LCD显示器提供了对CRT显示器的紧凑、轻便的选择。尽管有 很多优点，然而LCD显示器受限于亮度，或者更恰当地说受限于光 亮度(luminance)，特别是当从偏轴角观察时，其中光轴大致垂直于 LCD显示器表面。当沿着光轴正对着观察时，对于绝大部分笔记本电 脑应用来说LCD显示器具有足够的光亮度。然而，随着观察者的角 度相对于光轴增加，光亮度迅速减小。
用于常规笔记本电脑显示器的透射LCD是一种背光显示器，光 提供了置于LCD后面的用于导向光对着LCD向外照明的供光表面。 供光表面本身提供基本上是朗伯(Lambertian)式的照明，即在广阔 的角度范围内具有基本上恒定的光亮度。为了增加轴上和近轴光亮 度，已经提出了一些亮度增强膜用于重新定向一部分这种具有朗伯分 布的光。提出的用于LCD显示器和其它类型背光显示器类型的亮度 或光亮度解决方案是如下一些：
美国专利5592332(Nishio等)公开了使用两个交叉的双凸透镜 表面调节LCD显示装置中光的角度范围；
美国专利5611611(Ogino等)公开了背投显示器，其使用菲涅 耳和双凸透镜片的组合来获得期望的光发散和光亮度；
美国专利6111696(Allen等)公开了用于显示器或照明器材的亮 度增强制品。对于在专利696中公开的光学膜，面对照明源的表面是 光滑的；相对的表面具有一系列的结构例如三棱柱用于重新定向照射 角。在专利696中公开的膜折射偏轴光以便导向光线到更小角度提供 一定程度的校正。但是，该膜设计最适合重新定向偏轴光；垂直于膜 表面的入射光可能被反射回光源，而不是透射过去；
美国专利5629784(Abileah等)公开了各种实施方案，其中使用 棱镜片来增强反射型LCD显示器的亮度、对比度和颜色均匀性。在784 专利公开的实施方案中，将与696专利类似的亮度增强膜以其结构化 的表面面对反射光光源的方式放置用于提供改进的光亮度和减少的环 境光效果。因为该组件与反射成像装置一起使用，所以784公开的棱 镜片是放置于观察者和LCD表面之间，而不是放置于用于透射LCD 系统的位置(即在光源和LCD之间)；
美国专利申请公开2001/0053075(Parker等)公开了用于LCD 显示器光重新定向膜的各种类型的表面结构，包括棱柱和其它结构；
美国专利5887964(Higuchi等)公开了沿每个表面具有延伸的棱 镜元件的透明棱镜片，用于在LCD显示器中改进背光传播和光亮度。 如对上述696专利指出的那样，使用这种布置方式大部分轴上光将被 反射而不是透射。相对于光源，964公开中的棱镜片的方向与在696 公开中使用的棱镜片的方向相比是颠倒的。应该强调的是，964公开 中的布置方式只能用于小型手持式显示器并且不使用朗伯光源；
美国专利6356391(Gardiner等)公开了一对用于重新定向LCD 显示器中的光的光学转向膜，其使用棱镜阵列，其中所述棱镜可具有 不同的尺寸；
美国专利6280063(Fong等)公开了在膜的一侧具有棱镜元件的 亮度增强膜，其中所述棱镜元件具有钝峰或圆形峰；
美国专利6277471(Tang)公开了亮度增强膜，所述膜具有多个 具有弯曲面的大致三角形的棱镜元件；
美国专利5917664(O’Neill等)公开了与常规膜类型相比具有“柔 和”截止角的亮度增强膜，从而减轻随观察角增加的光亮度变化；和
美国专利5839823(Hou等)和5396350(Beeson等)公开了具 有光循环特征的背偶合照明系统，包括靠着透明基壁安装的各种棱镜 结构例如梯形棱镜。上述两个专利涉及在其中热可能带来问题的照明 装置中的光重新定向，Hou 823和Beeson 350公开中描述的解决方案 采用带有反射器的非朗伯光源并提供并不是高度均匀的输出。
图1给出了一种现有技术方案，亮度增强制品10用于增强由光 源18提供的光。亮度增强制品10具有面对供光表面14的光滑侧12 和面对LCD组件20的多行棱镜结构16，其中供给表面14包括反射 表面19。如在美国专利6111696和5629784(都列在上面)中和在 5944405(Takeuchi等)中所述，这种布置方式一般工作良好，通过 折射偏轴光线并将该光线导向到更接近于光学法线轴而改进轴上光亮 度。如图1所示偏轴光线R1被折射向法线方向。然而需要指出，由 于全内反射(TIR)，近轴光线R3可被以更加极端的角度折射偏离法 线方向。此外，轴上光线R4实际上向着供光表面14被反射回来，从 而从反射表面19散射和反射，而不是向着LCD组件20。这种近轴光 折射和至少一部分轴上光反射回来进入供光表面14的作用是相对于 观察角调节照明光亮度，如后面所述。通过供光表面14和反射表面19 的作用，一部分从亮度增强制品10反射回来的光最终被散射并以大 致法线角重新向外对着LCD组件射出。
