用于产生低能氢物种的等离子体反应器和处理 |
|||||||
申请号 | CN200480010346.4 | 申请日 | 2004-04-08 | 公开(公告)号 | CN1798697A | 公开(公告)日 | 2006-07-05 |
申请人 | 布莱克光电有限公司; | 发明人 | 兰德尔·L·米尔斯; | ||||
摘要 | 提供了一种 等离子体 反应器,其通过 原子 氢的催化反应来产生 能量 和新的氢物种以及包括新形式的氢的物质的化合物,以及通过原子氢的催化反应产生等离子体和诸如高能光、极紫外光和紫外光的 光源 。该反应器包括:等离子体形成能量 电池 ,用于对原子氢进行催化,以形成新的氢物种以及下述物质的化合物,该物质包括新形式的氢;用于对原子氢的反应进行催化以形成低能氢并释放能量的催化剂源;原子氢源;和用于至少部分地保持等离子体的间歇或脉冲功率源。通过控制用于初始化或至少部分地保持等离子体的输入功率的参数,例如为功率 密度 、脉冲 频率 、占空周期、峰值和偏移 电场 ,使来自氢催化反应的输出功率最大,同时使输入功率最小,来对功率平衡进行优化。 | ||||||
权利要求 | 1、一种等离子体反应器,用于通过原子氢的催化反应来产生能量和 新的氢物种以及包括新形式的氢的物质的化合物,以及通过原子氢的催 化反应来产生等离子体和诸如高能光、极紫外光和紫外光的光源,该反 应器包括: |
||||||
说明书全文 | 1.技术领域本发明涉及一种通过原子氢的催化反应来产生能量、等离子体、光, 以及新的氢化合物的反应器。通过控制用于产生或至少部分地保持等离 子体的输入功率的参数(例如功率密度、脉冲频率、占空系数,以及峰 值和偏置电场),使来自氢催化反应的输出功率最大,同时使输入功率最 小,来优化功率平衡。 2.背景技术 2.1 hydrino 下列文献中公开了具有通过下式给出的结合能的氢原子: 其中p是大于1的整数,优选地为2到137,这些文献为:R.Mills, The Grand Unified Theory of Classical Quantum Mechanics,January 2000 Edition,BlackLight Power,Inc.,Cranbury,New Jersey,(″’00 Mills GUT″),由BlackLight Power,Inc.,493 Old Trenton Road, Cranbury,NJ,08512提供;R.Mills,The Grand Unified Theory of Classical Quantum Mechanics,2001年9月版,BlackLight Power,Inc., Cranbury,New Jersey,由Amazon.Com发布(″’01 Mills GUT″),由 BlackLight Power,Inc.,493 Old Trenton Road,Cranbury,NJ,08512 提供;R.Mills,The Grand Unified Theory of Classical Quantum Mechanics,2004年1月版,BlackLight Power,Inc.,Cranbury,New Jersey,(″’04 Mills GUT″),由BlackLight Power,Inc.,493 Old Trenton Road,Cranbury,NJ,08512提供(www.blacklightpower.com 上发布);R.L.Mills,Y.Lu,M.Nansteel,J.He,A.Voigt,B. Dhandapani,″Energetic Catalyst-Hydrogen Plasma Reaction as a Potential New Energy Source″,Division of Fuel Chemistry,Session: Chemistry of Solid,Liquid,and Gaseous Fuels,227th American Chemical Society National Meeting,2004年3月28日-4月1日,Anaheim, CA;R.Mills,B.Dhandapani,J.He,″Highly Stable Amorphous Silicon Hydride from a Helium Plasma Reaction″,Materials Science and Engineering:B,已投稿;R.L.Mills,Y.Lu,B.Dhandapani,″Spectral Identification of H2(1/2)″,已投稿;R.L.Mills,Y.Lu,J.He,M. Nansteel,P.Ray,X.Chen,A.Voigt,B.Dhandapani,″Spectral Identification of New States of Hydrogen″,Applied Spectroscopy, 已投稿;R.Mills,P.Ray,B.Dhandapani,″Evidence of an Energy Transfer Reaction Between Atomic Hydrogen and Argon II or Helium II as the Source of Excessively Hot H Atoms in RF Plasmas″, Contributions to Plasma Physics,已投稿;J.Phillips,C.K.Chen, R.Mills,″Evidence of the Production of Hot Hydrogen Atoms in RF Plasmas by Catalytic Reactions Between Hydrogen and Oxygen Species″, Spectrochimica Acta Part B:Atomic Spectroscopy,已投稿;R.L.Mills, P.Ray,B.Dhandapani,″Excessive Balmer a Line Broadening of Water-Vapor Capacitively-Coupled RF Discharge Plasmas″IEEE Transactions on Plasma Science,已投稿;R.L.Mills,″The Nature of the Chemical Bond Revisited and an Alternative Maxwellian Approach″,Physics Essays,已投稿;R.L.Mills,P.Ray,M.Nansteel, J.He,X.Chen,A.Voigt,B.Dhandapani,″Energetic Catalyst-Hydrogen Plasma Reaction Forms a New State of Hydrogen″, Doklady Chemistry,已投稿;R.L.Mills,P.Ray,M.Nansteel,J.He, X.Chen,A.Voigt,B.Dhandapani,Luca Gamberale,″Energetic Catalyst-Hydrogen Plasma Reaction as a Potential New Energy Source″, Central European Journal of Physics,已投稿;R.Mills,P.Ray,″New H I Laser Medium Based on Novel Energetic Plasma of Atomic Hydrogen and Certain Group I Catalysts″,J.Plasma Physics,已投稿;R.L. Mills,P.Ray,M.Nansteel,J.He,X.Chen,A.Voigt,B.Dhandapani, ″Characterization of an Energetic Catalyst-Hydrogen Plasma Reaction as a Potential New Energy Source″,Am.Chem.Soc.Div.Fuel Chem.Prepr.,Vol.48,No.2,(2003);R.Mills,P.C.Ray,M.Nansteel, W.Good,P.Jansson,B.Dhandapani,J.He,″Hydrogen Plasmas Generated Using Certain Group I Catalysts Show Stationary Inverted Lyman Populations and Free-Free and Bound-Free Emission of Lower-Energy State Hydride″,Fizika A,已投稿;R.Mills,J.Sankar, A.Voigt,J.He,P.Ray,B.Dhandapani,″Role of Atomic Hydrogen Density and Energy in Low Power CVD Synthesis of Diamond Films″, Thin Solid Films,已投稿;R.Mills,B.Dhandapani,M.Nansteel, J.He,P.Ray,″Liquid-Nitrogen-Condensable Molecular Hydrogen Gas Isolated from a Catalytic Plasma Reaction″,J.Phys.Chem.B,已 投稿;R.L.Mills,P.Ray,J.He,B.Dhandapani,M.Nansteel,″Novel Spectral Series from Helium-Hydrogen Evenson Microwave Cavity Plasmas that Matched Fractional-Principal-Quantum-Energy-Level Atomic and Molecular Hydrogen″,European Journal of Physics,已 投稿;R.L.Mills,P.Ray,R.M.Mayo,Highly Pumped Inverted Balmer and Lyman Populations,New Journal of Physics,已投稿;R.L.Mills, P.Ray,J.Dong,M.Nansteel,R.M.Mayo,B.Dhandapani,X.Chen, ″Comparison of Balmer a Line Broadening and Power Balances of Helium-Hydrogen Plasma Sources″,Braz.J.Phys.,已投稿;R.Mills, P.Ray,M.Nansteel,R.M.Mayo,″Comparison of Water-Plasma Sources of Stationary Inverted Balmer and Lyman Populations for a CW HI Laser″,J.Appl.Spectroscopy,准备投稿;R.Mills,J.Sankar,A. Voigt,J.He,P.Ray,B.Dhandapani,″Synthesis and Characterization of Diamond Films from MPCVD of an Energetic Argon-Hydrogen Plasma and Methane″,J.of Materials Research,已投稿;R.Mills,P.Ray, B.Dhandapani,W.Good,P.Jansson,M.Nansteel,J.He,A.Voigt, ″Spectroscopic and NMR Identification of Novel Hydride Ions in Fractional Quantum Energy States Formed by an Exothermic Reaction of Atomic Hydrogen with Certain Catalysts″,European Physical Journal-Applied Physics,已接收;R.L.Mills,The Fallacy of Feynman’s Argument on the Stability of the Hydrogen Atom According to Quantum Mechanics,Fondation Louis de