在利用圆形加速装置的以往的电磁波发生装置中，有利用采用了 电子回旋加速器(Betatron)加速原理的加速装置(简称为电子回旋 加速器加速装置)的装置(非专利文献1(加速器科学(宇称物理学 讲义)「龟井亮，木原元央合著」(丸善株式会社)平成5年9月20 日发行(ISBN 4-621-03873-7 C3342)。第4章电子回旋加速器 P39～P43))，以及利用了电子存储环的装置(专利文献1(专利号码 第2796071号))。
在利用了电子回旋加速器加速装置的电磁波发生装置中，入射到 该装置内的电子束一边在同一半径轨道上回旋一边加速，在到达规定 的能量的时刻，使轨道发生变化，其结果，碰撞设置在该变化后的轨 道上的标靶，产生X射线。(非专利文献1)
另外，利用了电子存储环的电磁波发生装置由入射器和电子存储 环构成，加速到规定的能量的电子束从入射器入射到电子存储环，在 同一环内的一定轨道上回旋。在回旋轨道上配置标靶，通过与回旋电 子的碰撞产生X射线。(专利文献1)
在这样的电磁波发生装置中存在以下的问题。
在利用了电子回旋加速器加速装置的电磁波发生装置(非专利文 献1)中，因在加速装置内回旋的电子相互间的库仑反作用力的影响， 大电流加速较困难。其结果，加速电子束的强度与使用了直线加速器 的电磁波发生装置相比还弱1～2位左右。另外，在该类型的加速装置 中，虽然电子束在回旋中被加速器加速到规定能量，但在此期间回旋 轨道是一定的，为了与标靶碰撞需要使电子束的轨道挪动到配置有X 射线发生用的标靶的位置上。但是，从回旋轨道错开的电子束其后无 法稳定回旋，使其反复碰撞标靶这一点是困难的。由于这样的原因， 发生X射线强度低，几乎无法把利用了电子回旋加速器加速装置的电 磁波发生装置适用到工业、医疗应用领域。
另外，为了得到能量不同的X射线，需要改变与标靶碰撞的电子 束的能量，而在电子回旋加速器加速装置中，把轨道改变到与标靶碰 撞的轨道的电子束其后无法稳定地回旋，其结果电子丢失。因而，为 了发生下一个X射线，必须再次从入射、加速开始进行，不能高速切 换发生能量不同的X射线。而且，因为每次入射的电子束位置不一定 能够正确再现，所以碰撞标靶的电子束位置有微妙的偏差。因此，即 使想要以可移动体为对象采用高速能量差分法等实施精密测量，也因 X射线能量切换的高速性、每次入射的光源位置的再现性的问题而致 使应对困难。另外，即使不要求高速性的情况下，在采用能量差分法 进行测量的情况，碰撞到标靶的电子束位置的微妙偏差也使X射线发 生源位置产生偏差，难以进行精密的测定。
在利用电子存储环的电磁波发生装置(专利文献1)中，因为电 子束的回旋轨道基本上没有改变，所以可以使电子束反复碰撞标靶， 因此在X射线强度这一点上虽然与电子回旋加速器加速装置的情况相 比得到改善，但取得大的入射电流值困难，以及，通过用把电子加速 到规定能量的入射器和电子存储环来构成从而致使装置大型化，所以 构成设备多，控制也变得复杂。因此成本变高，利用领域也受到限制。
另外，存储环虽然具有把回旋电子束的能量保持在规定的值的功 能，但不具有改变该能量的功能，为了改变它，需要在入射器中改变 电子的加速能量入射到存储环。因而，这种情况下，和电子回旋加速 器加速装置的情况一样，高速切换发生能量不同的X射线这一点困难， 和电子回旋加速器加速装置的情况一样在其适用领域中产生限制。而 且，如果使存储环具有加速功能，并作为同步加速器装置来使用，则 可以改变已在加速装置内回旋的电子束的能量，但保证能量切换的高 速性困难，进一步成问题的是在该装置中，因为在加速中电子束的回 旋轨道也是一定轨道，所以在加速途中为了避免和标靶的碰撞，必须 在回旋轨道外配置标靶。在这种情况下，回旋电子束在碰撞标靶后， 不能稳定地回旋，和电子回旋加速器的情况一样，使反复碰撞标靶是 困难的。
