Sc、Ti、Fe、Cr、Mo、Ta、La、Sr、Y、Zr、U、Th、W、300系列和400系列不锈钢和任意组合、化合物、合金、混合物及其同位素丰度。虽然主要讨论在中子发生器中的应用,但再生可适用于使用靶生成核反应产物的其他设备,例如通过核聚变、核削裂、核电荷交换、散裂和裂变过程产生的中子、光子、质子、电子、阿尔法粒子、核素和其他核反应产物。再生还应用于许多靶、电极和粒子束配置,包括但不限于具有径向粒子束流的圆柱形靶、通常具有线性粒子束流的平面(或圆盘)靶,或者通常具有径向粒子束流的球形靶。特定的射束和靶构型对于实施公开的本发明并非关键。靶再生对各种靶材的应用可根据材料的物理特性而变化。例如,锂靶能够充分利用锂的液相,然而碳靶,其升华而不是熔化,可能要求一种改进的方法或经历不同程度的再生。某些靶例如钛能够经历任一方式的再生。为此被公开的再生技术被划分成二类:再生类型1,靶材被熔化(经历固体向液体的转变),和再生类型2,靶材没有被熔化而发生升华(经历从固体到气相的转变,具有非常少的液相或不存在液相)。锂是能够进行再生类型1的材料的例子,碳是能够进行再生类型2的材料的例子。钛是能够进行任一类型再生或两个类型再生的材料的例子。
[0114] 再生类型1
[0115] 对于再生类型1,靶层被加热直到靶材层熔化。在熔化状态,材料能够流动,尽管该流可由表面张力和内聚/润湿作用支配。由于表面张力和润湿,熔化的靶材倾向于远离靶材的界限边缘形成具有基本一致厚度的弯月或池。因此,靶的薄的部分由来自靶的较厚部分的流填充。如果不另外增加靶材,靶材的这种重新分布部分地逆转不均匀的靶侵蚀作用。如果增加另外的靶材,则靶可以被恢复到其原始尺寸,形成有效的新靶。
[0116] 由于靶材被带入熔化状态,在材料中具有微小应力(熔化的材料自由流动以释放应力),并且,根据冷却速率温度分布和材料,在固态可以达到较低的应力。如果发生分层或起泡,材料还能使靶基体重新润湿以重新粘合。达到熔化状态还会去除任何材料裂纹和再吸收材料潜在的剥落。
[0117] 当在熔化状态时,其他靶退化机制可被逆转或被减轻。一般来说,随着温度的增加,靶材中的金属和非金属杂质(不能通过熔化靶所需的温度赶走)的溶解性和扩散性会增加。这种杂质的来源包括基体材料的溶化、其他发生器组分(例如电极和绝缘体)的溅射和蒸发、在真空外壳中的脱气和小泄漏物。在熔化靶材中杂质的溶解性取决于温度,并且通常随着温度的增加而增加,如图7所示为锂中氧的情况。因此,如果大量的杂质存在于靶的表面,可以要求更高的温度将这些杂质溶解到靶材主体中。当冷却时,这些杂质大多数可以被俘获在材料主体,远离材料的表面和/或射束相互作用区域,在这些地方杂质通过增加靶表面附近的阻止力量和/或稀释反应物质密度可能会对中子输出产生负面影响。反应物质可以是靶材自身,例如锂,或者被注入或被溶解的物质,例如在锂靶中的氘或氚。
[0118] 除了接收靶材主体中的杂质金属和非金属之外,由于射束粒子累积和脆化的应力可以被减轻。在氢同位素的特定情况(氢、氘或氚),靶材的氢化物会导致靶变得易碎和不能贯穿。脆化能够导致开裂和剥落,这会形成颗粒,颗粒的形成常常通过高压下故障迅速地限制中子发生器的运作。另外,被注入的射束粒子在靶材中累积,引起应力,导致靶材的膨胀或收缩和起泡。在熔化的状态,氢化物(和氘化物和氚化物)可以被溶解到熔化物主体中,释放氢化物(氘化物或氚化物)键并允许氢(氘或氚)更容易地在熔化物中扩散。由于溶解在靶材中的氢的扩散系数在高温下高,这些被溶解的氢同位素自由地离开靶材并进入真空外壳中,在该真空外壳中气体可以被储存和重复利用。气体在靶中累积,其主要是源于聚变反应和/或反应物质或反应产物的放射性衰变的氢同位素和氦同位素,在这个过程期间其还会通过同一个扩散机制被释放。当靶材通过冷却过程将其冷却而再次形成固体时,其基本上没有被俘获气体和氢化物(氘化物和氚化物),其更纯净并且在厚度上更均匀,对靶基体的粘合被改善或重建,减少了表面杂质,因而靶再生到更接近新靶的状态,延长了中子发生器的有效寿命。
[0119] 优选实施例:锂靶的射束加热
[0120] 靶再生的优选实施例被合并到中子发生器里,如图10所示。由氘离子(分子和/或原子性氘离子)构成的粒子束1027通过离子加速器1018形成并加速。这个射束撞击由大约500μm锂金属构成的圆盘形靶1019的基本平坦的一侧,锂金属被沉积在镍基体1020上。该基体包含一个空腔,以允许在基体和液体水冷却剂1026之间对流传热。水通量由在冷却剂入口管1023的门1022控制。水通过冷却剂出口管1021离开基体空腔。靶材1019通过向基体1020的传导被冷却。基体和冷却剂管被密封以确保靶材1019没有暴露或对冷却剂的内部真空外壳1025。真空外壳1025的内部被抽空,除了少量氘填充气体1028。填充气体压力由在靶基体后面的位置1024处与真空外壳1025连接的压力控制系统来控制。