Broglie,已投稿;R.Mills, J.He,B.Dhandapani,P.Ray,″Comparison of Catalysts and Microwave Plasma Sources of Vibrational Spectral Emission of Fractional-Rydberg-State Hydrogen Molecular Ion″,Canadian Journal of Physics,已投稿;R.L.Mills,P.Ray,X.Chen,B.Dhandapani, ″Vibrational Spectral Emission of Fractional-Principal-Quantum-Energy-Level Molecular Hydrogen″,J. of the Physical Society of Japan,已投稿;J.Phillips,R.L.Mills, X.Chen,″Water Bath Calorimetric Study of Excess Heat in’Resonance Transfer’Plasmas″,Journal of Applied Physics,已发表;R.L.Mills, P.Ray,B.Dhandapani,X.Chen,″Comparison of Catalysts and Microwave Plasma Sources of Spectral Emission of Fractional-Principal-Quantum-Energy-Level Atomic and Molecular Hydrogen″,Journal of Applied Spectroscopy,已投稿;R.L.Mills, B.Dhandapani,M.Nansteel,J.He,P.Ray,″Novel Liquid- Nitrogen-Condensable Molecular Hydrogen Gas″,Acta Physica Polonica A,已投稿;R.L.Mills,P.C.Ray,R.M.Mayo,M.Nansteel, B.Dhandapani,J.Phillips,″Spectroscopic Study of Unique Line Broadening and Inversion in Low Pressure Microwave Generated Water Plasmas″,J.Plasma Physics,已投稿;R.L.Mills,P.Ray,B. Dhandapani,J.He,″Energetic Helium-Hydrogen Plasma Reaction″, AIAA Journal,已投稿;R.L.Mills,M.Nansteel,P.C.Ray,″Bright Hydrogen-Light and Power Source due to a Resonant Energy Transfer with Strontium and Argon Ions″,Vacuum,已投稿;R.L.Mills,P. Ray,B.Dhandapani,J.Dong,X.Chen,″Power Source Based on Helium-Plasma Catalysis of Atomic Hydrogen to Fractional Rydberg States″,Contributions to Plasma Physics,已投稿;R.Mills,J.He, A.Echezuria,B Dhandapani,P.Ray,″Comparison of Catalysts and Plasma Sources of Vibrational Spectral Emission of Fractional-Rydberg-State Hydrogen Molecular Ion″,European Journal of Physics D,已投稿;R.L.Mills,J.Sankar,A.Voigt,J.He,B. Dhandapani,″Spectroscopic Characterization of the Atomic Hydrogen Energies and Densities and Carbon Species During Helium-Hydrogen-Methane Plasma CVD Synthesis of Diamond Films″, Chemistry of Materials,Vol.15,(2003),pp.1313-1321;R.Mills, P.Ray,R.M.Mayo,″Stationary Inverted Balmer and Lyman Populations for a CW HI Water-Plasma Laser″,IEEE Transactions on Plasma Science,已投稿;R.L.Mills,P.Ray,″Extreme Ultraviolet Spectroscopy of Helium-Hydrogen Plasma″,J.Phys.D,Applied Physics,Vol.36,(2003),pp.1535-1542;R.L.Mills,P. Ray,″Spectroscopic Evidence for a Water-Plasma Laser″,Europhysics Letters,已投稿;R.Mills,P.Ray,″Spectroscopic Evidence for Highly Pumped Balmer and Lyman Populations in a Water-Plasma″,J. of Applied Physics,已投稿;R.L.Mills,J.Sankar,A.Voigt,J. He,B.Dhandapani,″Low Power MPCVD of Diamond Films on Silicon Substrates″,Journal of Vacuum Science & Technology A,已投稿;R. L.Mills,X.Chen,P.Ray,J.He,B.Dhandapani,″Plasma Power Source Based on a Catalytic Reaction of Atomic Hydrogen Measured by Water Bath Calorimetry″,Thermochimica Acta,Vol.406/1-2,pp.35-53;R. L.Mills,A.Voigt,B.Dhandapani,J.He,″Synthesis and Spectroscopic Identification of Lithium Chloro Hydride″,Materials Characterization,已投稿;R.L.Mills,B.Dhandapani,J.He, ″Highly Stable Amorphous Silicon Hydride″,Solar Energy Materials & Solar Cells,Vol.80,No.1,pp.1-20;R.L.Mills,J.Sankar,P. Ray,A.Voigt,J.He,B.Dhandapani,″Synthesis of HDLC Films from Solid Carbon″,Journal of Materials Science,已接收;R.Mills,P. Ray,R.M.Mayo,″The Potential for a Hydrogen Water-Plasma Laser″, Applied Physics Letters,Vol.82,No.11,(2003),pp.1679-1681;R. L.Mills,″Classical Quantum Mechanics″,Physics Essays,已接收; R.L.Mills,P.Ray,″Spectroscopic Characterization of Stationary Inverted Lyman Populations and Free-Free and Bound-Free Emission of Lower-Energy State Hydride Ion Formed by a Catalytic Reaction of Atomic Hydrogen and Certain Group I Catalysts″,Journal of Quantitative Spectroscopy and Radiative Transfer,No.39, sciencedirect.com,April 17,(2003);R.M.Mayo,R.Mills,″Direct Plasmadynamic Conversion of Plasma Thermal Power to Electricity for Microdistributed Power Applications″,40th Annual Power Sources Conference,Cherry Hill,NJ,June 10-13,(2002),pp.1-4;R.Mills, P.Ray,R.M.Mayo,″Chemically-Generated Stationary Inverted Lyman Population for a CW HI Laser″,European J of Phys.D,已投稿;R. L.Mills,P.Ray,″Stationary Inverted Lyman Population Formed from Incandescently Heated Hydrogen Gas with Certain Catalysts″,J.Phys. D,Applied Physics,Vol.36,(2003),pp.1504-1509;R.Mills,″A Maxwellian Approach to Quantum Mechanics Explains the Nature of Free Electrons in Superfluid Helium″,Low Temperature Physics,已投稿; R.Mills and M.Nansteel,P.Ray,″Bright Hydrogen-Light Source due to a Resonant Energy Transfer with Strontium and Argon Ions″,New Journal of Physics,Vol.4,(2002),pp.70.1-70.28;R.Mills,P.Ray, R.M.Mayo,″CW HI Laser Based on a Stationary Inverted Lyman Population Formed from Incandescently Heated Hydrogen Gas with Certain Group I Catalysts″,IEEE Transactions on Plasma Science, Vol.31,No.2,(2003),pp.236-247;R.L.Mills,P.Ray,J.Dong, M.Nansteel,B.Dhandapani,J.He,″Spectral Emission of Fractional-Principal-Quantum-Energy-Level Atomic and Molecular Hydrogen″,Vibrational Spectroscopy,Vol.31,No.2,(2003), pp.195-213;R.L.Mills,P.Ray,B.Dhandapani,J.He,″Comparison of Excessive Balmer α Line Broadening of Inductively and Capacitively Coupled RF,Microwave,and Glow Discharge Hydrogen Plasmas with Certain Catalysts″,IEEE Transactions on Plasma Science,Vol.3l,No.