因而，亮度增强制品10的目的是重新定向由供光表面14提供的 在大角度范围内的光，从而它提供给LCD组件20的输出光更加窄的 导向到法线方向。通过这么做，亮度增强制品10不但帮助改善了当 在显示器表面的法线方向正对着观察时的显示器光亮度，而且改善了 当从斜角观察时的显示器光亮度。
随着离开法线方向的观察角增加，感知的光亮度在超越极限角以 后显著下降。图2显示了光亮度曲线26，该曲线描述了当使用现有技 术亮度增强制品10时的光亮度对观察角的特性关系。正如所预料的， 在法线方向光亮度达到峰值并且在法线方向每一侧向着极限截止角(θ 截止)下降。在θ截止角以后有微小的增加；然而，这种效果是废光， 由于LCD显示器本身的特性而使观察者不容易感知。
参考图2中的光亮度曲线26，其中存在一些对亮度增强组件特别 重要的特征。一个特征是曲线的整体形状。在一定观察角范围内的光 亮度与这些角度的曲线下的面积成比例。典型地，最高光亮度值出现 在接近法线方向的角度，如所预料的那样。为了得到改进的观察角范 围，亮度增强制品对光进行重新分布，从而改变其相应的光亮度曲线 26的形状。另一个感兴趣的特征涉及截止角(θ截止)。在超过θ截 止的角度，光亮度将会显著下降。在超过θ截止的角度提供的光基本 上是浪费了的。因此，可以看出，设计具有对最高光亮度水平、θ截 止和整体光亮度曲线26的形状进行控制的措施的技术是有利的。根 据图2的特征，美国专利5917664的公开描述了亮度增强制品，其使 用各种尺寸的棱镜结构提供“更柔和的”截止特征。专利664的方法 使用不同表面棱镜结构的复杂布置方式以相应地改变亮度响应曲线的 形状，从而可以在偏轴角得到更大的光亮度。
虽然664公开的方法提供了一些偏轴光亮度的改进，但出于其它 的考虑需要进一步改变亮度响应曲线以取得改进的偏轴光亮度。参见 图3，图中示出了两束导向穿过LCD部件20的光线：光线R5在法 线入射方向N，光线R6在斜角Q。已经观察到，即使沿着光线R5 和R6提供的光在光源具有相等的强度，但由于LCD结构的特性，通 过LCD部件20感受到的亮度在斜角Q也是减小的。例如，作为值的 相对范围，在相对于LCD组件20表面的法线入射方向N的光线R5 的光，具有归一化的强度1.0，处于偏离法线方向20°斜角Q的光线 R6的光可具有约0.8的相对归一化强度。实际上，这个LCD特性的 作用是至少部分抵消通过平滑亮度响应曲线提供的增加的光强度。因 此，即使可以在加宽的角度范围提供光，LCD特性本身却限制了以斜 观察角可得到的光亮度水平。
虽然常规方法，例如上述现有技术公开中提到的那些，提供了一 些亮度增强措施，但是这些方法具有一些缺点。现有技术方法的一个 显著缺点涉及难于预测光行为和光可以如何被改变。也就是说，虽然 现存的设计可以起作用，但常规方法不能提供用于充分控制例如光亮 度曲线26的整体形状和截止角(θ截止)的值的因素的工具。诚然， 一旦膜被制造出来，就可以凭经验估计表面结构形状和尺寸的改变的 效果。但是，试错法设计方法对于设计将在特定应用中工作良好的亮 度增强制品并不令人满意，并且这样的方法为研发用于该目的的原型 膜要花费高成本。
如在上述专利中所公开的，对亮度增强制品已经提出了各种类型 的折射表面结构，包括如下布置方式：使用多个三角形棱镜，作为分 离的棱镜结构的阵列和作为延长的棱镜结构，这些棱镜的顶点对着光 源或者背着光源。在更广阔的范围内，已经提出了这些和其它类型的 LCD表面结构用于除光亮度增强以外的特定目的。例如，在名称为 “P-29：Design of the Viewing-Angle-Controlling Film for LCD”，SID 00Digest的文章中，作者Li，Zhang，Zhang和Zhang提出使用包括 在LCD外面并背对光源的梯形和椭圆棱镜结构的组合来控制显示器 的观察角。作者Li等人描述了控制这些棱镜结构的尺寸如何能够优 化到合适的应用，所述应用需要在±20°-±90°内的特定观察角的LC 显示器。但是，不同于亮度增强制品，Li等人公开的棱镜单元阵列被 设计为用于改进光学特性例如观察角范围内的显示颜色和对比度，而 不是重新定向光以改进光亮度。