[0121] 在正常操作期间,粒子束1027将氘原子注入靶层1019中,并会在射束离子和被注入靶层的氘原子间以及射束离子和构成靶的锂间引起聚变反应。中子由这些聚变反应释放出来并逸出发生器,并且聚变反应和/或放射性衰变的其他产物(氦-3、氦-4、氚和铍)能够保留在靶层中。在正常操作期间流动着冷却水以保持低的靶温度。通过维持低温,注入的氘被保留在锂靶材中,其提供高密度的氘核,在粒子束中的氘离子与该氘核能够进行聚变。
[0122] 粒子束1027还会导致溅射侵蚀,尽管缓慢,这会靶层1019的某些部分变得比靶层的其他部分薄。随着时间的推移,在真空外壳中来自材料的脱气也会在靶层的表面形成污染物层。粒子束将氘注入靶层中,其能够与锂金属反应形成氢化锂。被注入的氘还可能累积进入小气泡。氦和氚的气体聚变产物还可能被俘获在靶层内,导致层中的应力并可能形成气泡,并且氚能够形成氚化锂。
[0123] 尽管氘保留在靶材中有益于增加在靶中的氘聚变率,但如果形成太多氢化物,形成太多气泡,太多膨胀或收缩发生,和/或气泡聚集并变得太大,靶层会由于起泡、开裂、剥落、与基体分层和其他不期望的靶退化机制而退化,这能够缩短中子发生器的有效寿命。因此,周期性地再生靶是有利的。图11(a)-(c)例示了再生这样的退化靶涉及的步骤,其从包含大多数上述的可能弊端的退化靶条件开始。再生可以被用于补救退化较小的靶,并且再生最好在宏观缺陷例如起泡、分层和形成大块氢化物出现之前进行。
[0124] 图11(a)-(c)是具有严重的退化迹象的锂靶的图,特别是,表面杂质1135、大块氢化物沉积1134、俘获气体1130、起泡1132、开裂1133和不均匀侵蚀1129。在本实施例,加热机制是粒子束加热,因此粒子束1127在再生期间一直保持。输入功率可以通过改变射束能量(施加的电压)来调节。靶1119的冷却机制是对基体1120的热传导,该基体1120反过来由在基体1120内部使用水1126的强制对流来冷却。为了开始再生,关闭水流,并打开粒子束1127,但是能量可能较低以减慢加热速率。当靶材1119熔化时,不均匀由表面张力拉平,开裂因为靶材流动被填充,靶材的分层部分流回到靶上并再粘合,靶材起泡俘获的气体扩散或者破裂,并且起泡塌陷并与主体重新成形。而且,尽管更慢,但同时发生:俘获气体扩散离开靶,氘化物被溶解到靶材主体中并最终溶解的氘化物也会扩散离开靶,并且污染物在靶材主体中溶解并会通过扩散而分散。如果需要,靶材的温度可以通过增加粒子束能量进一步提高以加速杂质和气体的排出和扩散。增加靶温度还会增加污染物在靶材中的溶解性,从而允许大量污染物被分散。再生的最后步骤是通过冷却剂流修复靶,其会使靶固化,杂质被分散和俘获在靶材主体中,而不是在它的表面上。这时发生器操作可以返回到正常模式,然而,为了中子发生器达到全产量可能需要一些时间,因为再生过程除去了在靶中的氘,氘要通过粒子束将氘注入靶中被累积回来,这可以对新制作靶进行。
[0125] 再生类型2
[0126] 再生类型2适用于发生升华而不是熔化的靶材(非熔化材料)和不需要熔化的材料。碳是进行升华的靶材的例子。由于这个再生方法不涉及向液态的转变,靶材的回流并不适用,然而,其他靶损伤机制可以被减轻或逆转。在靶表面的杂质,例如从电极或绝缘体溅射或蒸发的金属或非金属、来自脱气的污染物或者少量真空外壳泄漏,可以通过加热靶材赶出。对于碳这是特别准确的。许多材料在碳发生升华前会蒸发,由于碳的升华温度非常高。如再生类型1那样,杂质可以被扩散/吸收/嵌入靶材主体中,这样杂质被从粒子束相互作用的表面去除,从而恢复靶的高效操作。其他材料例如钛能够通过扩散将杂质例如氧或氮吸收到材料主体中。钛也能够进行再生类型1。
[0127] 累积的氢同位素和其他被俘获的气体(例如氦聚变产物)也能够通过加热从非熔化材料去除,因为固体中的气体扩散系数也通常随着温度增加而增加,允许被俘获的气体选出。这样的脱气还会减轻由材料中俘获的气体原子、气体分子和气泡导致的材料应力,这能防止靶的机械故障。因此,再生类型2能够减少杂质,并且减轻靶材中导致靶故障的应力,从而延长中子发生器的有效寿命。起泡和分层的减少能够降低会损伤或破坏设备的材料进入高电场区域并导致场致发射和弧事件的风险。
[0128] 靶再生技术可以被应用于许多现有的中子发生器设计,它们具有某些设计改进以适应靶加热和冷却需要。
[0129] 实施例:具有感应加热的碳靶