(2003),pp.338-355;R.M.Mayo,R.Mills,M. Nansteel,″Direct Plasmadynamic Conversion of Plasma Thermal Power to Electricity″,IEEE Transactions on Plasma Science,October, (2002),Vol.30,No.5,pp.2066-2073;H.Conrads,R.Mills,Th. Wrubel,″Emission in the Deep Vacuum Ultraviolet from a Plasma Formed by Incandescently Heat ing Hydrogen Gas with Trace Amounts of Potassium Carbonate″,Plasma Sources Science and Technology, Vol.12,(2003),pp.389-395;R.L.Mills,P.Ray,″Stationary Inverted Lyman Population and a Very Stable Novel Hydride Formed by a Catalytic Reaction of Atomic Hydrogen and Certain Catalysts″, Optical Materials,已接收;R.L.Mills,J.He,P.Ray,B.Dhandapani, X.Chen,″Synthesis and Characterization of a Highly Stable Amorphous Silicon Hydride as the Product of a Catalytic Helium-Hydrogen Plasma Reaction″,Int.J.Hydrogen Energy,Vol.28, No.12,(2003),pp.1401-1424;R.L.Mills,A.Voigt,B.Dhandapani, J.He,″Synthesis and Characterization of Lithium Chloro Hydride″, Int.J.Hydrogen Energy,已投稿;R.L.Mills,P.Ray,″Substantial Changes in the Characteristics of a Microwave Plasma Due to Combining Argon and Hydrogen″,New Journal of Physics,www.njp.org, Vol.4,(2002),pp.22.1-22.17;R.L.Mills,P.Ray,″A Comprehensive Study of Spectra of the Bound-Free Hyperfine Levels of Novel Hydride Ion H-(1/2),Hydrogen,Nitrogen,and Air″,Int.J.Hydrogen Energy, Vol.28,No.8,(2003),pp.825-871;R.L.Mills,E.Dayalan,″Novel Alkali and Alkaline Earth Hydrides for High Voltage and High Energy Density Batteries″,Proceedings of the 17th Annual Battery Conference on Applications and Advances,California State University,Long Beach,CA,(January 15-18,2002),pp.1-6;R.M. Mayo,R.Mills,M.Nansteel,″On the Potential of Direct and MHD Conversion of Power from a Novel Plasma Source to Electricity for Microdistributed Power Applications″,IEEE Transactions on Plasma Science,August,(2002),Vol.30,No.4,pp.1568-1578;R.Mills,P. C.Ray,R.M.Mayo,M.Nansteel,W.Good,P.Jansson,B.Dhandapani, J.He,″Stationary Inverted Lyman Populations and Free-Free and Bound-Free Emission of Lower-Energy State Hydride Ion Formed by an Exothermic Catalytic Reaction of Atomic Hydrogen and Certain Group I Catalysts″,J.Phys.Chem.A,已投稿;R.Mills,E.Dayalan,P. Ray,B.Dhandapani,J.He,″Highly Stable Novel Inorganic Hydrides from Aqueous Electrolysis and Plasma Electrolysis″,Electrochimica Acta,Vol.47,No.24,(2002),pp.3909-3926;R.L.Mills,P.Ray, B.Dhandapani,R.M.Mayo,J.He,″Comparison of Excessive Balmer αLine Broadening of Glow Discharge and Microwave Hydrogen Plasmas with Certain Catalysts″,J.of Applied Physics,Vol.92,No.12, (2002),pp.7008-7022;R.L.Mills,P.Ray,B.Dhandapani,J.He, ″Emission Spectroscopic Identification of Fractional Rydberg States of Atomic Hydrogen Formed by a Catalytic Helium-Hydrogen Plasma Reaction″,Vacuum,已投稿;R.L.Mills,P.Ray,B. Dhandapani,M.Nansteel,X.Chen,J.He,″New Power Source from Fractional Rydberg States of Atomic Hydrogen″,Current Applied Physics,已投稿;R.L.Mills,P.Ray,B.Dhandapani,M.Nansteel, X.Chen,J.He,″Spectroscopic Identification of Transitions of Fractional Rydberg States of Atomic Hydrogen″,J.of Quantitative Spectroscopy and Radiat ive Transfer,已接收;R.L.Mills,P.Ray, B.Dhandapani,M.Nansteel,X.Chen,J.He,″New Power Source from Fractional Quantum Energy Levels of Atomic Hydrogen that Surpasses Internal Combustion″,J Mol.Struct.,Vol.643,No.1-3,(2002), pp.43-54;R.L.Mills,P.Ray,″Spectroscopic Identification of a Novel Catalytic Reaction of Rubidium Ion with Atomic Hydrogen and the Hydride Ion Product″,Int.J.Hydrogen Energy,Vol.27,No.9, (2002),pp.927-935;R.Mills,J.Dong,W.Good,P.Ray,J.He,B. Dhandapani,″Measurement of Energy Balances of Noble Gas-Hydrogen Discharge Plasmas Using Calvet Calorimetry″,Int.J.Hydrogen Energy,Vol.27,No.9,(2002),pp.967-978;R.L.Mills,A.Voigt, P.Ray,M.Nansteel,B.Dhandapani,″Measurement of Hydrogen Balmer Line Broadening and Thermal Power Balances of Noble Gas-Hydrogen Discharge Plasmas″,Int.J.Hydrogen Energy,Vol.27,No.6,(2002), pp.671-685;R.Mills,P.Ray,″Vibrational Spectral Emission of Fractional-Principal-Quantum-Energy-Level Hydrogen Molecular Ion″,Int.J.Hydrogen Energy,Vol.27,No.5,(2002),pp.533-564; R.Mills,P.Ray,″Spectral Emission of Fractional Quantum Energy Levels of Atomic Hydrogen from a Helium-Hydrogen Plasma and the Implications for Dark Matter″,Int.J.Hydrogen Energy,(2002), Vol.27,No.3,pp.301-322;R.Mills,P.Ray,″Spectroscopic Identification of a Novel Catalytic Reaction of Potassium and Atomic Hydrogen and the Hydride Ion Product″,Int.J.Hydrogen Energy, Vol.27,No.2,(2002),pp.183-192;R.Mills,″BlackLight Power Technology-A New Clean Hydrogen Energy Source with the Potential for Direct Conversion to Electricity″,Proceedings of the National Hydrogen Association,12th Annual U.S.Hydrogen Meeting and Exposition,Hydrogen:The Common Thread,The Washington Hilton and Towers,Washington DC,(March 6-8,2001),pp.671-697;R.Mills, W.Good,A.Voigt,Jinquan Dong,″Minimum Heat of Formation of Potassium Iodo Hydride″,Int.J.Hydrogen Energy,Vol.26,No.11, (2001),pp.1199-1208;R.Mills,″Spectroscopic Identification of a Novel Catalytic Reaction of Atomic Hydrogen and the Hydride Ion Product″,Int.J.Hydrogen Energy,Vol.26,No.10,(2001), pp.1041-1058;R.Mills,N.Greenig,S.Hicks,″Optically Measured Power Balances of Glow Discharges of Mixtures of Argon,Hydrogen, and Potassium,Rubidium,Cesium,or Strontium Vapor″,Int.J. Hydrogen Energy,Vol.27,No.6,(2002),pp.651-670;R.Mills,″The Grand Unified Theory of Classical Quantum Mechanics″,Global Foundation,Inc.Orbis Scientiae entitled“The Role of Attractive and Repulsive Gravitational Forces in Cosmic Acceleration