虽然已经为改进显示器光亮度进行了大量的工作，但是在这一方 面仍有改进的余地。LCD显示设备仍旧需要多层膜以增强亮度和改进 对比度，这增加了显示器包装的复杂性和体积。与使用复杂结构以改 变光亮度曲线形状和截止角的现有技术相比，更精确的控制曲线特征 和截止角的筒化技术将是有利的。因此，可以看出，需要一种亮度增 强制品，其是光高效的并且具有控制光亮度特征包括截止角的措施。

本发明的一个目标是提供亮度增强制品，该亮度增强制品允许对 光亮度特征进行改进的控制并在轴上或偏轴观察角提供改进的显示器 可视性。为此目标，本发明提供了用于透射入射光并优先将该光重新 定向于观察方向的亮度增强制品，包括用于接收该光的棱镜表面，所 述棱镜表面包括一系列的具有基本上为梯形的横截面的空间分离的棱 镜元件，每个所述梯形棱镜元件包括：
(a)面对入射光放置的面平面；
(b)比面平面大的底平面，远离入射光放置，连接棱镜元件的 底部；和
(c)从所述面平面延伸回所述底平面的第一和第二非平行平面， 在棱镜元件中在非平行平面和所述面平面之间各自形成大于90°且小 于120°的角(β)。
其中所述制品的高度或所述面平面和所述底平面之间的垂直距离与间距或相 邻棱镜中相同点之间的距离的比值提供输出光的截止角，所述截止角是定义如下的 θc1、θc2和θc3的绝对值中的最大者：
$\left(i\right)\mathrm{\theta cl}={\sin }^{-1}\left(n\sin \left({\tan }^{-1}(\frac{P}{H}-\frac{1}{\tan \left(\alpha \right)})\right)\right)$


其中α＝180°-β度并且其中n是棱镜元件材料的折射率。
还提供改进的显示装置和增强亮度的方法。使用本发明使得能够 更好地分布用于观察目的的光。
本发明的一个特征是提供亮度增强制品，所述亮度增强制品具有 细长的梯形棱镜元件或梯形棱镜元件阵列，用于导向偏轴光通过显示 器以提供有利的光亮度。
本发明的有利之处在于提供有效介质用于光亮度增强，使轴上光 被透射而不被反射，并且将偏轴光导向到向着法线方向。
本发明的进一步的有利之处在于提供控制入射光截止角的直接方 法。因此本发明的增强制品比现有技术膜类型有利，允许用一些用于 光控制特性的可预测性措施对膜设计参数进行修改。
本发明还进一步的有利之处在于提供可容易地制造的亮度增强制 品方案。
通过阅读如下的详细描述并结合附图，本发明的这些和其它目 标、特征和有利之处对本领域的技术人员来说将是显而易见的，其中 下面的详细描述给出并描述了本发明的示例性实施方案。

虽然说明书以权利要求为结论特别指出并清楚地主张了本发明的 主题，但认为从如下的描述并结合附图将能更好的理解本发明，其中：
图1是LCD显示器使用的现有技术亮度增强制品的截面侧视图；
图2是示出现有技术亮度增强制品光亮度与观察角关系的图。
图3是显示通过LCD显示组件的法线方向和斜角照明和观察角 的侧视图；
图4a-4h是示出本发明亮度增强制品的结构组件、几何关系和光 处理行为的截面侧视图；
图5是示出使用本发明的亮度增强制品的LCD显示器一部分的 透视图；
图6是示出本发明亮度增强制品的可替换实施方案的透视图；
图7是示出本发明的亮度增强制品的光亮度与观察角相对关系的 图；
图8是示出截止角分量与本发明中使用的梯形结构的底角之间关 系的图；
图9a-9f是示出在本发明的亮度增强制品上的光调节结构的各种 尺寸构型的截止角分量的图；
图10是示出全内反射底角和亮度增强制品基质折射率之间关系 的图；
图11是示出可选择实施方案中的亮度增强制品的特征化表面的 透视图；
图12是示出使用非反射表面的实施方案的全内反射的截面侧视 图；
图13是示出射在可选择的实施方案的亮度增强制品上表面上的 光的金内反射的截面侧视图；
图14是示出在使用非反射边(leg)的可选择的实施方案的亮度 增强制品中的光行为的截面侧视图；
图15是示出本发明亮度增强制品的一个可选择实施方案的透视 图；和
图16是示出本发明亮度增强制品的另一个可选择实施方案的透 视图。