本发明就是为了解决上述问题而提出的，实现与以往相比能够发 生强度高的X射线，能够高速切换发生X射线的能量的小型并且低成 本的电磁波发生装置。

本发明的电磁波发生装置以及电磁波发生方法，在由圆形加速器 组成的电磁波发生装置中，其中圆形加速器包括：发生电子的电子发 生单元；从上述电子发生单元入射电子的入射单元；加速上述入射的 电子的加速单元；产生用于使上述入射或者使加速电子偏转的致偏磁 场的偏转电磁铁；使经过上述加速的电子碰撞而产生电磁波的标靶， 所述电磁波发生装置的特征在于：上述偏转电磁铁根据其形状对入射 或者加速电子具有聚焦功能，上述加速器根据所具有的上述聚焦功能 的偏转电磁铁，在电子的入射、加速的全过程中在该加速器的半径方 向的规定范围中具有稳定的电子回旋加速器轨道，上述标靶设置在上 述稳定的电子回旋轨道上，依照该标靶的设置位置，在上述稳定的电 子回旋轨道的范围内，设置回旋的电子束与上述标靶碰撞的区域，和 与之相邻的不与上述标靶碰撞的至少1个区域，通过控制偏转电磁铁 的致偏磁场以及电子束加速的两时间变化模型，使电子回旋轨道在这 些区域之间移动，通过上述标靶和回旋电子束碰撞而产生电磁波。
如果采用本发明的电磁波发生装置，因为能够使在不同轨道上稳 定回旋的电子反复碰撞标靶，所以可以产生大强度的X射线，另外， 还能够高速切换发生不同能量的X射线。因此，能够在短时间得到X 射线的拍摄图像。另外，还可以高速取得由不同的能量的X射线产生 的多个X射线拍摄图像，能够提供适宜于高速能量差分法的X射线发 生源。
附图说明
图1表示本发明的电磁波发生装置的构成例子1。
图2表示本发明的电磁波发生装置的构成例子2。
图3是致偏磁场和加速磁心磁场的时间变化模型1。
图4表示电子束能量和X射线的能量谱线。
图5是致偏磁场和加速磁心磁场的时间变化模型2。
图6是致偏磁场和加速磁心磁场的时间变化模型3。

实施方式1
图1、图2是分别表示实施方式1的电磁波发生装置的构成例1 和构成例2的图。无论哪个例子在使用AG(Alternatig Gradient)聚 焦加速器(图1根据非专利文献2(H.Tanaka，T.Nakanishi，”DESIGN AND CONSTRUCTION OF A SPIRAL MAGNET FOR A HYBRID ACCELERATOR”，Proceedings of the 1st Annual Meeting of Particle Accelerator Society of Japan and the 29th Linear Accelerator Meeting in Japan(August4-6，2004，Funabashi Japan)，465p-467p)，图2根 据专利文献2(专利公开号码2004-296164))这一点上是共同的， 通过进行发挥其特征的规定的控制，能够实现高性能的电磁波发生装 置。
在图1中，11是发生电子束的电子发生单元，12是以在与纸面 垂直的方向上夹着电子束行进轨道的形状，并且具有发生与纸面垂直 方向的磁场的磁极的螺旋形状的螺旋磁极，13是回程磁轭，螺旋磁极 12和回程磁轭13，虽然省略了记述但和围绕磁极的线圈形成偏转电磁 铁(以下，称为螺旋偏转电磁铁)。14是发生用于加速回旋的电子束 的交流磁场的加速磁心，15是通过和回旋电子束碰撞发生X射线的标 靶，16是入射时在本装置内的电子回旋轨道，17是回旋电子束不与标 靶15碰撞的区域A和回旋电子束与标靶15碰撞的区域B的边界即边 界电子回旋轨道，18是电子束能够稳定回旋的区域的最外周，19是在 标靶15上发生的X射线等的电磁波(以下，作为X射线说明)。所 发生的X射线的能量随着碰撞的电子束的能量而变化。