of Particles The Origin of the Cosmic Gamma Ray Bursts”,(29th Conference on High Energy Physics and Cosmology Since 1964)Dr. Behram N.Kursunoglu,Chairman,December 14-17,2000,Lago Mar Resort,Fort Lauderdale,FL,Kluwer Academic/Plenum Publishers,New York,pp.243-258;R.Mills,″The Grand Unified Theory of Classical Quantum Mechanics″,Int.J.Hydrogen Energy,Vol.27,No.5,(2002), pp.565-590;R.Mills and M.Nansteel,P.Ray, ″Argon-Hydrogen-Strontium Discharge Light Source″,IEEE Transactions on Plasma Science,Vol.30,No.2,(2002),pp.639-653; R.Mills,B.Dhandapani,M.Nansteel,J.He,A. Voigt,″Identification of Compounds Containing Novel Hydride Ions by Nuclear Magnetic Resonance Spectroscopy″,Int.J.Hydrogen Energy,Vol.26,No.9,(2001),pp.965-979;R.Mills,″BlackLight Power Technology-A New Clean Energy Source with the Potential for Direct Conversion to Electricity″,Global Foundation International Conference on″Global Warming and Energy Policy″,Dr.Behram N. Kursunoglu,Chairman,Fort Lauderdale,FL,November 26-28,2000, Kluwer Academic/Plenum Publishers,New York,pp.187-202;R.Mills, ″The Nature of Free Electrons in Superfluid Helium--a Test of Quantum Mechanics and a Basis to Review its Foundations and Make a Comparison to Classical Theory″,Int.J.Hydrogen Energy,Vol.26, No.10,(2001),pp.1059-1096;R.Mills,M.Nansteel,and P. Ray,″Excessively Bright Hydrogen-Strontium Plasma Light Source Due to Energy Resonance of Strontium with Hydrogen″,J.of Plasma Physics,Vol.69,(2003),pp.131-158;R.Mills,J.Dong,Y. Lu,″Observation of Extreme Ultraviolet Hydrogen Emission from Incandescently Heated Hydrogen Gas with Certain Catalysts″,Int. J.Hydrogen Energy,Vol.25,(2000),pp.919-943;R.Mills, ″Observation of Extreme Ultraviolet Emission from Hydrogen-KI Plasmas Produced by a Hollow Cathode Discharge″,Int.J.Hydrogen Energy,Vol.26,No.6,(2001),pp.579-592;R.Mills,″Temporal Behavior of Light-Emission in the Visible Spectral Range from a Ti-K2C03-H-Cell″,Int.J.Hydrogen Energy,Vol.26,No.4,(2001), pp.327-332;R.Mills,T.Onuma,and Y.Lu,″Formation of a Hydrogen Plasma from an Incandescently Heated Hydrogen-Catalyst Gas Mixture with an Anomalous Afterglow Duration″,Int.J.Hydrogen Energy, Vol.26,No.7,July,(2001),pp.749-762;R.Mills,M.Nansteel,and Y.Lu,″Observation of Extreme Ultraviolet Hydrogen Emission from Incandescently Heated Hydrogen Gas with Strontium that Produced an Anomalous Optically Measured Power Balance″,Int.J.Hydrogen Energy,Vol.26,No.4,(2001),pp.309-326;R.Mills,B.Dhandapani, N.Greenig,J.He,″Synthesis and Characterization of Potassium Iodo Hydride″,Int.J.of Hydrogen Energy,Vol.25,Issue 12,December, (2000),pp.1185-1203;R.Mills,″Novel Inorganic Hydride″,Int. J.of Hydrogen Energy,Vol.25,(2000),pp.669-683;R.Mills,B. Dhandapani,M.Nansteel,J.He,T.Shannon,A.Echezuria,″Synthesis and Characterization of Novel Hydride Compounds″,Int.J.of Hydrogen Energy,Vol.26,No.4,(2001),pp.339-367;R.Mills, ″Highly Stable Novel Inorganic Hydrides″,Journal of New Materials for Electrochemical Systems,Vol.6,(2003),pp.45-54;R.Mills, ″Novel Hydrogen Compounds from a Potassium Carbonate Electrolytic Cell″,Fusion Technology,Vol.37,No.2,March,(2000),pp.157-182; R.Mills,″The Hydrogen Atom Revisited″,Int.J.of Hydrogen Energy, Vol.25,Issue 12,December,(2000),pp.1171-1183;Mills,R.,Good, W.,″Fractional Quantum Energy Levels of Hydrogen″,Fusion Technology,Vol.28,No.4,November,(1995),pp.1697-1719;Mills, R.,Good,W.,Shaubach,R.,″Dihydrino Molecule Identification″, Fusion Technology,Vol.25,103(1994);R.Mills and S.Kneizys, Fusion Technol.Vol.20,65(1991);在先美国临时专利申请 No.60/343,585,2002年1月2日提交;60/352,880,2002年2月1日提 交;No.60/361,337,2002年3月5日提交;No.60/365,176,2002年3 月19日提交;No.60/367,476,2002年3月27日提交;No.60/376,546, 2002年5月1日提交;No.60/380,846,2002年5月17日提交;以及 No.60/385,892,2002年6月6日提交;No.60/095,149,1998年8月3 日提交;No.60/101,651,1998年9月24日提交;No.60/105,752,1998 年10月26日提交;No.60/113,713,1998年12月24日提交; No.60/123,835,1999年3月11日提交No.60/130,491,1999年4月 22日提交;No.60/141,036,1999年6月29日提交;No.60/053378,1997 年7月22日提交;No.60/068913,1997年12月29日提交; No.60/090239,1998年6月22日提交No.60/053,307,1997年7月22 日提交;No.60/068918,1997年12月29日提交;No.60/080,725,1998年 4月3日提交;No.60/063,451,1997年10月29日提交;No.60/074,006, 1998年2月9日提交;No.60/080,647,1998年4月3日提交;在先PCT 申请PCT/US02/35872;PCT/US02/06945;PCT/US02/06955; PCT/US01/09055;PCT/US01/25954;PCT/US00/20820;PCT/US00/20819; PCT/US00/09055;PCT/US99/17171;PCT/US99/17129;PCT/US98/22822; PCT/US98/14029;PCT/US96/07949;PCT/US94/02219;PCT/US91/08496; PCT/US90/01998;以及PCT/US89/05037;在先美国专利申请 No.10/319,460,2002年11月27日提交;No.09/813,792,2001年3月 22日提交;No.09/678,730,2000年10月4日提交;No.09/513,768,2000 年2月25日提交;No.09/501,621,2000年2月9日提交;No.09/501,622, 2000年2月9日提交;No.09/362,693,1999年7月29日提交; No.09/225,687,1999年1月6日提交;No.09/009,294,1998年1月20 日提交;No.09/111,160,1998年7月7日提交;No.09/111,170,1998 年7月7日提交;No.09/111,016,1998年7月7日提交;No.09/111,003, 1998年7月7日提交;No.09/110,694,1998年7月7日提交; No.09/110,717,1998年7月7日提交;No.09/009,455,1998年1月20 日提交;No.09/110,678,1998年7月7日提交;No.09/181,180,1998年 10月28日提交;No.09/008,947,1998年1月20日提交;No.09/009,837, 1998年1月20日提交;No.08/822,170,1997年3月27日提交; No.08/592,712,1996年1月26日提交;No.08/467,051,1995年6月6 日提交;No.08/416,040,1995年4月3日提交;No.08/467,911,1995年 6月6日提交;No.08/107,357,1993年8月16日提交;No.08/075,102, 1993年6月11日提交;No.07/626,496,1990年12月12日提交; No.07/345,628,1989年4月28日提交;No.07/341,733,1989年4月 21日提交;以及美国专利No.6,024,935;在此通过引用并入这些文献 的全部公开内容(以下称作“Mills在先出版物”)。 原子、离子或分子的结合能(也称为电离能)是从原子、离子或分 子去除一个电子所需的能量。