目前的描述特别涉及形成本发明设备一部分的元件或与本发明设 备更加直接地协作的元件。应该理解，没有具体给出或描述的元件可 以采取本领域技术人员公知的备种形式。
需要注意，亮度增强是通过调节来自供光表面或其它光源的入射 光，以便通过折射对至少一部分入射光进行重新定向而实现的。在任 何特定的实施方案中，亮度增强的目标主要取决于应用。对于一些类 型的显示装置，将光线重新定向到向着法线方向是所需调节的优选类 型。然而在其它情况下，在更宽的观察角范围对光进行再分布是所需 调节的优选类型。本发明的装置和方法以几种方式提供调节光亮度特 征以提供在一系列应用中的亮度增强的灵活机理。
参见图4a-4h，其中给出了本发明亮度增强制品40的新型光导向 结构的截面图。在第一实施方案中，亮度增强制品40具有光滑侧42 和棱镜侧44，棱镜侧44具有纵向布置的梯形棱镜元件38。可以通过 几种方式形成梯形棱镜元件38，但可以通过将梯形棱镜元件38之间 的空间考虑为一系列的平行槽30来最清楚地限定。依靠在梯形棱镜 元件38每一侧的槽30，每个梯形棱镜元件38都具有一对互相不平行 的面或侧，或边(leg)34和36以及面对供光表面14用于收集光的 面平面46，如图4c所示。从供光表面14出来的光或多或少是朗伯式 的。(在介绍数学的文章中，术语“边(leg)”用于描述梯形互相不平 行的边。)因此，如图4b所示，每个梯形棱镜元件38的尺寸由边34 和36相对于面平面46的角β和槽30之间的间距P限定。大于面平 面并且置于远离入射光位置的底平面47连接棱镜元件的底部。那么 这些尺寸就确定了每个梯形棱镜元件38的高度H和内梯形底角α。
例如，用于一个实施方案的标称尺寸如下：
间距P：75微米
底角β：95度
内底角α：85度
高H：100微米
宽W：57.5微米
对于后面的描述，下面的注释和关系特别有用：
角β＝180°-α
角γ＝180°-2α
折射率：n.对于绝大多数感兴趣的基质，n≥1.3
间距P：(波长＜＜P＜＜500μm)
作为一级近似，经过经验结果确认，当底角β满足如下条件时得 到最佳性能：
90度＜底角β＜120度
支撑梯形棱镜元件38的额外基质材料的厚度，在图4b中标示为尺寸 T，不是关键尺寸，只要在亮度增强制品40的应用中基质为其提供充 分的支撑。在典型实施例中，厚度T是约150微米。在梯形棱镜元件 38通过其它方式连接的情况下，基质厚度T可以是零，并且形成棱 镜元件的材料可以是折射率为1的空气。
在优选实施方案中，边34和36是反射性的。下面也描述了其它 实施方案，包括其中边34和36是非反射性的实施方案。
通过亮度增强制品40、反射性边34、36对光进行重新定向
采用图4a-4h中所示的梯形棱镜元件38的布置方式，亮度增强制 品40在面平面46收集入射光。图4c中的光线R20、R22和R24说 明了当边34和36是反射性的时，亮度增强制品40如何将各种角度θ 的入射光相对于法线方向重新定向：
(i)R20：因为面平面46对于垂直入射的光来说代表平坦表面， 所以该束光直接透射通过亮度增强制品40。
(ii)R22：对于并不射向边34或36的偏轴光，出射光线角与入 射光线角相同，即：θ2＝θ1
(iii)R24：对于射向反射边34或36的光，出射光线角减小， 即：θ4＜θ3
图4d-4e在放大的图中示出了当边34和36是反射性的时，对入 射在槽30上的光的控制。对于图4d的情况，槽30是空的；对于图4e， 槽30包括反射材料32，反射材料32提供反射入射光的额外表面结构。 在两种情况下，射入到该区域的入射光被从棱镜侧44反射回供光表 面14(在图4d-4h的放大图中未示出)用于再循环。
控制截止角(θ截止)
本发明的亮度增强制品40在提供确定截止角(θ截止)的方法方 面和允许通过改变特定尺寸调整该角度方面是有利的。如图4c所示， 光线R20表示的入射光在法线方向，未经折射或其它调整。其它角度 的光可能射在反射边34、36上，也可能不射在反射边34、36上，分 别如光线R24和R22所示。分析这些可能的光路得到三个主要截止 角(θ截止)分量，示于图4f、4g和4h中，即：
(i)不射到边34或36的入射光，一般地用图4f中的光线R3θ 的路径表示，具有第一分量截止角θc1。注意，任何入射角大于θc1 的光必定射到边34或36一次或多次；
