核能转化器 |
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| 申请号 | CN200980103158.9 | 申请日 | 2009-01-24 | 公开(公告)号 | CN101960927A | 公开(公告)日 | 2011-01-26 |
| 申请人 | A·罗舍尔; | 发明人 | A·罗舍尔; | ||||
| 摘要 | 激光束 通过一个或多个波束信道、经过一道或多道激光射向样品室内的样品材料商，样品室放置在样品本体内。激光束在样品材料上生成 等离子体 ，在 原子 核或 电子 壳层上直接或间接引起反应。这些反应可形成 核裂变 或 核聚变 ，或生成伽 马 射线或 中子 。此外，伽马射线或中子可传递到样品本体或波束信道上，以此引起相同的反应。盘可防止或延迟热量或等离子体从波束信道上漏出。可向样品本体或样品本体内的 电极 施加 正压 U或 负压 ，以此吸收或传递电子，便于引起所需要的反应。样品本体可全部或部分透明，以此调整激光束的焦点，保证焦点位于样品材料上。激光束可通过光 波导 传递到波束信道上。 | ||||||
| 权利要求 | 1.一种核能转换器，可实现核裂变、核聚变或利用激光束生成伽马射线和中子，其特征在于： |
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| 说明书全文 | 核能转化器[0001] 在通过激光束进行原子核裂变或聚变时，使用了强激光，但效率度还远未达到回收能量的程度，此外，待分裂的材料自由悬挂在大气中，也是造成这种情况的原因。是通过激光束直接分裂，还是通过激光束生成的伽马射线间接分裂，则取决于轫致辐射或中子，当少量核分裂性物质形成一次核爆炸时，发射出的能量低于传输到激光上的能量。在空气中爆炸后，无法产生更多的能量进行下一次核反应。因此导致效率度较低。 [0003] 可通过待分裂的材料或熔铸材料(以下称为“样品材料”)解决这一问题，放置在样品本体的样品室内。 [0004] 样品本体可做成任何几何形式。在样品本体内，一个或多个波束信道引向样品室，理应受激光束、伽马射线或中子辐照的样品材料就放置在样品室内。一道或多道激光束通过一个或多个波束信道射在样品材料商，其中激光束的焦点射在样品材料上。通过这种方式，传递的激光能量以及原子核成分释放出的能量被储存在样品本体内。因此，与单独悬挂在大气中的样品的激光辐射相比，这种方式能利用更多的材料进行核裂变和核聚变。通过这种方式能量效率得以提高。 [0005] 伽马射线或中子也可通过样品本体或波束信道射在样品材料上，从而导致原子核或电子壳层发生反应。 [0006] 利用激光辐照样品材料，伽马射线也可由轫致辐射产生，可释放出中子。这两个过程同样可引发核裂变。众所周知，将待分裂和熔铸的材料进行适当排列，核裂变也可引发核聚变。 [0007] 在这些样品本体中也可实现。也正如预计的那样，当对这种新发明进行测试时，将会发生目前还尚未知晓的原子物理反应。 [0008] 利用能使伽马射线发生偏转的材料，或使中子发生偏转或减速的材料，通过包壳，尤其在样品室区域，伽马射线和中子会被再次传回到样品上。 [0009] 因此，在适当的排列方式下，可利用更多的样品材料形成核裂变和核聚变，通过这种方式，能量效率得以提高。 [0010] 样品室区域内的包壳、能使伽马射线发生偏转以及能使中子偏转或减速的材料可与材料一起执行，所采用的方法为：根据原子核物理学测试现有技术目前已为此使用的方法，或制造、当前研发核武器已采用的方法。包壳材料可使用非常小的颗粒，细微到纳米结构，以此提高伽马射线和中子偏转、加快中子的减速。 [0011] 激光束在样品材料上生成等离子体。通过施加电压U，电压U可在最大正值+U最大与最大负值-U最大进行调节，电子可被吸收或传递到样品室内的导电等离子体上。如施加正压，电子被吸收，则原子被减弱，会对核裂变或核聚变产生有利的影响。 [0012] 当施加负压时，电子传递到等离子体上，可能会通过轫致辐射产生更多的伽马辐射，同样会对核裂变或核聚变产生有利的影响。 [0013] 样品本体本身可导电，因此施加在其上的电压可邻接样品室的导电等离子体。