[0130] 包含类型2靶再生的中子发生器的一个实施例表示在图8中。由氘离子(分子和/或原子性氘离子)构成的粒子束808在离子源809中形成,并且由加速器电极807加速。这个射束撞击由大约10μm-100μm碳806做成的圆锥形靶的内部,该碳806沉积在钼基体
805上。基体与铜热沉804连接以允许从基体、进而从靶有效地去除传导热。热沉804被密封到真空外壳803以在真空外壳内维持被抽空的条件。真空外壳803的内部被抽空,除了少量氘填充气体802。填充气体压力由真空外壳803内、在离子源809后面的位置的压力控制系统(吸气器)810控制。
[0131] 在正常操作期间,粒子束808将氘原子注入靶层806中,并且会在射束离子和被注入靶层中的氘原子间引起聚变。中子由这些聚变反应释放出来并逸出发生器,并且聚变反应的其他产物和放射性衰变产物(氦-3、氦-4和氚)能够保留在靶层中或扩散离开靶层而进入真空外壳。靶通过传导被连续冷却。通过维持低温,注入的氘被保留在碳靶材中,其提供高密度的氘核,在粒子束中的氘离子与该氘核能够进行聚变。
[0132] 粒子束808还会导致溅射侵蚀,尽管缓慢,这会使靶层806的某些部分变得比靶层的其他部分薄。随着时间的推移,源于粒子束和在靶附近的任何次级等离子体生成,在中子发生器中其他材料(电极和绝缘体材料)的溅射可以在靶层的表面沉积污染物层,这会降低靶材中的有效射束能量,从而降低效率。粒子束将氘注入靶层中,其能够与碳反应而形成碳氢化合物(CxDy)或者通过表面结合能效应被保留在靶中,特别是如果碳是无定形或多晶的,由此具有大量用于结合的自由活性表面。被注入的氘还可能累积进入小气泡中,如果它们在靶材中导致太多应力会损坏靶材。氦和氚的气体聚变产物也可能被俘获在靶层内,导致层中的应力并且能够形成气泡或氚碳化合物。
[0133] 尽管氘保留在靶材中有益于增加在靶中的氘聚变率,但如果形成太多氢化物,形成太多气泡,太多膨胀或收缩发生,和/或气泡聚集并变得太大,靶层会由于起泡、开裂、剥落、与基体分层和其他不期望的靶退化机制而退化,这能够缩短中子发生器的有效寿命。因此,在这些作用发生前后周期性地再生靶是有利的。由于石墨是进行升华而非熔化的耐火材料,回流靶材而将靶材重新粘合到基体或重新分布靶材而填充薄区域的能力受到限制,这是由于固体流动性差。然而,再生可以被用于通过提供对靶脱气的手段防止有害气体累积。此外,石墨的耐火本质允许沉积的污染物被分解、被蒸发和/或被熔化和扩散进入靶主体,从而减轻沉积的污染物的作用。再生也可以被用于补救退化较小的靶,并且再生最好在宏观缺陷例如起泡或分层出现之前进行。
[0134] 本实施例公开了再生碳靶的示例性方法,然而,这个示例性方法可以容易地延伸到其他非熔化靶材。进而在本实施例中,加热机制或过程是感应加热,因为这提供了将靶材加热到非常高温度的快捷方法,其是碳再生所需要的,并且能够实现快速加热,这样对周围部件的热负荷可以减到最小,然而,其他加热技术也是可能的。在再生期间粒子束可以开或关。传导冷却被用在本实施例中,然而,可以使用其他冷却技术。输入功率可以通过改变向感应线圈提供的电力来调节。靶的冷却机制是对基体的传导,该基体反过来通过对外部(在真空外壳外面)热沉的传导被冷却。为了开始再生,感应线圈被通电。感应线圈在靶层和靶基体中引起电流,欧姆加热这些材料。实现再生所需的总感应功率取决于再生靶需要的温度、在感应线圈和靶材和靶基体间的耦合效率和靶基体的冷却速率,并且其对于特定具体中子发生器设计是唯一的。
[0135] 再生靶需要的温度取决于期望哪方面的再生。如果仅期望释放氢,约500℃的低温可以被用于允许扩散和脱气。更低的温度也是可能的,如果允许更长加热时间,并且如果期望更快的再生,可以使用更高的加热温度。为了再生去除污染物,可需要更高的温度。对于金属化合物,例如从附近的电极溅射的材料,当最小再生温度是污染物可以在碳中扩散的温度的情况,可能将污染物吸收到靶材主体中,或者当最小再生温度是污染物材料的蒸汽压(原子通量)较高足以在加热周围的中子发生器部件所限制的期限内去除污染物材料的温度的情况,可能会蒸发污染物。非金属污染物,例如某些陶瓷,可以在高温下分解,释放出气相组分(例如氧或氮)并留下能够被蒸发或扩散到靶中的金属或半金属材料(例如铝、硅或硼)。在两种情况下,污染物影响最大的表面污染物的数量可以通过再生减少。通过对感应线圈断电结束再生周期。
[0136] 实施例:适当加热处理的钛靶
[0137] 包含靶再生的中子发生器的另一个实施例表示在图9中。由氘和/或氚离子(分子和/或原子性氘离子)构成的几个粒子束916在离子源912中形成并且由加速器电极911加速。这些射束撞击由大约10μm-100μm钛构成的圆柱形靶912,钛被沉积在不锈钢基体915上。钛可以通过一个或多个额外的接合层或扩散阻挡层例如钼和与不锈钢基体结合,以促进更好的粘合和/或限制气体泄漏进入或离开真空外壳915。在某些情况下靶材还可以是靶基体,然而,这会导致例如用于氘-氚中子发生器的氚存量的问题。基体还构成真空外壳915的一部分,通过在其外面的冷却旋管914由水冷却。真空外壳的内部被抽空,除了少量氘填充气体。填充气体压力是由真空外壳915内的压力控制系统(吸气器)913控制。