(ii)处于相对于法线方向呈90度极限角的入射光，如图4g所 示。该光在以最大的可能的第二分量截止角θc2离开之前射到边34、 36的至少一个。图4g给出了最简单的可能情况，其中入射光在离开 之前只射到一个边34、36。可以观察到，每次该光射到边34、36， 光的角都有改进，相对于法线方向减小。因此，图4g中分量截止角θc2 表示的情况展示了该分量最极端的情况；和，
(iii)在范围另一端的入射光，通过与角θc1相等的角进行限定。 该行为示于图4h中。由于θc1是光避免射到边34或36的最大可能 角，所以非常接近于角θc1的入射光，也就是说，数学上通过θc1值 作为上限进行限定，提供了第三分量截止角θc3。
那么，亮度增强制品40的总截止角θ截止就是这三个分量截止 角的最大绝对值；也就是：
θ截止＝max{|θc1|，|θc2|，|θc3|}
使用绝对值是因为相对于法线方向的光取向非常重要；不需要考虑光 线相对于法线参比的任何一侧(左或右)的具体方向。
再次参见图4f，该图示出从面平面46的拐角延伸到槽30的顶点 50的光线R30如何限定第一分量截止角θc1。也就是说，光线R30 表示通过亮度增强制品40而不碰到边34、36的光线的最大入射角。 以大于光线R30的角度入射的光线被从边34、36的侧面反射。取决 于这些光线射在面平面46上的位置，以小于光线R30的角度入射的 光线可被简单地折射并导向通过亮度增强制品40。当然，处于光线R30 的角度但入射在面平面46表面的其它位置的光，可以射到边34、36， 如图4c中光线R24所示。图4f中的光线R30仅仅示出了不发生内部 反射的光线的最大入射角。如上面所强调的，射到边34或36的光会 向着法线方向迁移，所以对于确定截止角(θ截止)的值，无须考虑 比图4f-4h中所示的光路更复杂的光路。
从上述分析可知，第一分量截止角θc1的值可以如式(1)所示 得到：
$\mathrm{\theta cl}={\sin }^{-1}\left(n\sin \left({\tan }^{-1}(\frac{P}{H}-\frac{1}{\tan \left(\alpha \right)})\right)\right)---\left(1\right)$
如上面所指出的，射到单个边34或36的光线被重新定向于更接 近法线方向的输出角。然而，取决于它们的入射角，光线可能被边34 和36反射多次。但是，如上所述，入射在边34或36上多次的入射 光，当离开时，通常具有相对于光滑侧42的法线方向减小的角。
给定期望的θc1值，那么就可以使用方程(1)计算梯形棱镜元 件38的合适的高H对间距P的比值和内底角α的大小。
对于本发明的亮度增强制品40，方程(2.1)、(2.2)和(2.3)中 给出的三个条件将第一分量截止角θc1、角α和折射率n与H/P值的 范围联系起来。
$\frac{1}{\tan \left({\sin }^{-1}\left(\frac{1}{n}\sin \left({\theta }_{\mathrm{cl}}\right)\right)\right)+\frac{1}{\tan \left(\alpha \right)}}\le \frac{H}{P}---\left(2.1\right)$


当满足方程(2.1)和(2.2)时，所有在范围：θc1≤入射角≤90度内 的入射光都射到一个边34或36。当满足方程(2.3)时，从一个边34 或36反射的光将不射到第二边34或36而离开。方程(2.1)定义了 所有情况中比值H/P必须满足的下限条件，如果给出角α、θc1和折 射率n的值。方程(2.3)定义了其中优选大偏轴角的优选上限。当希 望使光线向着法线方向重新定向时，可能优选不满足方程2.3的更大 的H/P比值。
重新参考图4c中的光线R24和图4g-4h中所示的行为，通过考 虑输出角θ4可以计算θc2和θc3。方程(2.4)提供了该输出角的值 的一般计算方法：
$\theta 4={\sin }^{-1}\left(n\sin ({\sin }^{-1}\left(\frac{\sin \theta 3}{n}\right)+2\alpha -180)\right)---\left(2.4\right)$
观察到角θ3在方程(2.5)表示的范围内
θc1≤θ3≤90度(2.5)
使用方程(2.4)，通过设定θ3值为90度对θc2进行计算，如方 程(3.1)所示：