以下说明动作。
在电子发生单元11中发生的电子束如果入射到电磁波发生装置 中，则由于受到螺旋偏转电磁铁的作用而偏转，一边在装置内回旋一 边在加速磁心14的磁场中通过感应出的电场作用在图中的圆周方向 上加速。本装置内的电子束在螺旋磁极12的部分上沿着大致圆弧轨道 行进，没有螺旋磁极12的部分沿着接近直线的轨道行进，两轨道合在 一起构成回旋轨道。在通过螺旋偏转电磁铁部分时的电子束的偏转半 径根据伴随加速的电子束的能量的增加，和该偏转电磁铁的致偏磁场 强度而变化。通常，和加速一同，偏转半径增大，电子回旋加速器轨 道在半径方向上扩大。来自电子发生单元11的电子的入射因为在一定 时间连续进行，所以初期入射的电子更向外侧轨道回旋，以后入射的 电子在内侧的轨道上回旋，而在其间入射的电子在两轨道之间的轨道 上回旋。因此，加速器内的电子在半径方向上扩展的回旋轨道上回旋。 这一点和利用了电子回旋加速器加速装置的电磁波发生装置基本上不 同。
因为电子如此在半径方向上扩展的轨道上回旋，所以如果与在同 一轨道上回旋的情况相比，则在回旋的电子束内的电子的密度减小， 电子相互间作用库仑反作用力也减小。因此，与电子回旋加速器加速 装置和存储环相比，可以入射利用大电流束。
回旋的电子束在不碰撞的区域A内，在加速的同时使其回旋轨道 在半径方向上逐渐扩展，直至加速到规定的能量后，通过以后说明的 控制，越过边界回旋电子轨道17达到碰撞的区域B，碰撞到标靶15 而放出X射线19。加速中的电子束因为在未设置标靶15的不碰撞区 域A中回旋，所以电子束在加速途中由于与标靶15碰撞所以不会无 谓的损失。而且，标靶15在相对电子束回旋方向上，即相对X射线 发生方向上变薄以便不使所发生的X射因在标靶15内自己吸收而减 少。因为碰撞区域B也可以是电子束的稳定回旋的区域，所以即使在 电子束和标靶15碰撞后，电子束中未碰撞的大部分电子能够继续稳定 地回旋，依照电子束回旋轨道的控制方法，能够实现电子束和标靶15 的反复碰撞。
而且，在图1中电子发生单元11设置在电磁波发生装置的内部， 但也可以把它设置在电磁波发生装置的下部，起到完全相同的效果。 这和以后说明的图2所示的入射方式是同一种类，因为发生与加速磁 心14的设置位置的干涉，所以电子发生单元11设置在例如加速装置 的下部。
在此，在本申请的电磁波发生装置中使用的偏转电磁铁，因为其 构成是，通过在半径方向上改变磁极间隔等在形状上下工夫，在实现 在半径方向上倾斜的磁场的同时，利用使用螺旋磁极12的磁铁边界的 边缘角和漏磁场来聚焦电子束的所谓的边缘聚焦，所以无论在不碰撞 的区域A、碰撞区域B的哪个中都可以使电子束稳定回旋(非专利文 献2)，但并不是必须限定为螺旋磁极形状，只要是实现对半径方向 的倾斜磁场，并能够还包含边缘形状保持对电子束的聚焦能力的磁极 形状即可。
图2是用使用了不是螺旋形状的偏转电磁铁的AG聚焦加速装置 构成的电磁波发生装置的1例。
在图2中，21是用于把来自电子发生单元11的电子束导入电磁 波发生装置内的隔膜电极，22是用于使行进电子束的轨道偏转而形成 回旋轨道的偏转电磁铁，23是加速电子束的加速磁心，24是电子束在 其中回旋的真空管道，25a、b、c、d分别是真空管道24内的电子束 的代表性的回旋轨道，26是用于向加速磁心23提供电力的加速磁心 用电源，27是偏转电磁铁用电源，15是成为X射线发生源的标靶。