下面将具有方程(1)中给出的结合能的氢 原子称为 hydrino原子或hydrino。半径为 (其中,αH为普通氢原子 的半径,p为整数)的hydrino的命名(designation)为 在下 文中,将半径为αH的氢原子称为“普通氢原子”或“正常氢原子”。普通 氢原子的特征在于其结合能为13.6eV。 2.2 催化剂 在“Mills在先出版物”中公开了本发明的用于通过原子氢的催化反 应来产生能量、等离子体、光(例如高能光、极紫外光、紫外光),以及 新的氢物种和包括新形式的氢的物质的化合物的催化剂。hydrino是通过 使普通氢原子和净反应焓大约为下式所示的催化剂进行反应而形成的。 m·27.2eV (2a) 其中m是整数。该催化剂在Mills较早提交的专利申请中也称为能 量洞或能量洞源。相信随着净反应焓更接近于m·27.2eV,催化反应的速率 增大。已经发现,净反应焓在m·27.2eV的±10%,优选地在±5%以内的催 化剂适合于大多数应用。 在另一实施例中,用来形成hydrino的催化剂的净反应焓大约为 m/2·27.2eV (2b) 其中m是大于1的整数。相信随着净反应焓更接近于m/2·27.2eV,催 化反应的速率增大。已经发现,净反应焓在m/2·27.2eV的±10%,优选地 在±5%以内的催化剂适合于大多数应用。该催化剂可以包括选自以下组中 的至少一种分子:C2、N2、O2、CO2、NO2和NO3;以及/或者选自以下组 中的至少一种原子或离子:Li、Be、K、Ca、Ti、V、Cr、Mn、Fe、Co、Ni、 Cu、Zn、As、Se、Kr、Rb、Sr、Nb、Mo、Pd、Sn、Te、Cs、Ce、Pr、Sm、 Gd、Dy、Pb、Pt、Kr、2K+、He+、Na+、Rb+、Sr+、Fe3+、Mo2+、Mo4+、In3+、He+、 Ar+、Xe+、Ar2+以及H+、Ne+和H+、Ne2*、He2*、2H和H(l/p)。 2.3 hydrino “Mills在先出版物”中公开了通过原子氢的催化反应形成的新的氢 物种以及包含新形式的氢的物质的化合物。该新的氢化合物的物质包括: (a)具有下述结合能的至少一种中性的、正的或负的氢物种(以下 称为“增强结合能氢物种”) (i)该结合能大于对应的普通氢物种的结合能,或者 (ii)该结合能大于下述的任意氢物种的结合能,该氢物种的对应 的普通氢物种不稳定或观察不到,因为这些普通氢物种的结合能小于环 境条件(标准温度和压力,STP)的热能或者为负;以及 (b)至少一种其他元素。下文中将本发明的化合物称为“增强结合 能氢化合物”。 文中的“其他元素”表示增强结合能氢物种以外的元素。因此,其 他元素可以是普通氢物种,或者氢以外的任意元素。在一组化合物中, 其他元素和增强结合能氢物种是中性的。在另一组化合物中,其他元素 和增强结合能氢物种带有电荷,以使该其他元素提供平衡电荷以形成中 性化合物。前一组化合物的特征在于分子和配位键;后一组的特征在于 离子键合。 还提供了包括以下物质的新化合物以及分子离子: (a)具有下述总能量的至少一种中性的、正的或负的氢物种(以下 称为“增强结合能氢物种”) (i)该总能量大于对应的普通氢物种的总能量,或者 (ii)该总能量大于下述的任意氢物种的总能量,该氢物种的对应 的普通氢物种不稳定或观察不到,因为这些普通氢物种的总能量小于环 境条件的热能或者为负;以及 (b)至少一种其他元素。 氢物种的总能量是用于从氢物种去除所有电子的能量的总和。根据 本发明的氢物种的总能量大于对应的普通氢物种的总能量。即使具有增 强总能量的氢物种的某些实施例的第一电子结合能可以小于对应的普通 氢物种的第一电子结合能,根据本发明的具有增强总能量的氢物种也被 称为“增强结合能氢物种”。例如,p=24时,方程(3)的氢阴离子的第 一结合能低于普通氢阴离子的第一结合能,而p=24时,方程(3)的氢 阴离子的总能量比对应的普通氢阴离子的总能量大得多。 还提供了新的化合物和分子离子,包括: (a)具有下述结合能的多个中性的、正的或负的氢物种(以下称为 “增强结合能氢物种”) (i)该结合能大于对应的普通氢物种的结合能,或者 (ii)该结合能大于下述的任意氢物种的结合能,该氢物种的对应 的普通氢物种不稳定或观察不到,因为这些普通氢物种的结合能小于环 境条件的热能或者为负;以及 (b)任意一种其他元素。下文中将本发明的化合物称为“增强结合 能氢化合物”。 可以通过下述的操作来形成该增强结合能氢物种:使一个或更多个 hydrino原子与一个或更多个电子、hydrino原子、包含所述增强结合能 氢物种中的至少一种以及增强结合能氢物种以外的至少一种其他原子、 分子、或者离子的化合物进行反应。 还提供了新的化合物和分子离子,包括: (a)具有下述总能量的多个中性的、正的或负的氢物种(以下称为 “增强结合能氢物种”) (i)该总能量大于对应的普通氢物种的总能量,或者 (ii)该总能量大于下述的任意氢物种的总能量,该氢物种的对应 的普通氢物种不稳定或观察不到,因为这些普通氢物种的总能量小于环 境条件的热能或者为负;以及 (b)任意一种其他元素。下文中将本发明的化合物称为“增强结合 能氢化合物”。 在一个实施例中,提供了一种化合物,包括从由以下物质构成的组 中选择的至少一种增强结合能氢物种:(a)具有根据方程(3)的结合能 的氢阴离子,该结合能大于p=2到23的普通氢阴离子的结合能(大约 0.8eV),并小于p=24的结合能(“增强结合能氢阴离子”或者“hydrino 氢阴离子”);(b)结合能大于普通氢原子(大约13.6eV)的氢原子(“增 强结合能氢原子”或者“hydrino”);(c)第一结合能大于大约15.3eV 的氢分子(“增强结合能氢分子”或者“dihydrino”);以及(d)结合能 大于大约16.3eV的分子氢离子(“增强结合能分子氢离子”或者 “dihydrino分子离子”)。 根据本发明,提供了具有根据方程(3)的结合能的hydrino氢阴离 子(H-),该结合能大于p=2到23的普通氢阴离子的结合能(大约0.8eV), 并小于p=24(H-)的结合能。对于p=2到p=24的方程(3),氢阴离 子结合能分别为3、6.6、11.2、16.7、22.8、29.3、36.1、42.8、49.4、 55.5、61.0、65.6、69.2、71.6、72.4、71.6、68.8、64.0、56.8、47.1、 34.7、19.3和0.69eV。还提供了包含该新的氢阴离子的化合物。 新的hydrino氢阴离子的结合能可以由以下方程来表示: 其中p是大于1的整数,s=1/2,π是圆周率,h是普朗克常数,μ0 是真空的磁导率,me是电子的质量,μe是由 给出的减小的电 子质量,其中mp是质子的质量,αH是氢原子的半径,α0是波尔半径,而 e是基本电荷。半径由以下方程给出 可以通过电子源与hydrino(即,具有大约 的结合能的氢原子, 其中 p是大于1的整数)的反应来形成本发明的hydrino氢阴离 子。hydrino氢阴离子可以表示为H-(n=1/p)或者H-(1/p): 该hydrino氢阴离子与包括普通氢原子核以及结合能为大约0.8eV 的两个电子在内的普通氢阴离子不同。下文中将后者称为“普通氢阴离 子”或者“正常氢阴离子”。hydrino氢阴离子包含包括氕(proteum)、 氘、氚在内的氢原子核以及处于根据方程(3)的结合能的两个不可区分 的电子。 提供了包括一个或更多个hydrino氢阴离子和一个或更多个其他元 素的新的化合物。将这种化合物称为hydrino氢化合物。 普通氢物种的特征在于以下的结合能:(a)氢阴离子,0.754eV(“普 通氢阴离子”);(b)氢原子(“普通氢原子”),13.6eV;(c)双原子氢分 子,15.3eV(“普通氢分子”);(d)氢分子离子,16.3eV(“普通氢分子 离子”);和(e)H3 +,22.6eV(“普通三氢分子离子”)。这里,对于氢的 形式,“正常”和“普通”是同义的。 根据本发明的另一实施例,提供了一种化合物,其包括至少一种增 强结合能氢物种,例如:(a)结合能为大约 的氢原子,优选地在± 10%以内,更优选地在±5%以内,其中p是整数,优选地为2到137的 整数;(b)具有大约由下式表示的结合能的氢阴离子(H-) 优选地在±10%以内,更优选地在±5%以内,其中p是整数,优选 地是2到24的整数;(c)H4 +(1/p);(d)三氢分子离子,H3 +(1/p),具有 大约 的结合能,优选地在±10%以内,更优选地在±5%以内,其 中p是整数,优选地为2到137的整数;(e)具有大约 的结合能的 dihydrino,优选地在±10%以内,更优选地在±5%以内,其中p是整 数,优选地为2到137的整数;(f)具有大约 的结合能的dihydrino 分子离子,优选地在±10%以内,更优选地在±5%以内,其中p是整数, 优选地为2到137的整数。 根据本发明的另一优选实施例,提供了一种化合物,其包括至少一 种增强结合能氢物种,例如(a)具有下述总能量的dihydrino分子离子 优选地在±10%以内,更优选地在±5%以内,其中p是整数,h是 普朗克常数,me是电子的质量,c是真空中的光速,μ是减小的原子核质 量,而k是以前解出的谐力常数[R.L.Mills,″The Nature of the Chemical Bond Revisited and an Alternative Maxwellian Approach″, 已投稿。张贴在http://www.blacklightpower.com/pdf/technical/ H2PaperTableFiguresCaptions111303.pdf,通过引用将其并入];以及(b) 具有下述总能量的dihydrino分子 优选地在±10%以内,更优选地在±5%以内,其中p是整数,而α0 是波尔半径。 根据本发明的一个实施例,其中该化合物包括带负电荷的增强结合 能氢物种,该化合物还包括一个或更多个阳离子,例如质子、普通H2 +或 者普通H3 +。 提供了一种方法,用于制备包含至少一个增强结合能氢阴离子的化 合物。以下将这种化合物称为“hydrino氢化合物”。该方法包括使原子 氢与净反应焓大约为 的催化剂进行反应,其中m是大于1的整数, 优选地是小于400的整数,以产生结合能为大约 的增强结合能氢原 子,其中p是整数,优选地是2到137的整数。催化反应的另一产品是 能量。增强结合能氢原子可以与电子源进行反应,以产生增强结合能氢 阴离子。增强结合能氢阴离子可以与一个或更多个阳离子进行反应,以 产生包含至少一个增强结合能氢阴离子的化合物。 发明内容本发明的一个目的是通过原子氢的催化反应来产生能量和新的氢物 种以及包含新形式的氢的物质的化合物。 本发明的另一目的是通过原子氢的催化反应来产生等离子体和诸如 高能光、极紫外光和紫外光的光源。 本发明的另一目的是通过控制用于产生或至少部分保持等离子体的 输入功率的参数(例如功率密度、脉冲频率、占空系数、以及峰值和偏 置电场),使来自氢催化反应的输出功率最大,同时使脉冲或间歇输入功 率最小,来对功率平衡进行优化。 通过包括等离子体反应器的本发明来实现以上目的和其他目的,所 述等离子体反应器用于通过原子氢的催化反应来产生能量和新的氢物种 以及包含新形式的氢的物质的化合物,以及通过原子氢的催化反应来产 生等离子体和诸如高能光、极紫外光和紫外光的光源。该反应器包括: 等离子体生成能量电池(energy cell),用于对原子氢进行催化,以生 成新的氢物种以及包含新形式的氢的物质的化合物;催化剂源,用于催 化原子氢的反应以形成低能氢并释放能量;原子氢源;以及间歇或脉冲 功率源,用于至少部分地保持该等离子体。该电池包括以下组中的至少 一个:微波电池、等离子体焰炬电池、射频(RF)电池、辉光放电电池、 隔离物(barrier)电极电池、等离子体电解电池、高压气体电池、灯丝 电池(filament cell)或者rt等离子体电池、以及辉光放电电池、微波 电池以及RF等离子体电池中的至少一个的组合,“Mills在先出版物”中 对它们进行了公开。通过控制用于产生或至少部分保持等离子体的输入 功率的参数(例如功率密度、脉冲频率、占空系数、以及峰值和偏置电 场),使来自氢催化反应的输出功率最大,同时使输入功率最小,来对功 率平衡进行优化。 间歇或脉冲功率源可以提供下式的时间周期,其中通过偏置DC、音 频、RF,或者微波电压或电场和磁场将场设定为所需的强度。可以通过 比维持放电所需更低的偏置DC、音频、RF,或者微波电压或电场和磁场 在一时间周期内将所述场设定为所需强度。在低场或非放电周期期间的 所需场强可以对催化剂和原子氢之间的能量匹配进行优化。