再次使用方程(2.4)，通过将θ3的值设定为其范围的另外一个极 值端值，可以计算θc3的值，如方程(3.2a)或(3.2b)所示：
$\mathrm{\theta c}3={\sin }^{-1}\left(n\sin ({\sin }^{-1}\left(\frac{\sin \mathrm{\theta cl}}{n}\right)+2\alpha -180)\right)---\left(3.2a\right)$
或
$\mathrm{\theta c}3={\sin }^{-1}\left(n\sin ({\tan }^{-1}(\frac{P}{H}-\frac{1}{\tan \left(\alpha \right)})+2\alpha -180)\right)---\left(3.2b\right)$
孔径比
孔径比，其分配透射入射光的表面并确定填充因数，对于亮度增 强制品40来说按下式所示确定：

作为一般原理，相对大的孔径比最有利于获得最大的光亮度。对 于任何使用本发明方法的特定设计，需要将有效的孔径比考虑为重要 的设计标准并平衡考虑截止角(θ截止)。
因为孔径比必须大于零，所以

也就是
$\frac{H}{P}<\frac{\tan \left(\alpha \right)}{2},$ 或 $\alpha >{\tan }^{-1}\left(\frac{2H}{P}\right)---\left(6.1\right)$
可以看出条件(2.2)和(6)是等同的。
给出截止角分量的实施例
参见图9a-9f，在选定的H/P比值下，将截止角分量θc1、θc2和 θc3的绝对值对底角α作图。在这些图的每一个中，都指定下限24， 其可表示如下：
$\alpha ={\tan }^{-1}\left(\frac{2H}{P}\right)---\left(6.2\right)$
这给出了为保持正的孔径比的底角α的最小值。
在图9a中，H/P＝0.5。在这里，对于大于下限的底角α，分量θc1 是虚数，这表明最大θc1可以是90度。所以，θ截止＝ max{|θc1|，|θc2|，|θc3|}＝90度。
在图9b中，H/P＝0.707。在这里，分量θc1可以在60-90度之间 变化。所以，一般地，θ截止＝max{|θc1|，|θc2|，|θc3|}＝|θc1|。
在图9c中，H/P＝1.0。在这里，分量θc1可以在42-90度之间变 化。一般地，θ截止＝max{|θc1|，|θc2|，|θc3|}＝|θc1|。当底角α是70度 时，θ截止＝|θc1|＝54度。
在图9d中，H/P＝1.33。当底角α的界限为70度＜α＜85度时， 那么θ截止＝max{|θc1|，|θc2|，|θc3|}＝|θc1|。因为分量θc1在33至55 度之间变化，所以θ截止也在上述范围之间变化。当底角α＞85度时， θ截止＝max{|θc1|，|θc2|，|θc3|}＝|θc2|，其在55度到90度之间变化。 在底角α＝85度，所有的这三个分量θc1、θc2和θc3都大并且相互 接近，表明更多的光被向着大偏轴角重新定向。当底角α＝75度，|θc1| ＝41度，|θc2|＝18度，|θc3|＝6.4度。这个棱镜结构将更多的光向着 法线方向重新定向。
在图9e中，H/P＝2.0。在这里，底角α的范围窄，α＞76度。在 这里，θ截止＝max{|θc1|，|θc2|，|θc3|}＝|θc2|，其在21到90度之间变 化。当底角α＝85度，θ截止＝|θc2|＝52度。
在图9f中，H/P＝5.0。在这里，底角α的范围窄，α＞85度。在 这里，θ截止＝max{|θc1|，|θc2|，|θc3|}＝|θc2|，其在52到90度之间变 化。
如下的典型参数提供了一个实施例：
n＝1.5
α＝85度
P＝75微米
H＝100微米
三个截止角分量是：
θc1＝55.9度
θc2＝52.2度
θc3＝36.7度
因此，对于这个实施例，
θ截止＝max{|θc1|，|θc2|，|θc3|}＝55.9度。
对于这个截止角，满足方程(2.1)和(2.3)的条件，从而：
1.33≤H/P≤1.41
对于各种典型折射率n，第二分量截止角θc2与内底角α的关系 示于图8中。
必须强调的是计算得出的截止角(θ截止)是近似的。仍存在有 少量散射光不符合根据截止角分量θc1、θc2和θc3描述的各种光路。 但是，对于确定实际截止角θ截止而言这种少量散射光可被考虑为“干 扰”。