以下说明动作。
在电子发生单元11中发生的电子束经由隔膜电极21入射，在偏 转电磁铁23的部分中成为大致圆弧轨道形成回旋轨道。回旋电子束通 过向加速磁心23施加交流磁场，由电磁感应产生的感应电场而被加 速。电子在真空管道24中回旋。25a、b、c、d是电子束的代表性的 回旋轨道。在这种情况下，也和图1的情况一样，在电子束能够稳定 回旋的区域内，能够设定电子束不碰撞标靶15的区域A(回旋轨道 25a、b所属的区域)，和碰撞标靶15的区域B(回旋轨道25c、d所 属的区域)。
已入射的电子束在不碰撞的区域A内，按照入射时间在半径方向 上扩展的轨道中回旋并加速。加速到规定的能量的电子和设置在碰撞 区域B上的目标15碰撞产生X射线这一点和图1所示的例子一样。 而且，在该图中虽然特别夸张放大描述半径方向的目标尺寸，但基本 上和图1的例子一样。
而且，在图2中电子发生单元11设置在加速装置的外部，虽然 电子经由隔膜电极21入射到回旋轨道，但和图1所示的例子一样，即 使配置在加速装置的内部也起到同样的效果，而且装置整体变得紧凑。
无论在图1、图2的哪个例子中，标靶15一般都是直径10μm左 右的线形金属，更理想的是钨等的重金属，将其设置在该装置内使该 线的长度方向与纸面正交的方向一致(在图中对半径方向进行了放大 显示)。由此在确定半径方向的X射线发生源尺寸的同时，把在发生 X射线的标靶15内的自吸收抑制为很小。但是，在线形标靶的情况下， 线长度方向的X射线发生源的尺寸由行进的电子束的同一方向的尺寸 确定，通常它的大小是数mm。为了减小它，还考虑将由碳等的低原 子序数物质(包含有效原子序数)组成的线的中间安装了比该线原子 序数(包含有效原子序数)高的，例如金属，更理想的是钨等的重金 属的微小球粒的线作为标靶15。使用原子序数高的材料是因为能够增 加X射线发生效率，并增大X射线强度，同时能够减小在2个方向上 的光源尺寸的缘故。
接着，说明在利用了上述的AG聚焦加速装置的电磁波发生装置 中的电子束的控制。无论在图1、图2的哪种情况下，电子束都可以 主要通过偏转电磁铁的磁场(以下简称为致偏磁场)的时间变化，和 加速磁心磁场的时间变化的组合来控制其运动。
图3是表示致偏磁场和加速磁心磁场的时间变化模型1的图。31 表示致偏磁场的时间变化，32表示加速磁心的时间变化。它们都是横 轴表示时间，用33a、33b表示的位置分别表示入射开始时间，用34a、 34b表示的位置分别表示入射结束时间，用35a、35b表示的位置分别 表示致偏磁场一定控制的开始时间，用36a、36b表示的位置分别表示 致偏磁场一定控制的结束时间。用37a、37b表示的时间范围分别表示 电子束的入射开始到结束的电子束入射时间，用38a、38b表示的范围 分别表示在入射结束后，把电子束加速到规定能量的电子束加速时间。 为了使分别已加速到规定能量的电子束碰撞标靶而进一步加速电子 束，把电子束回旋轨道扩大到设置着标靶15的轨道，从而使电子束碰 撞标靶15，用39a、39b表示的范围表示与维持该碰撞的时间对应的 标靶碰撞时间。
致偏磁场的时间变化31和加速磁心磁场的时间变化32的关系不 满足电子回旋加速器加速条件。所谓电子回旋加速器加速条件是加速 中的电子束的回旋轨道为一定的致偏磁场和加速磁心磁场的关系。因 而，所谓不满足电子回旋加速器加速条件就是加速中的电子束的回旋 轨道未达到一定轨道。