[0138] 在正常操作期间,粒子束916将氘原子注入靶层917中,并且会在射束离子和被注入靶层中的氘原子间引起聚变。中子由这些聚变反应释放出来并逸出发生器,并且聚变反应的其他产物(氦-3、氦-4和氚)能够保留在靶层中或扩散离开靶层而进入真空外壳。靶通过对不锈钢基体的传导被连续冷却,该基体通过给水冷却旋管冷却。通过维持低温,注入的氘以固溶体和/或通过化学键被保留在钛靶材中。这提供了高密度的氘核,在粒子束中的氘离子与该氘核能够进行聚变。
[0139] 粒子束916还会导致溅射侵蚀,尽管缓慢,这会使靶层917的某些部分变得比靶层的其他部分薄。随着时间的推移,源于粒子束和在靶附近的任何次级等离子体生成,在中子发生器中其他材料(电极和绝缘体材料)的溅射可以在靶层的表面沉积污染物层,这会降低靶材中的有效射束能量,从而降低效率。少量泄漏和脱气也能引入杂质,例如氧和氮,其与靶表面反应形成污染物层,该污染物层也会降低效率并可以防止气体渗入。粒子束将氘注入靶层中,其能够与碳反应而形成氢化钛(TiD2),其是脆性的且相对难渗透,或者被保留在靶材固溶体(TiDx,x<2)中。被注入的氘还可能累积进入小气泡中,如果它们在靶材中导致太多应力会损坏靶材。氦和氚的气体聚变反应和/或衰变产物也可能被俘获在靶层内,导致层中的应力并且能够形成气泡或氚钛化合物。
[0140] 尽管氘保留在靶材中有益于增加在靶中的氘聚变率,但如果形成太多气泡,形成太多脆性氢化物,太多膨胀或收缩发生,和/或气泡聚集并变得太大,靶层会由于起泡、开裂、剥落、与基体分层和其他不期望的靶退化机制而退化,这能够缩短中子发生器的有效寿命。因此,在这些作用发生前后周期性地再生靶是有利的。由于钛具有高熔点,将靶熔化用于各种再生可能并非期望。熔化靶材可以实现并且有益于将靶材重新结合到靶基体,将表面不均匀拉平(在基体上实现均匀的材料厚度以减轻不均匀侵蚀作用)和减轻材料应力。尽管熔化(再生类型1)会完全地再生靶,特别是如果靶由于起泡、开裂、侵蚀或分层严重受损,但是较轻损伤的靶、或者在退火期间易发生不希望相变的靶(例如从α/β相向脆性ω相的转变)可以受益于低温(类型2)再生,其更容易进行。非熔化再生(类型2)允许
污染物层的去除或稀释、脱气、脆性氢化物的溶解和去除、被俘获氢和气泡的其他形式扩散以及可能去除应力或其他不希望的老化作用(例如射束诱导相变)的靶材退火。再生可以被用于通过提供对靶脱气的手段防止有害气体累积。此外,钛的耐火本质允许沉积的污染物被分解、被蒸发、被溶解和/或被熔化和扩散进入靶主体(取决于特定的污染物和污染物量),从而减轻沉积的污染物的作用。再生最好在宏观缺陷例如起泡、分层和形成大块氢化物出现之前进行。
[0141] 本实施例公开了再生钛靶的示例性方法,然而,这个示例性方法可以容易地延伸到其他靶材。在本实施例中,加热机制是粒子束加热,因为这提供了将靶材加热到非常高温度的快捷方法,其能够实现快速加热,这样对周围部件的热负荷以及靶基体外部的不必要加热可以减到最小,然而,其他加热技术也是可能的。利用液体冷却过的基体从靶材向基体的传导冷却被用在本实施例中,然而,可以使用其他冷却技术。输入功率可以通过改变向粒子束提供的能量来调节。通过连续地控制射束功率、冷却速率或两者可以来控制温度,这允许横跨材料的温度轮廓被控制。为了开始再生,冷却剂流被减少或停止,而粒子束被打开,但是可能以降低的射束功率来控制温度上升速率和/或靶材达到的最终温度。净功率输入的选择取决于中子发生器的周围环境和具体的结构,并且对特定中子发生器设计和其周围环境是唯一的。
[0142] 再生靶需要的温度取决于期望哪方面的再生。如果仅期望释放氢,低温例如氢化钛分解的约400℃可以被用于几乎完全脱气。更低的温度也是可能的,如果允许更长加热时间,并且如果期望更快的再生,可以使用更高的加热温度。为了再生去除污染物,可需要更高的温度,取决于污染物的种类和污染程度。如果污染物是高汽化材料,且它们的量足够小,则污染物材料可以扩散进入靶材主体以留下新表面,同时仍然将靶维持在固态。