合适参数的选择
本发明的设备和方法允许设计具有最适合于显示应用需要的截止 角行为的亮度增强制品40。关于亮度增强制品40的尺寸数据可被用 于预测其在显示应用中的总体响应。
需要着重指出，如图9a-9f所示，最小底角α提供形状基本为三 角形而不是梯形的棱镜结构16。因此，本发明的方法在通常情况下可 以用来确定如图1所示的现有技术亮度增强制品10的截止角行为， 以及用来评估底角α的变化如何影响本发明亮度增强制品40的行为， 如图4a-4h所示。
通过亮度增强制品40，非反射性边34，36对光进行重新定向
在可选择的实施方案中，一个或多个边34、36是非反射性的。 这种布置使得更加难于确定θ截止的值。但是，可以使用类似的综合 方法，其中第一分量基于不射到边34、36的小入射角的光和第二分 量射到边34、36。
参见图12，其示出了亮度增强制品40的光处理特征，其中边34、 36是非反射性的。对于图4a-4h的实施方案，小角入射光以相同的角 透射，如光线R42所示，其中θ1＝θ5。被导向到朝着边34、36的面 平面46上的入射光也可以通过全内反射(TIR)被重新定向以提供更 小的角，如光线R44所示。
对于该实施方案，只要适用如下关系就会发生全内反射：

注意，对于α≤90°，只要总满足：

通常，这对于绝大多数合适类型的透明膜都是成立的。
那么为增加槽30的光循环效率，优选如下条件：

参见图10，其给出了底角α与折射率n的关系。曲线70和72给 出了在边34、36和在光滑表面42上的全内反射的底角α对折射率n 的相关性，相对于上限74α＝90°。曲线72和70分别表达如下：

和
${\alpha }_{\mathrm{tir}2}={2\sin }^{-1}\left(\frac{1}{n}\right)---\left(9.2\right).$
参见图12，其示出了在非反射边34、36的全内反射如何重新定 向光线，从而使得出射光的角θ6小于入射光的角θ3。参见图13，对 于射在槽30上、透射通过边34、36并入射在光滑边42上的光，可 发生次级(secondary)全内反射。在角θ1的入射光也被折射，从而 θ10超过角θtir。入射和反射光路在一个或多个槽30离开和进入。然 后该光可以被循环并作为光线R44通过所述膜。
参见图14，其示出了在另外可能角度的光的行为。在这里，射向 边34、36的光由于全内反射而被反射并被导向作为输出光。但是， 该输出光相对于法线方向可处于有效角θ8。
总体上，具有非反射性边34、36的亮度增强制品40的行为比反 射性边的实施方案更难于表征。但是，可以理解非反射性实施方案对 于用于背光显示器提供了重大的光调节益处。
注意，如果用介电层置换空气，那么折射率n理解为膜的折射率 对置换介电层材料折射率的比值。
在照明系统中的用途
在用于LCD显示器的常规用途中，使用一对交叉的亮度增强制 品。参见图5的分解视图，其显示了本发明的亮度增强制品40如何 可被用作显示器例如LCD笔记本电脑显示器照明系统52的部件。来 自光源18的照明光通过供光表面14被导向到具有方向为第一方向D1 的槽30的第一亮度增强制品40片。第二亮度增强制品40片被放置 于第一片之上，其中第二片具有方向为第二方向D2的槽30，所述第 二方向D2与方向D1垂直。
单片实施方案
可以理解，提供能增强沿垂直方向的照明的作为单一组件的亮度 增强制品40是有价值的。然而，不论是使用现有技术亮度增强制品 还是使用本发明的亮度增强制品40，独立亮度增强制品40被要求具 有面向相同方向的棱镜结构，如图5所示。该要求对于研发 (depolying)亮度增强装置的技术人员来说是公知的，这种要求阻碍 了将两个交叉的亮度增强制品结合到单一膜上。
取代两个交叉的亮度增强制品的单一片材亮度增强制品54的一 种布置方式示于图6中。单一片材亮度增强制品54的一个表面包括 梯形棱镜元件38，槽30沿方向D1延伸。相对的表面包含与图1所 示的现有技术亮度增强制品10的那些棱镜结构相似的棱镜结构16， 其具有排列于垂直方向D2的平行的行。通过将垂直的光导向结构如 此组合进单一组件中，单一片材亮度增强制品54可以使照明系统52 的包装比使用常规布置方式的交叉亮度增强制10更薄。参见图15， 其在局部透视图中示出了单一片材亮度增强制76的更通用的可选 择实施方案。在该实施方案中，可以使用梯形结构也可以不使用梯形 结构。在该概括性的图中，单一片材亮度增强制品76的两个表面都 具有多行某种棱镜元件，并可被认为在对应于每一侧的垂直方向D1 和D2具有槽30。对于这种实施方案，可以使用具有非常小的面平面 46尺寸的梯形结构；这种结构也可以具有图6所示的总体三角形的外 观。