以下，首先说明在从33a到36a的时间范围中的电子束的动作。 在入射开始时间33a时开始对电磁波发生装置内进行电子入射，在入 射结束时间34a入射结束。此时，加速磁心磁场的时间变化在从入射 开始时间33a开始的电子束入射时间37a期间，如图3下段的加速磁 心磁场的时间变化32所示那样增加。由于加速磁心磁场的作用在电子 束的行进方向上发生感应电场，入射的电子束在电子束入射时间37a 期间也加速。在电子束入射时间37a的期间，致偏磁场一定，电子束 如回旋轨道25a、25b所示那样，随着加速磁心磁场的增加而逐渐向外 侧扩展。电子束因为在电子束入射时间37a的期间连续入射，所以在 入射结束时间34a的时刻，在半径方向扩展的电子束回旋。在入射结 束时间34a中，在入射开始时间33a入射的电子束以最高能量回旋到 最外侧附近的轨道(例如回旋轨道25b)。另外，在入射结束时间34a 之前入射的电子束以最低能量在最内侧附近的轨道上(例如回旋轨道 25a)回旋。即，在入射结束时间34a的时刻，电子具有规定的能量宽 度，在半径方向上扩展的轨道上回旋。以往的电子回旋加速器装置是 弱聚焦磁场，在半径不同的宽区域上难以得到一定的聚焦力，而在AG 聚焦加速器的情况下，通过对偏转电磁铁的形状下功夫，因为能够在 半径不同的宽广的区域上实现大致一定的聚焦力，所以能够自由改变 回旋轨道。
在入射结束时间34a之后转移到与电子束加速时间38a对应的状 态。电子束在半径方向上具有幅宽，例如在偏转电磁铁部分中的圆弧 轨道的半径从r1到r2的范围(假设r1＜r2)中回旋，而在大于该r1 小于r2的半径r0上，致偏磁场和加速磁心磁场保持接近电子回旋加 速器加速条件进行变化。因而，如果电子束的能量因加速而变化，则 上述r0之外回旋中的电子束聚集到r0周围。如果从宏观看则是在加 速的同时，电子束尺寸一边逐渐减小一边加速。通过兼顾致偏磁场的 增加速度和加速磁心磁场的增加速度，确定上述半径r0。电子束在规 定的能量宽度，并且在半径方向上扩展的状态下得到加速。向着入射 当初的半径方向的回旋轨道的扩展如上述那样在加速的同时减少，但 轨道的扩展依然在剩下的状态下加速。无论怎样都在电子束加速时间 38a内，把电子束的回旋轨道控制成停留在不碰撞的区域A的范围内。
其后，在电子的最大能量达到规定值时，即在时间35a中，把致 偏磁场设置为一定并转移到与标靶碰撞时间39a对应的状态。在此因 为加速磁心磁场依然增加，所以电子束的回旋轨道进一步在半径方向 扩大，把电子束引导到碰撞区域B，碰撞标靶15发生X射线。在此 电子束因为在半径方向上扩展回旋，所以在标靶碰撞时间39a的期间， 从最外回旋轨道的电子到在内侧轨道上回旋的电子顺序碰撞标靶15， 而因为对电子束回旋轨道的半径方向上的扩大速度并不大，所以与回 旋电子束为了在半径方向上横切轨道上的标靶15所需要的时间相比， 电子束回旋1圈所需要的时间明显很短。因而，电子束在和标靶15 碰撞的轨道上回旋多圈。而后，因为设置有标靶的碰撞区域B是稳定 回旋区域，所以电子束在标靶碰撞时间39a期间稳定地连续回旋。其 结果，可以高效率地把回旋电子束变换为X射线。
这样稳定地回旋并反复碰撞标靶这一点和利用了以往的电子回 旋加速器加速装置的电磁波发生装置有很大不同。与存储环相比，同 样在回旋轨道的扩展这一点上有很大不同。总之，因为靠该特征成为 适宜于大电流束的加速的装置，所以起到在小型的装置中能够产生大 强度的X射线的效果。
在以上的说明中，把在图3的标靶碰撞时间39a中的致偏磁场的 时间变化31作为是一定的进行了说明，但因为致偏磁场和加速磁心磁 场的关系只要根据电子回旋加速器加速条件错开即可，所以并不限定 为一定，也可以设置成和时间一同逐渐增加的致偏磁场。这种情况下 的电子束的动作和标靶的碰撞和此间致偏磁场的时间变化是一定的情 况基本上相同，而向回旋轨道的半径方向扩大的速度变得缓慢。其结 果，如果进行这样的控制，因为能够延长回旋的电子束和标靶15的碰 撞时间，所以回旋电子束向X射线的变换效率进一步提高。