[0143] 对于更高的污染物水平和/或难溶的污染物,需要熔化以允许扩散或分散到主体中。某些污染物可以热分解,并且它们随后的分解产物更容易处理。对于金属化合物,例如从附近的电极溅射的材料,当最小再生温度是污染物可以在钛中扩散的温度的情况,可能将污染物吸收到靶材主体中,或者当最小再生温度是污染物材料的蒸汽压(原子通量)较高足以在加热周围的中子发生器部件所限制的期限内去除污染物材料的温度的情况,可能会蒸发污染物。非金属污染物,例如某些陶瓷,可以在高温下分解,释放出气相组分(例如氧或氮)并留下能够被蒸发或扩散到靶中的金属或半金属材料。在两种情况下,污染物影响最大的表面污染的数量可以通过再生减少。基于期望的冷却速率和期望的控制程度,通过增加冷却剂流和/或降低射束功率来结束再生周期。
[0144] 这里描述的再生的实施例可以在核反应设备的初始制造时(例如沉积后)、在核反应设备操作期间的离散间隔以及在核反应设备的连续操作期间被执行。然而,优选间歇方式,因为其在正常操作期间允许更高的氢浓度,从而允许更高的反应速率效率。在连续再生方式下,被注入的氢同位素的扩散增加可以通过增加射束强度(填充速率)来减轻,以恢复源于在高温连续作业的某些失去效率,但是这以更快的材料侵蚀速率为代价。更快的侵蚀速率将导致更快的侵蚀故障,或者需要使用熔化再生循环(再生类型1)来抵制侵蚀不均匀。
[0145] 加热机制、冷却机制或它们的组合能够以连续方式或以间歇方式进行改变,这样靶温度可以在连续范围被改变,或者能够占据至少二个不同温度状态,使得在不会永久妨碍中子发生器操作的情况下,最低温度小于或等于将靶维持在固态所需的温度,并且最高温度等于或大于实现下述一个或多个所需的温度:靶材熔化,靶材脱气,金属或非金属污染物进入或穿过靶材的扩散,由与粒子束相互作用形成的靶中化合物的分解,靶材中的粒子束成分、反应产物和/或衰变产物的扩散,靶材对靶基体的粘合促进,靶材厚度在靶基体上的重新分布,或者靶材中应力的减轻。
[0146] 粒子束包括如下集合:能够进行聚变、其他中子生成反应的元素,分子,化合物或它们的各种离子化形式(中性、正性或负性),或者与靶材或者与靶材上或靶材中包含的材料或者两者的其他有用的核反应产物,例如伽马射线和质子。靶材包括如下集合:元素、合金、化合物、复合物或/和混合物,它们能够与粒子束进行聚变、其他中子生成反应、或者生成有用核反应产物的其他反应,和/或能够包含可与粒子束进行这些反应的元素或化合物。
[0147] 加热机制包括可以被用于加热靶材的方法的任意方法或组合,而靶处在中子发生器中或者生成核产物的其他设备中的真空环境里,加热不需要破坏真空外壳,并且能够达到大于或等于实现下述一个或多个所需的最低温度的靶温度:靶材熔化,靶材脱气,金属或非金属污染物进入或穿过靶材的扩散,由与粒子束相互作用形成的靶中化合物的分解,靶材中的粒子束成分、反应产物和/或衰变产物的扩散,靶材对靶基体的粘合促进,靶材厚度在靶基体上的重新分布,或者靶材中应力的减轻。
[0148] 冷却机制包括可以被用于冷却靶材的方法的任意冷却方法或冷却方法的组合,而靶处在中子发生器中或者生成核产物的其他设备中的真空环境里,冷却不需要破坏真空外壳,并且能够达到小于或等于将靶材固化所需温度的靶温度。
[0149] 本发明的各方面的靶加热可以由几个方法完成,包括:靶材或靶基体的感应加热,靶材或靶基体上的射束撞击(离子、电子或快中子),靶材或靶基体的阻抗加热,通过靶基体中的工作流体的对流加热,靶材或靶基体的辐射加热,或从外部热源穿过靶基体的传导,化学加热,放电和减少冷却剂。本发明的各方面的冷却可以通过几种手段完成,包括但不限于辐射冷却、传导冷却、对流冷却、热电或珀尔帖冷却以及其他。
[0150] 注意某些被俘获并且可以在原位再生期间被释放的气体可包括但不限于原子性和分子性氢和氦的同位素。进一步,表面污染物可以包括但不限于氧化物、氮化物、碳化物、碳氢化合物、硅、被溅射的电极和真空外壳材料以及来自核反应生成设备中的脱气杂质。
[0151] 总之,再生包括连续地控制或间隔地改变靶材的温度,其通过改变加热机制的能量输入速率,改变冷却机制的能量去除速率或者这些的组合,允许下列一个或多个:靶材熔化,靶材脱气,金属或非金属污染物进入或穿过靶材的扩散,由与粒子束相互作用形成的靶中化合物的分解,靶材中的粒子束成分、反应产物和/或衰变产物的扩散,靶材对靶基体的粘合促进,靶材厚度在靶基体上的重新分布,或者靶材中应力的减轻。
[0152] 高效靶
[0153] 本发明的进一步的各方面涉及包括中子生成高效靶的一个或多个下面的实施例。在一个实施例中,靶形状和区域结合离子源被选择,以将离子束流密度维持在充分低于离子束堆积的阈值之下,在该处离子相互作用率在大于局部弛豫率的倍数级别下导致晶格瓦解和离子化。通过将束流密度维持在自然晶格修复和重组的阈值之下,在晶格内分子氢的形成可以被抑制,氢同位素保留率会较大。
[0154] 图12是表示阻止高能氘核的对比的图表,图13是表示与本文中讨论的公开原则一致的中子生成效率对比的图表。