如样品本体或样品室区域内的包壳不导电或不足以导电，可在样品本体上添加电极，电极延伸到样品室，将样品材料的等离子体与电压电源U连接起来。也可以不施加电压，仅利用激光、伽马射线或中子辐照样品。 [0014] 通过利用几个波束信道，波束信道直接射在样品本体内的样品上，几道激光可同时辐照样品。此外，还可同时使用几种激光，实现持续辐射或射束动量，通过这种方式可以向样品材料传递更多的激光能量。利用这种方法可达到之前未获得的激光辐射的能量密度。 [0015] 来自激光的多条射线可通过波束信道进行传递。此外，也可使用伽马射线和中子进行传递。 [0016] 可用一个或多个能透过激光束的盘将波束信道密封起来，因此可防止或临时阻碍能量或等离子体通过波束信道从样品室泄漏出来。那样，则会有更多的能量传递到样品材料上。 [0017] 样品本体也可为透明或半透明，因此激光束的焦点可射到样品材料上。激光束可通过波束信道，或通过与波束信道相连的光波导直接传递到样品本体上。 [0018] 也可利用来自样品材料的激光束，用样品本体生成伽马射线或中子。利用这些伽马射线源和中子源，可得到非常多的实际运用。 [0019] 本发明的主要益处在于，通过储存入射激光辐射的激光能量，施加正压或负压U吸收或传递电子，在一个或多个波束信道上利用几种不同类型的激光，其中波束信道也可用盘密封，样品室区域内的包壳通过利用能使伽马射线偏转、能使中子偏转或减速的材料，通过激光束提高核裂变和核聚变的能量效率。因此，与只能将能量传递到激光上的情况相比，上述情况能释放更多的核能。可根据现有技术将这种有用能用于工业。鉴于此目的，可持续引发核裂变和核聚变，同时在连续传输的样品本体上也能引起核裂变和核聚变。 [0020] 在原子上也可通过伽马射线或从外面传递的中子引起上述反应。 [0021] 本发明的一个优点体现在专利权利要求1中。激光束进入波束通道，而波束通道在样品本体内移动，射在样品室的样品材料上。几个光束信道从不同的方向射向样品室的样品材料上。 [0022] 本发明另一个优点体现在专利权利要求2中。在这方面，样品本体包括或部分包括透明材料，使得能够监测样品材料上激光束的焦点位置。 [0023] 本发明的另一个优点体现在专利权利要求3中。在这方面，制盘材料具备能让激光束穿越的特点，在波束信道初期、结束或过程中安装这种盘。当利用伽马射线或中子进行辐照时，制盘的材料能渗过中子。 [0024] 本发明的另一个优点体现在专利权利要求4中。在这方面，在样品室的周围使用能反射伽马射线或能反射或减慢中子的材料。这样可增加核裂变的次数。 [0025] 本发明的另一个优点体现在专利权利要求5中。在这方面，向电绝缘定位样品本体施加电压U，电压可在+U最大与-U最大范围内进行调节，样品本体本身可导电。 [0026] 通过导电样品本体，电压电源与样品室内的样品材料的等离子体连接。 [0027] 本发明的另一个优点体现在专利权利要求6中。如样品本体材料属于非导电材料，可通过样品本体上的电极将电压传递到样品本体材料的等离子体上。使用这个电压，电子被吸收或从等离子体上传递出去。 [0028] 本发明的另一个优点体现在专利权利要求7中。在这方面，一个或多道激光束通过光波导传递到样品本体的波束信道上。光波导的长度可调节，可保证激光束的焦点位于样品材料上。 [0029] 本发明的另一个优点体现在专利权利要求8。在这方面，伽马射线或中子被射向样品本体或波束信道，由此辐照样品材料。在这一点上，波束信道上的制盘的材料能让伽马射线和中子渗过。 [0030] 本发明的一个具体表现见附图1/1。样品本体分成两个长方体-长方体1和长方体2。在第1个长方体上，波束信道3排列在一个平面上，并配备了盘。第2个长方体则在波束信道的开始、结束和过程中用附图示范。在样品本体的中心，可看到样品材料所在的柱状样品室5。材料6-可偏转伽马射线、偏转或减慢中子则运用在样品室5的周围。利用电极7将电压施加在样品材料的等离子体上。第2个长方体与第1个长方体相连，可进行栓接。 |
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