经过标靶碰撞时间39a后，因为和标靶15的碰撞电子束通常大 致消失。因此其后，使致偏磁场和加速磁心磁场返回初始状态的过程 没有特别的限制事项。在图3中在时间36a以后，以和加速时同等程 度的速度减少两磁场，但并不拘泥于此。在使致偏磁场和加速磁心磁 场返回入射时的状态后，再次重复电子束的入射过程以后的步骤，通 过每次使新的电子入射、加速并碰撞标靶，能够连续发生X射线。
在该重复过程中，还可以使致偏磁场和加速磁心的时间变化模型 每次相同，但也可以在每次入射时变化。从图3的时间33b到36b表 示该例子。在图3的第2次入射中，表示使致偏磁场设置成一定的时 刻比第1次入射时还提前的例子。图3的电子束加速时间38b设定为 比38a还小的值。如果设置成致偏磁场、加速磁心磁场的时间变化的 倾斜在第1次和第2次中相同，则通过把电子束加速时间38b设定得 小，在第2次的情况下就可以以小的致偏磁场值保持一定值。因而， 在时间35b中，与电子束与在时间35a中的电子束能量相比，处于低 能量的状态。
在该状态下，由增加的加速磁心磁场的作用电子束进一步加速， 因为致偏磁场保持为一定值，所以向着回旋轨道的半径方向的扩大速 度与第1次相比更快。于是，电子束因为更早地达到碰撞区域B并和 标靶15碰撞，所以和标靶15碰撞的电子束的能量的值比第1次和标 靶15碰撞的电子束的能量还低。这样就能够容易改变与标靶15碰撞 的电子束的能量。而且，达到时间35a或者35b时，电子束并不立即 与标靶15碰撞，在达到时间35a，或者35b的时刻，根据电子束回旋 轨道和标靶15的半径方向的距离的大小程度，碰撞开始的时间变化。 即，严格地说从时间35a或者35b开始经过规定时间后发生X射线。
图4是概略表示在碰撞的电子束的能量高时和低时在标靶15上 发生的X射线的能量谱变化的状况的图。从该图中可知，使高能量的 电子束碰撞标靶15时的一方能够发生更高能量的X射线。通过这样 控制与标靶15碰撞的电子的能量，能够控制所发生的X射线的能量。
而且，虽然在上述例子中设置成靠加速磁心磁场产生的感应电场 来加速电子束，但即使把它变为采用高频电场的加速单元也能够起到 同样的效果。这在以后说明的全部的实施方式中也同样成立。
另外，在上述例子中假设入射中致偏磁场是一定的，在达到时间 34a、34b时致偏磁场突然以一定斜度开始增加，而如果是可以入射的 条件则不需要必须把致偏磁场设定为一定，另外也可以从入射时的磁 场开始设置平滑期间，使在时间34a、34b的时刻的致偏磁场的变化逐 渐增加。即使这样，上述的电子束的基本的动作也不变。
进而，在上述的例子中有磁极的部分的轨道是圆弧，没有磁极的 部分的轨道大致是直线，而即使是没有磁极的部分也在致偏磁场的强 度大时有时成为圆弧。但是与有磁极的部分的圆弧相比成为半径大的 圆弧。即使这样，相对上述的标靶15的电子束的基本的动作也不改变。
如上所述，如果采用该实施方式，则在该装置中能够加速大电流， 在X射线发生中也能够在稳定的条件下使电子束回旋，也因为容易改 变碰撞标靶15的电子束的能量，所以在能够容易实现大强度的X射 线源的同时，还能够容易改变所发生的X射线的能量。而且，因为能 够如此改善X射线发生强度，所以在各种X射线利用时，可以谋求照 射时间的缩短化，和测量等的高速化。另外，即使把标靶微型化也能 够发生实质上可以利用的强度的X射线，还能够实现X射线发生源尺 寸的微型化。由此，当把该微小的X射线发生源例如用于得到X射线 拍摄图像的目的时，与以往的X射线发生源相比能够得到解像度高的 摄像图像。具体地说还取决于装置规模，但可以实现具有在10μm左 右的光源尺寸下可以利用的X射线强度的装置。