[0155] 在图14所示的另一个实施例中,靶材由源自液体储存器的氢同位素电解填充1425,例如重水冷却剂通道(1430,1435),以电子地强迫非常高浓度的D或T进入靶材
1410。由于离子束1405撞击到靶表面上并且破坏晶格,释放被俘获的氢,从而置换氢同位素可以被加回到靶中以维持高的填充浓度。在本实施例中可包括电源1420和电绝缘体
1440。
[0156] 在优选实施例中,靶材基本由锂或者含锂的化合物或溶体构成,实现非常低的原子数,以使靶的有效阻止能力减到最小。含量1∶1的纯氘化锂靶与含量1∶1氘化钛靶的Z=11.5相比具有Z=2的有效阻止能力,从而,入射离子在更长范围(大约5倍)维
持高能,可能会增加反应速率。结果是,可以获得非常高的中子生成效率,接近纯气体靶的
6 7
效率。而且,中子输出效率通过次级的D和T与靶材内的 Li和 Li的相互作用被增加。对于与锂生成中子的反应,入射氢离子具有不可忽视的相互作用截面(参见图15):
[0157] D+6Li=7Be+n(Q=3.38MeV,En=2.96MeV)
[0158] D+7Li=8Be+n(Q=15.0MeV,En=13.3MeV)
[0159] T+6Li=8Be+n(Q=16.0MeV,En=14.2MeV)
[0160] T+7Li=9Be+n(Q=10.4MeV,En=9.39MeV)
[0161] 适度高的锂-氢键能(约2.5eV)还发挥以氢化物态对靶材俘获氢的驱动作用,或者充当晶格俘获的电势,其具有大于0.5eV的跃迁阈值。与不锈钢、钛和其他靶材相比,锂具有非常高的热传导系数值。这允许更强的靶冷却能力以限制氢在靶材中的扩散并保持高的填充份额。其他材料例如硼、铝或碳的添加也能够影响氢保留量和改变扩散性能,取决于靶操作温度。有效Z和填充份额间的最优化可以利用平均靶温度和离子束流密度(靶形状)来完成。在图16中,示出优选实施例,离子束1605撞击到锂基靶1610上。靶1610设置在具有高传导性的薄基体1615上。冷却剂流1620在基体1615后面流动。
[0162] 进一步,锂具有如下特殊性能:更容易允许原位靶再生和沉积技术以减轻污染作用、补充被侵蚀的靶材以及在延长的寿命期间退火/恢复靶性能。例如,锂可以容易地被蒸发到具有良好表面润湿和优异热接触的粘合的基体上。这允许利用更大厚度的靶以考虑寿命,同时维持较大的氢存量。多孔发泡体(例如Mb)基体可以充当储存器和通过毛细管作用的原位沉积应用。污染问题因为锂而存在,特别是因为真空系统间的靶制备和转移。覆盖层可以被用于保护对水、空气和其他污染物暴露的表面,然而,这些层将需要通过几种可能工艺之一去除,这些工艺包括但不限于熔化而将该层驱入主体中或者通过全部或降低能量的离子束溅射去除该层。
[0163] 在又一个实施例中,靶材是低分子量的锂化合物,包括LiBD4、LiND2、LiAlD4和LiCD3。在进一步实施例中,靶利用氘和氚与锂、铍、硼和碳的反应进行中子生成反应以提高些许中子生成率或没有能量损耗,从而增加效率。在进一个实施例中,靶材可以具有下述性能:靶材的平均或有效的原子数在1和21之间;靶材可以原位再生;靶材可以原位沉积;靶材具有导致截面大于1微靶的次级中子生成反应的能力。
[0164] 可选的中子能谱
[0165] 图17是使用紧凑加速器技术的中子发生器的简化图。离子源1701通过诸多方法之一产生离子。这些离子被阳极电极1702和靶或阴极1705间的电势差加速达到期望的离子能量。这会产生离子束1703,其轰击靶而在靶材中引起核反应。靶通常包括除了被注入的靶物质以外仅保留被注入的氢的材料。抑制电极1704使来自靶到达阳极的离子激发电子最小化,因为其相对靶本身保持小的负偏压。靶基体1706对靶提供结构和真空完整性,并考虑到靶材的主动或被动冷却。所有示出部分通常装入在各端密封的玻璃管,并在氢填充气体的一定压力下操作,该压力由内部元件调节。
[0166] 通常中子发生器使用金属氢化物(更具体为氘化物或氚化物)或仅被注入重氢的材料作为靶,该靶与冷却的基体材料结合。这里靶材(除了氢)仅仅被用于尽可能包含多的氢燃料(最大化靶燃料物质密度)和促进热传递远离反应表面以使热损害减到最小。本发明的各方面建议了使用包含核素的材料,除了靶材扮演的传统色以外在重氢轰击下该材料本身会进行发射中子的核反应。靶核素可以特定被选择,使得最终发射出的中子具有期望能量。尽管它们的截面并非有利,但会很快意识到一些关键益处。(参见图18)如果氢同位素保持在表面上会改善效率,因为保留D和T并有助于热传递的靶材也能够进行中子生成聚变,不需要额外的能量消耗。给定系统可以根据操作参数具有不同的中子能量输出。7