本发明的亮度增强制品40提供了关于观察角的有利光亮度特性。 参见图7，其示出了本发明亮度增强制品40的光亮度曲线56，其中 观察角在垂直于槽30的平面中变化。如可从图7中的光亮度曲线56 所看出的，本发明的光亮度增强方案提供了在偏轴角的重新分布的光 和可控截止角θc的优点。此外，亮度增强制40提供最小化废光的 亮度响应，所述废光导致超过截止角θc的偏轴角轻微增加，如图2 所示。但是，必须指出，通过恰当选择棱镜参数，可将亮度峰值调到 最大化轴上光亮度，有效地向着光轴重新定向峰值能量。
上面描述的优选实施方案使用沿亮度增强制品40的棱镜侧44纵 向布置的梯形元件。参见图11，其从棱镜侧44的透视图示出了其中 提供棱镜元件80的另一个可选择的实施方案。在图11的实施方案中， 槽30以相互垂直的方向延伸穿过棱镜侧44的表面，从而限定了具有 多行的截顶四面体外观的棱镜元件80的阵列布置方式。通过这种可 选择的布置方式，亮度增强制品40关于两个垂直方向中的每个方向 将光导向到向着法线方向。以这种方式，可使用单一片材亮度增强制 品来向着显示器表面重新定向光线。
在图11的亮度增强制品40布置方式中的棱镜元件80是在垂直 方向V形横截面的梯形，采用单一片材就提供改进的光亮度特性。参 见图16，在可选择的亮度增强制品90上的棱镜元件92具有倒置的截 顶圆锥总体形状，也就是说，每个棱镜元件92都具有圆锥形截头锥 体形状。然而，对于可选择亮度增强制品90平面内的任何方向，棱 镜元件92都是梯形横截面的。每个棱镜元件92都有用于接收入射光 L的面平面94。对于每个棱镜元件92，侧96可以是反射性涂布的或 可以是基本上非反射性的。在棱镜元件92之间也可以使用反射性填 充材料。可以理解，图16的布置方式相对于图11的布置方式具有固 有优点，因为平面内任何方向的光都被以相同方式有角度地重新定 向。需要着重指出，对截止角(θ截止)计算和整体光亮度曲线26形 状的考虑与上面描述的只在单一方向具有梯形棱镜元件的实施方案的 考虑类似。例如，使用图16的布置方式，可以对相对于梯形结构呈 任何角度的入射光计算截止角(θ截止)。如用于关于图4a-4h描述的 线型实施方案，类似的分析用来确定底角α和β。
已经参考优选实施方案对本发明进行了描述；但是，应理解在不 偏离本发明范围的情况下本领域的技术人员可以进行变化和改进。例 如，可以施加各种类型的涂层到透明基质上以获得边34和36的合适 反射性质。可以使用各种类型的基质，其选择基于侧如折射率、热回 弹性或其它性质的性能。可能基质的例子包括丙烯酸片和聚乙烯片。 虽然本公开的附图和说明书描述的是梯形结构，但相关的实施方案可 以包括外形更广泛的梯形的结构，但是沿面平面46或边34和36或 拐角的倒角可以具有轻微的弯曲。槽30之间的间距P可以接需变化， 甚至在同一基质片上可以具有不同的间距P值。取决于所需棱镜元件 的形状，可以使用各种制造方法来形成亮度增强制品10，包括例如模 制或蚀刻。可以对面平面46、对边34、36或对光滑侧42进行各种类 型的表面处理。
在一种实施方式中，形成棱镜元件的材料是空气。
本发明的亮度增强制品适合用于LCD显示装置以及用于不需要 单独光源的发射显示装置例如有机LED(OLED)。
因此，所提供的是用于透射LCD显示器和其它类型背光显示器 应用的改进的亮度增强制品。
部件列表：
10.亮度增强制品
12.光滑侧
14.供光表面
16.棱镜结构
18.光源
19.反射表面
20.LCD组件
24.下限
26.光亮度曲线
30.槽
32.反射材料
34、36.底边
38.梯形棱镜元件
40.亮度增强制品
42.光滑侧
44.棱镜侧
46.面平面
47.底平面
48.曲线
50.顶点
52.照明系统
54.单一片材亮度增强制品
56.光亮度曲线
60.下限曲线
62.上限曲线
64.界限线
70、72.曲线
74.界限
76.单一片材亮度增强制品
80.棱镜元件
90.可选择的亮度增强制品
92.棱镜元件
94.底
96.侧