另外，通过采用具有聚焦功能的偏转电磁铁，因为能够使加速装 置大幅度小型化，所以与利用了以往类型加速器的电磁波发生装置相 比能够大幅度的小型化。其结果，能够实现在各种利用时方便的，易 于使用的光源。另外，通过其小型化，还可以一并实现低成本化。这 一点在小型化的同时，大大有助于因使偏转电磁铁具有聚焦功能而带 来的构造的简单化。
实施方式2
本实施方式是把入射时对电子束回旋轨道的半径方向的扩展的 程度与实施方式1的情况比较增大的形态。图5表示这种情况下的致 偏磁场和加速磁心磁场的时间变化模型的例子。在图中，号码相同的 部分和图3的说明一样。图5的第1次电子入射的例子是在全过程中 把致偏磁场的时间变化31作为一定的例子。在这种情况下，伴随加速 的电子束向回旋轨道的半径方向扩大比图3的情况还大。图5的第2 次电子入射的例子是在电子束的入射时使致偏磁场减少的例子。在这 种情况下，伴随加速的电子束向回旋轨道的半径方向的扩大比把致偏 磁场设置成一定时进一步变大。无论在哪种情况下，都存在为了把电 子束加速到规定的能量所需要的装置尺寸大这一缺点，而相反因为回 旋轨道上的电子束密度降低，所以能够加长电子的入射时间入射大电 流。因而，可以加速更大的电流束，与实施方式1的情况相比能够进 一步增大X射线强度。另外，除上述方面以外具有和在实施方式1中 说明的效果相同的效果。
实施方式3
实施方式3是通过不经过电子的再次入射而高速改变电子束的能 量，来实现高速切换所发生的X射线的能量的方式。图6表示这种情 况下的致偏磁场和加速磁心磁场的时间变化模型的例子。在图中从31 到39a的说明和图3的情况一样。在此，36a在表示致偏磁场一定控 制结束时间的同时，还是相当于电子束加速时间38a的电子束再加速 时间43a的开始时间。41a在是电子束再加速时间43a的结束的时间 的同时，还是相当于标靶碰撞时间39a的标靶再碰撞时间44a的开始 时间。而后，42a是标靶再碰撞时间44a的结束时间。
以下说明动作。
从时间33a到36a的过程和图3的情况相同。不同之处在于，在 标靶碰撞时间39a的时间过程中再次设置相当于电子束加速时间38a 的电子束再加速时间43a，在电子束从和标靶15的碰撞位置一旦错过 的同时，被再次加速，此后再次返回到标靶15的位置。
即，在标靶碰撞时间39a内，在回旋电子束还没有完全消失的状 态中，增加致偏磁场。通过使此时的增加程度比在电子束加速时间38a 内的致偏磁场的增加速度还大，使电子束的回旋轨道半径缩小。由此， 回旋电子束后退到不碰撞的区域A。虽然此间由于加速磁心磁场逐渐 增加所以电子束被逐渐加速，其能量增加，但回旋轨道维持在该不碰 撞的区域A内。而后，在达到规定的能量的时刻41a再次使致偏磁场 为一定。于是，由于加速磁心的磁场增加，电子束的能量进一步增加， 回旋轨道在半径方向上扩大，电子束以比在标靶碰撞时间39a中的电 子束还高的能量，碰撞设置在碰撞区域B上的标靶15。
这样能够容易而且高速地改变在标靶碰撞时间39a内和标靶再碰 撞时间44a内发生的X射线能量。在该例子中在标靶再碰撞时间44a 内发生的X射线能量比在标靶碰撞时间39a内发生的X射线能量还 高。
而且，在标靶碰撞时间39a和标靶再碰撞时间44a中的致偏磁场 的时间变化无须控制为一定，也可以和时间一同增加。其效果以及其 他的效果和在实施方式1中说明的效果相同。