例如,可以提高靶温度驱使氢离开靶以与靶材发生最多的相互作用(例如让D-Li反应占主导)或者可以冷却靶以与氢和靶核进行反应。类似地,一旦一种或几种核素位于凝结相中并且可以移开射束路径(不同于D和T,其最终倾向于解吸并返回到离子源区域而成为入射离子),可以原位调节其他材料参数,以改变何种原子核参与反应。
[0167] 当可凝聚且不会在轰击物质中扮演角色的不同元素(将会表面上保持D和/或T)被采用时,本发明的各方面使用以下参数来制作合成中子能谱:在操作期间的离子能量,在制造期间的靶同位素成分,以及操作员独立地操作不同靶物质的能力。
[0168] 在中子能谱中实现分布目标的方法之一是使用除标准D和T反应之外还可以进行中子生成反应的可替代靶材。一种候选材料是具有关于聚变反应的反应截面的锂,该反应截面与离子能量范围的DD反应的截面(参见图18)相当。
[0169] D+6Li=7Be+n(Q=3.38MeV,En=2.96MeV),
[0170] D+7Li=8Be+n(Q=15.0MeV,En=13.3MeV),
[0171] T+6Li=8Be+n(Q=16.0MeV,En=14.2MeV),和
[0172] T+7Li=9Be+n(Q=10.4MeV,En=9.39MeV)
[0173] 这些反应均是生成中子,具有括号内显示的适当的Q值和最大中子能量。注意所有上面残余原子核,如果有的话,它们能够以一种方式或其它方式(某些中子的、某些无中子的)自行衰变,取决于核素本身和激发水平。如图21所示,这导致了生成中子的令人关6
注的能谱。对于要求高中子能量组分的应用更重要的是下述事实:除了D-Li反应以外所有反应至少生成某些中子,该中子远高于在DD反应中生成的2.45MeV中子。
[0174] 锂当然并非唯一的候选材料,包含Be、B和C的靶也可以用于同一目的,但是锂相对于更常规的靶材具有其他的固有优点。因为锂的原子数低并且具有同样低的电子阻止能力,锂是优异的候选靶材。这意味着当氘核离子注入靶材时核相互作用存在更大的可能性,因为离子在停止前会有更大的范围并且与更多靶核相互作用。进一步,我们强调锂(或其他可反应靶材)不一定是唯一的物质,其他组合例如Li-Al合金(形成稳定的氢化物)或Li-B化合物可以显示出关于氢的保留或长寿命的额外优点。
[0175] 利用温度或其他方法原位增加或减少靶中的D或T的水平是分别通过增加或减少轰击物质和D或T间的反应来调节中子能谱的一种方式。实例中故意允许靶变得非常热以解吸所有被注入的氢,这样与固体或液体主物质的反应优先进行。或者,可以通过物理地将其从射束路径移开来改变非氢反应物质,以仅允许与离子物质本身的反应。实例为如果二个物理靶存在于系统中,或者在两者间移动射束,或者移动靶本身,使得对于一个靶通过7 6
D-Li反应生成快中子以帮助识别需要快中子的元素,但是另一个靶(例如仅有 Li)将仅生成能量低于3MeV的中子以阻止来自那些同样需要快中子检测的元素的强信号。最好的实
16
例是通过非弹性中子散射的氧( O)的检测。为此的截面非常小(<μb),低于6.5MeV(中子能量)且非常强,稍高于6.5MeV(几百mb);从而,当没有快中子难以分离时,如果氧浓度充足,快中子的存在能够产生强的伽玛信号,其足以掩盖其他有用信号(事实上由于该原因某些系统明确避免快中子)。
[0176] 某些相关分析系统主要依靠热中子进行激活分析。然而,少量的快中子对于识别252
特种核素是非常关键的,并且 Cf源的高能尾部的小末端恰恰足以这样做(参见图19)。
DD源生成2.45MeV的单能中子,其是可获得的最高中子能量,远小于正确识别某些元素所需的6-8MeV。尽管具有14MeV中子和非常有利的操作效率的电气DT源是清楚的解决方案,
3
但使用 H涉及管理上的担心,并且用那么高能量热化中子需要许多减速剂且还需要在对员工的防护上显著改善,这都会推动成本上升和增加占地面积。
[0177] 尽管入射离子的能量主要由施加的加速电压决定,但是原子性与分子性氢离子的+比率也有一定作用,因为关于核反应的有效量是每个原子核的能量。因此,100keV D2 的1mA+
射束相当于50keV D 离子的2mA射束。然而,在本发明的这个方面,术语离子能量控制是指改变加速电压或者改变原子与分子的分数。当使用具有不同反应截面形状的多个靶核素时,入射离子能量的可变性还能够影响中子能谱。参见图18,可以看出在50kV下D-D聚变
7
的反应截面较低,但是合理,并且D-Li反应截面极小。因此,通过在50keV入射氘核能量下
7
操作,可以使D-Li反应减到最小,同时让D-D反应进行(尽管速率低)。然而,在100keV入
7