间歇或脉冲 功率源可以进一步包括用于调整脉冲频率和占空系数,以通过优化对于 输入功率的反应速率来优化功率平衡的装置。可以对脉冲频率和占空系 数进行调整,以通过控制催化剂和由低场或非放电周期期间的放电衰减 产生的原子氢的量,优化对于输入功率的反应速率来优化功率平衡,其 中浓度取决于脉冲频率、占空系数以及等离子体衰减的速率。 附图说明 图1是根据本发明的等离子体电解电池反应器的示意图; 图2是根据本发明的气体电池反应器的示意图; 图3是根据本发明的气体放电电池反应器的示意图; 图4是根据本发明的RF隔离物电极气体放电电池反应器的示意图; 图5是根据本发明的等离子体焰炬电池反应器的示意图; 图6是根据本发明的另一等离子体焰炬电池反应器的示意图;以及 图7是根据本发明的微波气体电池反应器的示意图。 具体实施方式1.等离子体反应器 “Mills在先出版物”中所述的用于通过原子氢的催化反应来产生能 量和新的氢物种以及包含新形式的氢的物质的化合物,以及通过原子氢 的催化反应来产生等离子体和诸如高能光、极紫外光和紫外光的光源的 等离子体电池可以是以下组中的至少一种:微波电池、等离子体焰炬电 池、射频(RF)电池、辉光放电电池、隔离物电极电池、等离子体电解 电池、高压气体电池、灯丝电池或者rt等离子体电池、以及辉光放电电 池、微波电池和RF等离子体电池中的至少一个的组合。这些电池中的每 一个都包括:等离子体形成能量电池,用于对原子氢进行催化,以生成 新的氢物种以及包含新形式的氢的物质的化合物;源催化剂,用于形成 固态、熔融、液态或气态催化剂;原子氢源;以及间歇或脉冲功率源, 用于至少部分地保持等离子体。如果没有指明,则本发明在此使用和预 期的“氢”一词不仅包括氕(1H),而且包括氘(2H)和氚(3H)。 本发明的以下优选实施例公开了多个特性范围,包括但不限于压力、 流速、气体混合、电压、电流、脉冲频率、功率密度、峰值功率、占空系 数等,其仅旨在作为说明性的示例。根据该详细的说明,本领域的技术 人员能够容易地在其他特性范围内实施本发明,以产生所需的结果而无 需过度的实验。 1.1 等离子体电解电池氢化物反应器 本发明的等离子体电解反应器包括电解电池,其包括熔融电解电池 在内。图1概括地示出了电解电池100。通过由电源110提供电能的功率 控制器108向阳极104和阴极106施加电压,使电流流过含有催化剂的 电解液102。也可以通过振动装置112向阴极106和电解液102施加超声 波或机械能。可以通过加热器114向电解液102提供热量。在该电解电 池100可以密闭的情况下,可以通过压力调节器装置116来控制电解电 池100的压力。该反应器还包括用于去除(分子)低能氢的装置,例如 选择性排气阀(venting valve)。 在一个实施例中,在可以通过压力控制装置122和116来控制过压 的情况下,还从氢源121向该电解电池提供氢。除了与反应容器100顶 部的冷凝器140的连接以外,该反应容器可以封闭。该电池可以在沸点 进行工作,以使得从沸腾的电解液102释放的蒸汽可以在冷凝器140中 冷凝,并且可以将冷凝水返回到容器100。低能状态的氢可以通过冷凝器 140的顶部排出。在一个实施例中,该冷凝器包括与所释放的电解气体相 接触的氢/氧复合器145。对氢和氧进行复合,并且可以将所得到的水返 回到容器100。 本发明的等离子体形成电解能量电池和氢化物反应器用于对原子氢 进行催化,以形成增强结合能氢物种和增强结合能氢化合物,其包括容 器、阴极、阳极、电解液、高压电解电源,以及能够提供m/2·27.2±0.5eV 的净反应焓的催化剂,其中m是整数。优选地,m是小于400的整数。在 一个实施例中,电压在大约10V到50kV的范围内,而且电流密度可以较 高,例如在大约1到100A/cm2或更高的范围内。在一个实施例中,K+被 还原为钾原子,该钾原子用作催化剂。该电池的阴极可以是钨,例如钨 棒,而电池的阳极可以是铂。该电池的催化剂可以包含从以下组中选择 的至少一种:Li、Be、K、Ca、Ti、V、Cr、Mn、Fe、Co、Ni、Cu、Zn、As、 Se、Kr、Rb、Sr、Nb、Mo、Pd、Sn、Te、Cs、Ce、Pr、Sm、Gd、Dy、Pb、 Pt、He+、Na+、Rb+、Fe3+、Mo2+、Mo4+,以及In3+。可以通过催化剂源来形成 该电池的催化剂。可以添加还原剂或与该电池的操作无关的其他元素 160,以形成增强结合能氢化合物。 1.2 气体电池反应器 图2中示出了本发明的气体电池反应器,其包括反应容器207,该反 应容器207具有能够容纳真空或大于大气压的压力的腔200。与腔200连 通的氢源221通过氢供应通道242向该腔传送氢。设置控制器222,以控 制压力以及通过氢供应通道242流到该容器中的氢的流量。压力传感器 223对容器内的压力进行监测。真空泵256用于通过真空管道257来排空 该腔。 用于产生hydrino原子的催化剂250可以放置在催化剂贮存器295 中。反应容器207具有催化剂供应通道241,用于将气态催化剂从催化剂 贮存器295传送到反应腔200中。另选地,催化剂可以放置在反应容器 内部的抗化学的开放容器中,例如船形器皿(boat)中。 反应器容器207中的分子和原子氢分压,以及催化剂分压优选地保 持在大约10毫托至大约100托的范围内。更优选地,反应容器207中的 氢分压保持在大约200毫托。 可以在容器中通过分离材料将分子氢分离为原子氢。该分离材料例如 可以包括:诸如铂或钯的贵金属;诸如镍和钛的过渡金属;诸如铌和锆的 内过渡金属;或者诸如钨或钼的难熔金属。还可以通过温度控制装置230 将该分离材料保持为高温,该温度控制装置230可以采用如图2中的截面 图所示的加热线圈的形式。该加热线圈由电源225供电。可以通过施加电 磁辐射将分子氢分离为原子氢,例如由光子源205提供的UV光。可以通过 由电源285供电的热灯丝或栅格280将分子氢分离为原子氢。 通过使用由电源272供电的催化剂贮存器加热器298对催化剂贮存 器295的温度进行控制,将催化剂蒸蒸汽压力力保持为所需压力。当催 化剂容纳在反应器内部的船形器皿中时,通过调节该催化剂船形器皿的 电源对该催化剂船形器皿的温度进行控制,将催化剂蒸蒸汽压力力保持 为所需值。 气体电池氢化物反应器还包括电子源260,该电子源与所产生的 hydrino相接触,以形成hydrino氢负离子。该电池还可以包括收气器或 低温冷阱255,用于选择性地收集低能氢物种和/或增强结合能氢化合物。 1.3 气体放电电池反应器 图3所示的本发明的气体放电反应器包括气体放电电池307,其包括 具有腔300的氢同位素气体填充辉光放电真空容器313。氢源322通过控 制阀325经由氢供应通道342向腔300提供氢。催化剂容纳在催化剂贮 存器395中。电压和电流源330使电流在阴极305和阳极320之间流过。 电流可以是可逆的。在另一实施例中,使用诸如微波产生器的微波源来 产生等离子体。 放电电压可以在大约1000到大约5000伏特的范围内。电流可以在 大约1μA到1A的范围内,优选地大约为1mA。放电电流可以是间歇或脉 冲的。在一个实施例中,提供了大约0.5到大约500V之间的偏置电压。 在另一实施例中,设置了偏置电压,以提供大约0.1V/cm到大约50V/cm 的场。优选地,设置偏置电压以提供大约1V/cm到大约10V/cm之间的场。 峰值电压可以在大约1V到10MV的范围内。最优选地,峰值电压在大约 100V到500V的范围内。在一个实施例中,脉冲频率为大约0.1Hz到大约 100MHz。在另一实施例中,脉冲频率比原子氢复合为分子氢的实际时间 更快。优选地,该频率在大约1到大约200Hz的范围内。在一个实施例 中,占空系数为大约0.1%到大约95%。优选地,占空系数为大约1%到 大约50%。 在另一实施例中,电源可以采用交流电(AC)。频率可以在大约 0.001Hz到1GHz的范围内。更优选地,频率在大约60Hz到100MHz的范 围内。最优选地,频率在大约10到100MHz的范围内。该系统可以包括 两个电极,其中一个或更多个电极与等离子体直接接触;另外,这些电 极可以通过电介质隔离物与等离子体分离。峰值电压可以在大约1V到 10MV的范围内。更优选地,峰值电压在大约10V到100kV的范围内。最 优选地,峰值电压在大约100V到500V的范围内。 在气体放电电池氢化物反应器的一个实施例中,容器313的壁导电 并用作阳极。在另一实施例中,阴极305是中空的,例如中空的镍、铝、 铜,或不锈钢中空阴极。在一个实施例中,阴极材料可以是诸如铁或钐 的催化剂源。 其中催化剂以气相产生的气体放电电池反应器的实施例利用了可控 制的气态催化剂。通过分子氢气体的放电来提供用于转换为hydrino的 气态氢原子。气体放电电池307具有催化剂供应通道341,用于从催化剂 贮存器395向反应腔300输送气态催化剂350。通过具有电源372的催化 剂贮存器加热器392来加热催化剂贮存器395,以将气态催化剂提供给反 应腔300。通过利用其电源372来调节加热器392,对催化剂贮存器395 的温度进行控制,来控制催化剂蒸蒸汽压力力。该反应器还包括选择性 排气阀301。 在另一实施例中,设置在气体放电电池内部的抗化学开放容器(例 如,钨或陶瓷船形器皿)容纳催化剂。利用船形器皿加热器通过相关电 源对催化剂船形器皿中的催化剂进行加热,以将气态催化剂提供给反应 腔。另选地,辉光气体放电电池在高温下工作,以使船形器皿中的催化 剂升华、沸腾,或者挥发为气相。通过利用其电源来调节加热器以控制 船形器皿或放电电池的温度,来控制催化剂蒸蒸汽压力力。 气体放电电池氢化物反应器还可以包括电子源360,该电子源360 与所产生的hydrino相接触,以形成hydrino氢阴离子。 1.4 射频(RF)隔离物电极放电电池反应器 在气体放电电池反应器的实施例中,至少一个放电电极由电介质隔 离物(例如玻璃、石英、氧化铝、或者陶瓷)来屏蔽,以提供具有最小 能量耗散的电场。图4示出了本发明的射频(RF)隔离物电极放电电池 系统1000。RF功率可以电容耦合。在一个实施例中,电极1004可以位 于电池1001的外部。电介质层1005将电极与电池壁1006分离。高驱动 电压可以是AC并且可以是高频的。驱动电路包括能够提供RF的高压电 源1002以及阻抗匹配电路1003。该频率优选地在大约100Hz到大约10GHz 的范围内,更优选地,为大约1kHz到大约1MHz,最优选地为大约5-10kHz。 该电压优选地在大约100V到大约1MV的范围内,更优选地为大约1kV到 大约100kV,最优选地为大约5到大约10kV。 1.5 等离子体焰炬电池反应器 图5示出了本发明的等离子体焰炬电池反应器。等离子体焰炬702 提供由歧管706封闭并且容纳在等离子体腔760中的氢同位素等离子体 704。向焰炬702提供来自氢源738的氢和来自等离子体气体源712的等 离子体气体,以及用于形成hydrino和能量的催化剂714。例如,等离子 体可以包括氩。催化剂可以容纳在催化剂贮存器716中。该贮存器配备 有机械搅拌器,例如由磁性搅拌棒电机720驱动的磁性搅拌棒718。通过 通道728将催化剂提供给等离子体焰炬702。可以通过微波放电来生成催 化剂。优选的催化剂是来自诸如氦、氖,或氩气的源的He+、Ne+、或Ar+。 催化剂源可以是氦、氦、氖、氖氢混合物,或者氩,以分别形成He*、He2 *、 Ne2 *、Ne+/H+或Ar+。 通过氢通道726将氢提供给焰炬702。另选地,可以通过通道728 提供氢和催化剂。通过等离子体气体通道726将等离子体气体提供给焰 炬。另选地,可以通过通道728提供等离子体气体和催化剂。 氢经由通道742从氢源738流到催化剂贮存器716。通过氢流控制器 744和阀746来控制氢的流量。等离子体气体经由通道732从等离子体气 体源流出。通过等离子体气体流控制器734和阀736来控制等离子体气 体的流量。经由通道726将等离子体气体和氢的混合物提供给焰炬,并 经由通道725提供给催化剂贮存器716。通过氢-等离子体气体混合器和 混合流量调节器721来控制该混合物。氢和等离子体气体混合物用作承 载气体,用于承载通过机械搅拌以微小颗粒分散在气流中的催化剂颗粒。 烟雾状催化剂和氢气的混合物流入等离子体焰炬702,并变为等离子体 704中的气态氢原子和蒸发态的催化剂离子(例如来自铷盐的Rb+离子)。 通过微波发生器724为等离子体提供能量,其中通过可调微波腔722对 微波进行调谐。催化剂可以出现为气相。 在等离子体704中产生hydrino原子和hydrino氢阴离子。将hydrino 氢化合物低温泵抽吸到歧管706上,或者使它们经由通道748流入 hydrino氢化合物阱708中。