实施方式4
在实施方式1到3中都说明了从电磁波发生装置的内侧入射电子 束的例子，但并不限于此，也可以是在电磁波发生装置的外周附近设 置电子发生单元11，从电磁波发生装置的外周附近入射来自电子发生 装置11的电子束。为了实现这样的入射，伴随入射时和加速必须在半 径方向上缩小电子束的回旋轨道。用图3说明它。
首先在电子束入射时间37a内的致偏磁场不是一定的，其必须和 时间一同增加。由于加速磁心磁场增加产生的电子束能量的增加的作 用，当致偏磁场是一定的情况下，回旋轨道正在向半径方向上扩大时， 通过使致偏磁场和加速一同增加，相反使回旋轨道在半径方向上缩小。
另外，在相当于电子束加速时间38a的时间内的致偏磁场的时间 变化由于也比图3所示的时间变化更剧烈地增加，因而即使在入射结 束后的加速过程中也可以和加速一同在半径方向上缩小电子束的回旋 轨道。而后，成为X射线发生源的标靶15在这种情况下设置在内侧 的回旋轨道上。在时间35a加速到规定的能量，使在内侧的规定回旋 轨道附近回旋的电子必须碰撞进一步设置在其内侧上的标靶15。因 此，在标靶碰撞时间39a内，需要一边加速电子束或者一边保持一定 能量，一边增加致偏磁场，使电子束的回旋轨道进一步向内侧缩小， 将其实现是容易的。通过在标靶碰撞时间39a内使该状态继续，使得 在轨道上扩展回旋的电子束顺序碰撞标靶，从而发生X射线。
而且，在上述例子中是把标靶15配置在内侧的回旋轨道上，但 也可以在外侧上。在这种情况下因为入射之后的电子束碰撞标靶15， 所以标靶部分需要制成在短时间通过的入射条件，而通过控制致偏磁 场和加速磁心磁场的时间变化模型容易实现。在这种情况下，碰撞标 靶15的区域B所在位置比未碰撞的区域A还靠外侧。在入射时快速 通过该区域B的电子束在A区域上加速，由于减弱致偏磁场因而再次 回旋到区域B。能够利用由于此时和标靶15碰撞而发生的X射线。
在每次入射时，为了改变碰撞标靶的电子能量只要改变致偏磁场 和加速磁心磁场的时间变化模型即可。另外，在1次入射时可以改变 碰撞标靶15的电子束能量这一点也和实施方式3的情况一样，只要改 变致偏磁场和加速磁心磁场的时间变化模型即可。作为这样的X射线 发生源的特性是由于该电磁波发生装置在半径方向上具有宽阔并且稳 定的回旋轨道而产生的，在利用以往的电子回旋加速器等的电磁波发 生装置中无论如何也无法实现。
通过这样采用从装置外周附近入射电子束的方式，可以使电子发 生单元11的配置自由度提高，作为整体能够实现紧凑的装置。其他效 果和实施方式与1、3所述的相同。
实施方式5
本实施方式是指在保持电子束的能量的状态下，使电子束在不碰 撞的区域A和碰撞区域B之间往来的方式。用图6说明。在图6中， 在标靶碰撞时间39a和标靶再碰撞时间44a中电子束的能量不同，而 通过在电子束加速时间43a中控制加速磁心磁场，能够在把电子束的 能量保持为一定值的状态下通过致偏磁场的增减改变回旋轨道。
而且至此，说明了未碰撞的区域A和碰撞区域B分别只考虑为1 个区域，电子束在区域A和区域B的回旋轨道的来往的情况。但是， 把在标靶15的设置位置上回旋的轨道作为碰撞区域B，对于和标靶的 碰撞区域B，在半径方向上，还在和此前说明的未碰撞的区域A相反 一侧上设定不和标靶15碰撞的区域A1，通过控制致偏磁场和加速磁 心磁场的时间变化模型，在区域A、B、A1之间使电子束在回旋轨道 上移动，能够控制X射线发生的通/断(ON/OFF)。另外，此时，如 此前说明的那样，因为能够改变电子束的能量，所以能够高速切换和 上述通/断一致产生的X射线的能量。