射能量操作时,D-Li反应部分将可与D-D反应部分相比。关于厚靶的评估分别将在50keV
7
和100keV的D-D与D-Li反应分数(对于具有1∶1的D和Li比率的同等靶)设在700
和40。
[0178] 靶材的同位素含量的变化(凝聚、通过D和/或T轰击生成中子)也将影响最终的中子能量分布。在制造期间,可以选择让特定同位素的量多或少以促进或抑制其反应速率。甚至可以使用具有不同的同位素丰度的多个靶,该多个靶可以被移入射束中或者射束每次被转向一个靶上,以允许中子能谱的原位转换。
[0179] 实施例1:无快中子
[0180] 使用6Li高度丰富的含锂靶将会认识到高效锂靶的优点(低原子数导致降低的6
电子阻止能力,当靶基体被主动冷却时高热传导性有助于保持冷却,与 Li的反应还生成
2-3MeV范围的中子,增加了单位输入能量生成的产量和中子数)。此外,锂的低熔点使其容
6
易在使用后通过简单地将靶表面部分或全部熔化来修复表面。Li的同位素富集进一步使
7
通过D-Li反应生成的13MeV中子的可能性减到最小。
[0181] 实施例2:优选实施例
[0182] 提议系统的优选实施例是在现有中子分析仪设计中更换放射性核素源,特别是那些依靠一小部分生成中子来具有某些元素的高能(>8MeV)中子的设计,但是并非许多高能中子以至于要求与快中子(例如,D-T)源相关的结实屏蔽。
[0183] 某些工业分析应用对于部分能谱要求中子能量超过6-8MeV。通常需要氚(为了D-T或T-T反应),其会导致放射性危害以及必然的成本和制约(参见图20)。对于这些要求高中子能量,但是由于管理、出口、安全或者成本原因必须或将要避免使用氚的特殊系统,7 7 7
用高能氘核轰击富含 Li的锂靶(如果需要可超过约92.5%的 Li自然丰度)进行D-Li
聚变会生成能量高达13MeV的中子。在典型的紧凑型加速器中子发生器的能级(假定10
7
到500keV)下进行操作,通过D-Li反应发出的高于8MeV的中子部分被维持在高于35%,并且仅缓慢降低,因为一旦包括有关相互作用能量的截面的改善,其超过被补偿。
[0184] 本发明的这方面的优选实施例具有纯D离子源,其轰击含锂靶并且通过D(d,3 6 7 7 8
n)He、Li(d,n)Be和 Li(d,n)Be反应生成中子。反应的特定分支比和最终中子能谱通过在制造期间靶中锂的同位素浓度以及操作中离子能量分布和/或靶表面处理(运动或加热/冷却)来控制。
[0185] 本领域技术人员应理解靶粒子例如D被靶材例如Li保留。另外,本领域技术人+员应理解中子通过离子(例如,D)与被靶材保留的靶粒子(例如,D)间的聚变核反应生
成。进一步,本领域技术人员应理解离子与靶材本身(例如,Li)碰撞引起生成中子的聚变反应。本领域技术人员还应认识到靶材可以包括靶材,还有靶粒子。而且,本领域技术人员还应认识到本发明的一个方面中讨论的本发明的各方面(例如但不限于原位沉积、原位再生、选择高效靶以及选择中子能谱)可以适用于本发明的其他方面和实施例。
[0186] 在此引用的所有参考文献,包括出版物、专利申请和专利,均通过引用合并于此,如同每一参考文献被单独且具体指明通过引用被合并于此和全文陈述于此。
[0187] 在描述本发明的各处表述中(特别是在以下权利要求书的各处表述中)使用的术语“一”、“一个”、“所述”以及类似指代,被视为覆盖单数和复数,除非在此另有说明或与上下文明显矛盾。术语“包含”、“具有”、“包括”和“含有”应被视为开放式术语(即,意思是“包括”但“不限于”),除非另有注明。在此列举数值范围仅意在用作分别指代落在该范围内的每一独立值的简述方法,除非在此另有说明,并且每一独立值被包括在申请文件中,如同其在此被单独引用。在此描述的所有方法能够按照任何合适的顺序执行,除非在此另有说明或与上下文明显矛盾。使用在此提供的任意和所有示例或示例性语言(例如,“诸如”),仅意在更好地阐释本发明,而并非限制本发明的范围,除非另有要求。申请文件中的语言应被视为并未指示将任何未以权利要求限定的因素作为实施本发明的必要因素。
[0188] 在此描述本发明的优选实施例,包括发明人已知的对实现本发明的最佳实施模式。通过阅读以上描述,这些优选实施例的各变例对本领域技术人员而言可变得明显。发明人期望熟练的技术人员适当地采用这些变例,并且,发明人希望本发明能够以不同于在此具体所述的其他方式进行实施。因此,本发明包括适用法律所允许的、在此所附权利要求书中陈述主题的所有改进和等同设置。而且,上述各因素按照其所有可能变例的任意组合也包括在本发明内,除非在此另有说明或与上下文明显矛盾。
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