阱708通过真空管路750和阀752与真空泵 710连通。到阱708的流量受到压力梯度的影响,该压力梯度由真空泵 710、真空管路750,以及真空阀752控制。 在图6所示的等离子体焰炬电池氢化物反应器的另一实施例中,等 离子体焰炬802或者歧管806中的至少一个具有催化剂供应通道856,用 于从催化剂贮存器858向等离子体804提供气态催化剂。通过具有电源 868的催化剂贮存器加热器866对催化剂贮存器858中的催化剂814进行 加热,以向等离子体804提供气态催化剂。通过利用其电源868调节加 热器866,对催化剂贮存器858的温度进行控制,来控制催化剂蒸汽压力。 图6中的其他元件具有与图5的对应元件相同的结构和功能。换句话说, 图6的元件812是与图5的等离子体气体源712相对应的等离子体气体 源,图6的元件838是与图5的氢源738相对应的氢源,等等。 在等离子体焰炬电池氢化物反应器的另一实施例中,诸如位于歧管 内部的陶瓷船形器皿的抗化学开口容器容纳有催化剂。等离子体焰炬歧 管形成可以在高温下工作的电池,以使得船形器皿中的催化剂升华、沸 腾,或挥发为气相。另选地,可以利用带有电源的船形器皿加热器来加 热催化剂船形器皿中的催化剂,以向等离子体提供气态催化剂。可以通 过利用电池加热器来控制电池的温度,或者通过使用相关电源对船形器 皿加热器进行调节,来控制船形器皿的温度,从而控制催化剂蒸汽压力。 1.6 微波气体电池氢化物和功率反应器 图7示出了本发明的微波电池反应器。图7的反应器系统包括反应 容器601,该反应容器601具有能够容纳真空或大于大气压的压力的腔 660。氢源638向供应管642传送氢,并且氢通过氢供应通道626流到该 腔。可以通过氢流量控制器644和阀646来控制氢的流量。等离子体气 体经由通道632从等离子体气体源612流出。可以通过等离子体气体流 量控制器634和阀636来控制等离子体气体的流量。可以经由通道626 向电池提供等离子体气体和氢的混合物。通过氢-等离子体气体混合器和 混合物流量调节器621来控制该混合物。诸如氦的等离子体气体可以是 诸如He+或He2 *的催化剂的源,氩可以是诸如Ar+的催化剂的源,氖可以用 作诸如Ne2 *的催化剂的源,而氖氢混合物可以用作诸如Ne+/H+以及Ne+的 催化剂的源。混合物的催化剂和氢的源流入等离子体,并成为腔660中 的催化剂和原子氢。 等离子体由微波生成器624来提供能量,其中微波由可调谐微波腔 622来进行调谐,由波导619承载,并且可以通过RF透明窗口613或天 线615传送到腔660。本领域中公知的微波源是行波管、速调管、磁电管、 回旋加速器谐振微波激射器、振动陀螺仪,以及自由电子激光器。波导 或天线可以在电池的内部或外部。在后一种情况下,微波可以通过电池 613的窗口从该源穿透电池。微波窗口可以由氧化铝或石英构成。 在另一实施例中,电池601是微波谐振器腔。在一个实施例中,该 腔是以下组中的至少一个:Evenson、Beenakker、McCarrol,以及圆柱形 腔。在一实施例中,该腔提供强电磁场,该强电磁场可以形成非热能等 离子体。通常,非热能等离子体的温度在5,000到5,000,000℃的范围内。 可以同时使用多个微波功率源。在另一实施例中,诸如平面天线的多槽 天线用作诸如双极天线等效源的多个微波源的等效物。Y.Yasaka,D. Nozaki,M.Ando,T.Yamamoto,N.Goto,N.Ishii,T.Morimoto, “Production of large-diameter plasma using multi-slotted planar antenna,”Plasma Sources Sci.Technol.,Vol.8,(1999),pp.530-533 中给出了一个这样的实施例,在此通过引用并入其全部内容。 该电池还可以包括用于提供轴向磁场的诸如螺线管电磁铁607的磁 体,其中磁场可以用于提供磁约束。微波频率优选地在大约1MHz到大约 100GHz的范围内,更优选地在大约50MHz到大约10GHz的范围内,最优 选地在大约75MHz±50MHz或大约2.4GHz±1GHz的范围内。 可以使用真空泵610通过真空管路648和650来排空腔660。该电池 可以在下述的流动条件下工作:从催化剂源612和氢源638连续提供氢 和催化剂。 将hydrino氢化合物低温泵抽吸到壁606上,或者它们可以通过通 道648流入到hydrino氢化合物阱608中。另选地,可以将dihydrino 分子收集到阱608中,阱608通过真空管路650和阀652与真空泵610 连通。到阱608的流量受到压力梯度的影响,该压力梯度由真空泵610、 真空管路650,以及真空阀652控制。在一实施例中,微波电池反应器还 包括选择性阀618,用于去除诸如dihydrino分子的低能氢产物。 在图7所示的微波电池反应器的另一实施例中,壁606具有催化剂 供应通道656,用于从催化剂贮存器658向等离子体604传送气态催化剂 614。可以通过带有电源668的催化剂贮存器加热器666来加热催化剂贮 存器658中的催化剂,以将气态催化剂提供给等离子体604。可以通过利 用其电源668来调节加热器666,对催化剂贮存器658的温度进行控制, 从而控制催化剂蒸汽压力。 在微波电池反应器的另一实施例中,诸如位于腔660内部的陶瓷船 形器皿的抗化学开口容器容纳有催化剂。该反应器还包括可以保持高温 的加热器。该电池可以在高温下工作,以使船形器皿中的催化剂升华、 沸腾,或挥发为气相。另选地,可以利用带有电源的船形器皿加热器来 加热催化剂船形器皿中的催化剂,以向等离子体提供气态催化剂。可以 通过利用电池加热器来控制电池的温度,或者通过使用相关电源调节船 形器皿加热器,来控制船形器皿的温度,从而控制催化剂蒸汽压力。 腔660中的分子和原子氢分压,以及催化剂分压优选地保持在大约1 毫托至大约100个大气压的范围内。优选地,该压力在大约100毫托到大 约1个大气压的范围内,更优选地,该压力为大约100毫托到大约20托。 用于微波电池反应器的示例性等离子体气体为氩。示例性流速为大 约0.1标准公升(slm)每分钟的氢和大约1slm的氩。示例性前向微波 输入功率为大约1000W。等离子体气体或氢-等离子体气体混合物(例如 从以下组选择的至少一种气体:氢、氩、氦、氩氢混合物、氦氢混合物) 的流速优选地为大约0.000001至1标准公升每分钟每cm3容器体积,并 且更优选地,为大约0.001至10sccm每cm3容器体积。在氩氢或氦氢混 合的情况下,优选地氦或氩在大约99%到大约1%的范围内,更优选地, 大约99%到95%。等离子体功率源的功率密度优选地在大约0.01W到大 约100W/cm3容器体积的范围内。 1.7 电容和电感耦合的RF等离子体气体电池氢化物和功率反应器 图7中也示出了本发明的电容或电感耦合的射频(RF)等离子体电 池反应器。除了微波源可以由RF源624取代以外,电池结构、系统、催 化剂以及方法可以与微波等离子体电池反应器的相同,其中RF源624具 有可以驱动至少一个电极和/或线圈的阻抗匹配网络622。该RF等离子体 电池还可以包括两个电极669和670。同轴电缆619可以通过同轴中心导 体615与电极669相连。另选地,同轴中心导体615可以与外部源线圈 相连,外部源线圈缠绕在电池601周围,该外部源线圈可以在不接地或 者在接地的情况下终止。在平行板或外部线圈实施例的情况下,电极670 可以接地。如以下文献所述,平行电极电池可以符合工业标准(气态电 子研讨会(GEC)基准电池或本领域技术人员对其的修改):G A.Hebner, K.E.Greenberg,″Optical diagnostics in the Gaseous electronics Conference Reference Cell,J.Res.Natl.Inst.Stand.Technol., Vol.100,(1995),pp.373-383;V.S.Gathen,J.Ropcke,T.Gans,M. Kaning,C.Lukas,H.F.Dobele,″Diagnostic studies of species concentrations in a capacitively coupled RF plasma containing CH4-H2-Ar,″Plasma Sources Sci.Technol.,Vol.10,(2001),pp.530-539; P.J.Hargis,et al.,Rev.Sci.Instrum.,Vol.65,(1994),p.140; Ph.Belenguer,L.C.Pitchford,J.C.Hubinois,″Electrical characteristics of a RF-GD-OES cell,″J.Anal.At.Spectrom., Vol.16,(2001),pp.1-3,在此通过引用并入其全部内容。在以下文献中给 出了包括诸如13.56MHz外部源线圈微波等离子体源的外部源线圈的电 池:D.Barton,J.W.Bradley,D.A.Steele,and R.D.Short, ″inyestigating radio frequency plasmas used for the modification of polymer surfaces,″J.Phys.Chem.B, Vol.103,(1999),pp.4423-4430;D.T.Clark,A.J.Dilks,J.Polym. Sci.Polym.Chem.Ed.,Vol.15,(1977),p.2321;B.D.Beake,J.S.G. Ling,G.J.Leggett,J.Mater.Chem.,Vol.8,(1998),p.1735;R.M. France,R.D.Short,Faraday Trans.Vol.93,No.3,(1997),p.3173,以 及R.M.France,R.D.Short,Langmuir,Vol.14,No.17, (1998),p.4827,在此通过引用并入其全部内容。缠绕有外部线圈的电池 601的至少一个壁对于RF激励是至少部分透明的。RF频率优选地在大约 100Hz到大约100GHz的范围内,更优选地在大约1kHz到大约100MHz的 范围内,最优选地,在大约13.56MHz±50MHz或大约2.4GHz±1GHz的范 围内。 在另一实施例中,电感耦合等离子体源是螺旋管形等离子体系统, 例如美国专利No.6,150,628中所述的Astex公司的Astron系统,在此通 过引用并入其全部内容。螺旋管形等离子体系统可以包括变压器电路的 初级。该初级可以通过射频电源来驱动。该等离子体可以是闭合回路, 该闭合回路用作变压器电路的次级。RF频率优选地在大约100Hz到大约 100GHz的范围内,更优选地在大约1kHz到大约100MHz的范围内,最优 选地,在大约13.56MHz±50MHz或大约2.4GHz±1GHz的范围内。 2.间歇或脉冲输入功率 本发明包括功率源,用于至少部分地保持电池中的等离子体。用于 保持等离子体的功率可以是间歇的或脉冲的。可以使用脉冲来降低输入 功率,并且还可以提供下述的时间周期,在该时间周期中,通过比维持 放电所需更低的偏置DC、音频、RF,或者微波电压或电场和磁场,将场 设定为所需的强度。在低场或非放电时间周期内对该场进行控制的一个 应用是对催化剂和原子氢之间的能量匹配进行优化。可以调整脉冲频率 和占空因数。控制脉冲频率和占空因数的一个应用是对功率平衡进行优 化。在一实施例中,通过优化对于输入功率的反应速率来实现该操作。 在低场或非放电时间周期内通过放电衰减来产生催化剂和原子氢的量。 可以通过对诸如Ar+的通过放电而产生的催化剂的量以及原子氢的量进行 控制来控制反应速率,其中浓度取决于脉冲频率、占空因数以及衰减速 率。在一实施例中,脉冲频率为大约0.1Hz到大约100MHz。在另一实施 例中,脉冲频率比实际的原子氢复合为分子氢的时间快。根据异常等离 子体余辉持续时间研究[R.Mills,T.Onuma,and Y.Lu,″Formation of a Hydrogen Plasma from an Incandescently Heated Hydrogen-Catalyst Gas Mixture with an Anomalous Afterglow Duration″,Int.J.Hydrogen Energy,已接收;R.Mills,″Temporal Behavior of Light-Emission in the Visible Spectral Range from a Ti-K2C03-H-Cell″,Int.J.Hydrogen Energy,Vol.26,No.4,(2001),pp.327-332],优选地,该频率在大约1 到大约1000Hz的范围内。在一实施例中,占空因数为大约0.001%到大 约95%。优选地,占空因数为大约0.1%到大约50%。 交变功率的频率可以在大约0.001Hz到100GHz的范围内。更优选地, 该频率在大约60Hz到10GHz的范围内。最优选地,该频率在大约10MHz 到10GHz的范围内。该系统可以包括两个电极,其中一个或更多个电极与 等离子体直接接触;另外,这些电极可以通过电介质隔离物与等离子体分 离。峰值电压可以在大约1V到10MV的范围内。更优选地,该峰值电压在 大约10V到100kV的范围内。最优选地,该电压在大约100V到500V的范 围内。另选地,该系统包括用于向等离子体传送功率的至少一个天线。 在等离子体电池的一个实施例中,催化剂包括从He+、Ne+、和Ar+的 组中选择的至少一种,其中通过由诸如辉光、电感或电容耦合RF,或者 微波放电的方法产生的等离子体,从相应的原子产生电离的催化剂离子。 优选地,等离子体电池的氢压力在1毫托到10,000托的范围内,更优选 地,氢微波等离子体的氢压力在10毫托到100托的范围内;最优选地, 氢微波等离子体的氢压力在10毫托至10托的范围内。 本发明的微波等离子体电池用于对原子氢进行催化,以生成增强结 合能氢物种和增强结合能氢化合物,该电池包括:具有腔的容器,该腔 能够容纳真空或高于大气压的压力;原子氢源;用于形成等离子体的微 波功率源;以及能够提供m/2·27.2±0.5eV的净反应焓的催化剂,其中m是 整数,优选地,m是小于400的整数。本领域公知的微波源是行波管、速 调管、磁电管、回旋加速器谐振微波激射器、振动陀螺仪,以及自由电 子激光器。可以使用放大器对功率进行放大。可以通过波导、同轴电缆 和天线中的至少一种来传送功率。脉冲微波的优选实施例包括磁电管, 对该磁电管施加脉冲高压,或者施加可以通过来自诸如电子枪的电子源 的电子脉冲提供的脉冲磁电管电流。 交变功率的频率可以在大约100MHzHz到100GHz的范围内。更优选 地,该频率在大约100MHz到10GHz的范围内。最优选地,该频率在大约 1GHz到10GHz或者大约2.4GHz±1GHz的范围内。在一实施例中,脉冲频 率为大约0.1Hz到大约100MHz,优选地,该频率在大约10到大约10,000Hz 的范围内,最优选地,该频率在大约100到大约1000Hz的范围内。在一 实施例中,占空因数为大约0.001%到大约95%。优选地,占空因数为 大约0.1%到大约10%。进入等离子体的脉冲的峰值功率密度可以在大 约1W/cm3到1GW/cm3的范围内。更优选地,峰值功率密度在大约10W/cm3 到10MW/cm3的范围内。最优选地,峰值功率密度在大约100W/cm3到 10kW/cm3的范围内。进入等离子体的平均功率密度可以在大约0.001W/cm3 到1kW/cm3的范围内。更优选地,平均功率密度在大约0.1W/cm3到100W/cm3 的范围内。最优选地,平均功率密度在大约1W/cm3到10W/cm3的范围内。 本发明的电容和/或电感耦合射频(RF)等离子体电池用于对原子氢 进行催化,以形成增强结合能氢物种和增强结合能氢化合物,该电池包 括:具有腔的容器,该腔能够容纳真空或高于大气压的压力;原子氢源; 用于形成等离子体的RF功率源;以及能够提供m/2·27.2±0.5eV的净反应 焓的催化剂,其中m是整数,优选地,m是小于400的整数。该电池还可 以包括至少两个电极以及RF生成器,其中RF功率源可以包括由该RF生 成器驱动的电极。另选地,该电池还可以包括:源线圈,其可以在电池 壁的外部,该电池壁允许RF功率与耦合到形成在该电池中的等离子体; 导电电池壁,其可以接地;以及用于驱动该线圈的RF生成器,该线圈可 以将RF功率电感和/或电容地耦合到电池等离子体。该RF频率优选地在 大约100Hz到大约100MHz的范围内,更优选地在大约1kHz到大约50MHz 的范围内,最优选地,在大约13.56MHz±50MHz的范围内。在一实施例中, 该脉冲频率为大约0.1Hz到大约100MHz,优选地,该频率在大约10Hz到 大约10MHz的范围内,最优选地,该频率在大约100Hz到大约1MHz的范 围内。在一实施例中,占空因数为大约0.001%到大约95%。优选地,占空 因数为大约0.1%到大约10%。进入等离子体的脉冲的峰值功率密度可以 在大约1W/cm3到1GW/cm3的范围内。更优选地,该峰值功率密度在大约 10W/cm3到10MW/cm3的范围内。最优选地,该峰值功率密度在大约100W/cm3 到10kW/cm3的范围内。进入等离子体的平均功率密度可以在大约 0.001W/cm3到1kW/cm3的范围内。更优选地,该平均功率密度在大约 0.1W/cm3到100W/cm3的范围内。最优选地,平均功率密度在大约1W/cm3 到10W/cm3的范围内。 在另一实施例中,电感耦合等离子体源是螺旋管形等离子体系统, 例如美国专利No.6,150,628中公开的Astex公司的Astron系统,在此通 过引用并入其全部内容。螺旋管形等离子体系统可以包括变压器电路的 初级。该初级可以通过射频电源来驱动。该等离子体可以是闭合回路, 该闭合回路用作变压器电路的次级。RF频率优选地在大约100Hz到大约 100GHz的范围内,更优选地在大约1kHz到大约100MHz的范围内,最优 选地,在大约13.56MHz±50MHz或大约2.4GHz±1GHz的范围内。在一实 施例中,脉冲频率为大约0.1Hz到大约100MHz,优选地,该频率在大约 10Hz到大约10MHz的范围内,最优选地,该频率在大约100Hz到大约1MHz 的范围内。在一实施例中,占空因数为大约0.001%到大约95%。优选 地,占空因数为大约0.1%到大约10%。进入等离子体的脉冲的峰值功 率密度可以在大约1W/cm3到1GW/cm3的范围内。更优选地,该峰值功率密 度在大约10W/cm3到10MW/cm3的范围内。最优选地,该峰值功率密度在大 约100W/cm3到10kW/cm3的范围内。进入等离子体的平均功率密度可以在 大约0.001W/cm3到1kW/cm3的范围内。更优选地,平均功率密度在大约 0.1W/cm3到100W/cm3的范围内。最优选地,平均功率密度在大约1W/cm3 到10W/cm3的范围内。 在放电电池的情况下,放电电压可以在大约1000到大约5000伏特 的范围内。电流可以在大约1μA到大约1A的范围内,优选地大约为1mA。 放电电流可以是间歇或脉冲的。可以使用脉冲来降低输入功率,并且还 可以提供以下时间周期,在该时间周期中,通过比放电电压低的偏置电 压将场设定为所需的强度。在非放电周期内对该场进行控制的一个应用 是对催化剂和原子氢之间的能量匹配进行优化。在一实施例中,偏置电 压在大约0.5到大约500V之间。在另一实施例中,偏置电压被设置用来 提供大约0.1V/cm到大约50V/cm的场。优选地,偏置电压被设置用来提 供大约1V/cm到大约10V/cm之间的场。峰值电压可以在大约1V到10MV 的范围内。更优选地,峰值电压在大约10V到100kV的范围内。最优选 地,该电压在大约100V到大约500V的范围内。也可以调整脉冲频率和 占空因数。控制脉冲频率和占空因数的一个应用是对功率平衡进行优化。 在一实施例中,通过优化对于输入功率的反应速率来实现该操作。在非 放电周期内通过放电衰减来产生催化剂和原子氢的量。可以通过对通过 放电而产生的诸如Ar+的催化剂的量以及原子氢的量进行控制,来控制反 应速率,其中浓度取决于脉冲频率、占空因数,以及等衰减速率。在一 实施例中,脉冲频率为大约0.1Hz到大约100MHz。在另一实施例中,脉 冲频率比实际的原子氢复合为分子氢的时间快。根据异常等离子体余辉 持续时间研究[R.Mills,T.Onuma,and Y.Lu,″Formation of a Hydrogen Plasma from an Incandescently Heated Hydrogen-Catalyst Gas Mixture with an Anomalous Afterglow Duration″,Int.J.Hydrogen Energy,已 接收R.Mills,″Temporal Behavior of Light-Emission in the Visible Spectral Range from a Ti-K2C03-H-Cell″,Int.J.Hydrogen Energy, Vol.26,No.4,(2001),pp.327-332],优选地,频率在大约1到大约200Hz 的范围内。在一实施例中,占空因数为大约0.1%到大约95%。优选地, 占空因数为大约1%到大约50%。 在另一实施例中,功率可以采用交流电(AC)。频率可以在大约 0.001Hz到1GHz的范围内。更优选地,频率在大约60Hz到100MHz的范 围内。最优选地,频率在大约10到100MHz的范围内。该系统可以包括 两个电极,其中一个或更多个电极与等离子体直接接触;另外,这些电 极可以通过电介质隔离物与等离子体分离。峰值电压可以在大约1V到 10MV的范围内。更优选地,峰值电压在大约10V到大约100kV的范围内。 最优选地,该电压在大约100V到500V的范围内。 在隔离物电极等离子体电池的情况下,该频率优选地在大约100Hz 到大约10GHz的范围内,更优选地,大约1kHz到大约1MHz,最优选地大 约5-10kHz。电压优选地在大约100V到大约1MV的范围内,更优选地大 约1kV到大约100kV,而最优选地,大约5到大约10kV。 在等离子体电解电池的情况下,放电电压可以在大约1000到大约 50,000伏特的范围内。流入电解液的电流可以在大约1μA/cm3到大约 1A/cm3的范围内,优选地大约1mA/cm3。在一实施例中,偏置电压低于产 生电解的偏置电压,例如在大约0.001到大约1.4V的范围内。峰值电压 可以在大约1V到大约10MV的范围内。更优选地,电压在大约2V到100kV 的范围内。最优选地,该电压在大约2V到1kV的范围内。在一实施例中, 脉冲频率在大约0.1Hz到大约100MHz的范围内。优选地,该频率在大约 1到大约200Hz的范围内。在一实施例中,占空因数为大约0.1%到大约 95%。优选地,占空因数为大约1%到大约50%。 在灯丝电池的情况下,来自灯丝的场会在脉冲期间从较高值到较低 值交变。峰值场可以在大约0.1V/cm到1000V/cm的范围内。优选地,峰 值场可以在大约1V/cm到10V/cm的范围内。非峰值场可以在大约0.1V/cm 到100V/cm的范围内。优选地,非峰值场可以在大约0.1V/cm到1V/cm 的范围内。在一实施例中,脉冲频率在大约0.1Hz到大约100MHz的范围 内。优选地,该频率在大约1到大约200Hz的范围内。在一实施例中, 占空因数为大约0.1%到大约95%。优选地,占空因数为大约1%到大约 50%。 用于等离子体反应器示例性等离子体气体通过对原子氢进行催化来 产生功率和新的氢物种以及包括新形式的氢的物质的合成物,该示例性 等离子体气体是分别与催化剂He+、Ne+、Ar+的源相对应的氦、氖,和氩 中的至少一种。在多个实施例中,氢独立地或者作为和其他等离子体气 体(例如用作催化剂源的等离子体气体)的混合物流入等离子体电池中。 催化剂气体或氢-催化剂气体混合物(例如从以下组中选择的至少一种: 氢、氩、氦、氩氢混合物、氦氢混合物)的流速优选地为大约0.00000001-1 标准公升每分钟每cm3容器体积,更优选地为大约0.001-10sccm每cm3 容器体积。在氦氢、氖氢,以及氩氢混合物的情况下,氦、氖或氩在大 约99.99到大约.01%的范围内,优选地在大约99到大约1%,并且最优 选地,在大约99到95%。在一实施例中,其余气体是氢。 在以上反应器中的任何一个中,可以使用吸气器、雾化器或者喷雾 器来形成催化剂源的汽雾剂。如果需要,可以使用吸气器、雾化器或者 喷雾器来将催化剂源或催化剂直接注入到等离子体中。 如果使用钼作为电池材料,则工作中的电池的温度优选地保持在 0-1800℃的范围内。如果使用钨作为电池材料,则工作中的电池的温度 优选地保持在0-3000℃的范围内。如果使用不锈钢作为电池材料,则工 作中的电池的温度优选地保持在0-1200℃的范围内。 本申请要求2004年4月15日提交的美国申请No.60/462,705的优 先权,在此通过引用并入其全部公开内容。 |