在传统的乐器结构中次音对本音造成的影响被认为是基本上无 法避免的总音的组成部分。
以钢琴或三角钢琴为例(如图1和2)：共鸣板13与琴身的其余 部分(钢琴横梁6和壁7)以及乐器的所有构件可传声地连接在一起。 这意味着乐器的所有部分由本音激励而共振，也就是由琴弦、弦码14 和共鸣板13构成的主动区域的振动所激励。
该基本原理同样适用于其他所有乐器：例如弦乐器和拨弦乐器可 传声地连接共鸣板和横梁以及乐器颈、管乐器可传声地连接嘴部和琴 身(管)、打击乐器通过将膜绷在框架上同样可传声地与乐器身体连 接在一起等。
根据各个构件振动时间的不同和不同的振动特性会出现非常复 杂的干扰模态和相位差。最终会得到一个总音，该总音虽然是以三角 钢琴共鸣板13发出的本音为主体，但是其原本的纯粹度、清晰度和 强度仍然被无数复杂的干扰所损害、遮盖和模糊。
特别是在制造钢琴和三角钢琴时，过去一直不断试图减小干扰 音。例如在铸铁板5上设置大的声孔以及试验性地取消铸铁板横梁。 对三角钢琴的滚轮11或底垫进行专门设计(大部分设计成弹簧或空 气垫系统)从而使三角钢琴与地面分离。同时保证钢琴或三角钢琴的 所有部分自始至终基本上可传声地相互连接。
乐器通过与地板的接触，例如三角钢琴或钢琴通过滚轮11，大提 琴或低音提琴通过支撑棒，打击鼓、定音鼓或竖琴通过其支架以及类 似的与周围环境接合从而必然导致进一步产生共振。
此外，与此相关的各个构件的储能作用同样是无法避免的。所述 储能作用通过下述现象来解释：当乐音产生后，该乐音以一个短暂的 过程在整个乐器中传播。在构件到达其“静止”的瞬间之前，各个构 件先把涌入的声能一次性地吸收干净，在这之后才将多余的能量辐射 给与其可传声地连接的构件以及周围的空气中。在主动构件中(例如 钢琴/三角钢琴中的琴弦、弦码14和共鸣板13)这个作用是必须的。 但在对于本音毫无意义的被动构件中，这个作用导致自一个构件到另 一个构件的声能大小不一从而出现相位差并且由此对本音产生干扰。
更困难的是在乐器的普遍演奏中在极短的时间间隔中会发出许 多不相关联的、不同的乐音。在多声部演奏时这种情况还会出现重叠。 通常来讲，在一个新的乐音出现的时候乐器的构件并不处于静止状 态，而是仍然基于上一个乐音而振动着。由于总的声音能量在空气介 质上的辐射会短促地产生不希望的声音，所以假设在共鸣板的某些部 分上需要产生声音的话，那么在其他所有余下的(被动的)构件处这 种作用会对与次音重叠的本音造成极其不好的影响。
极个别的仅有利用镶嵌在乐器上的宝石，特别是钻石 (http://web.archive.org/web/20060112103158/http://www.frankundmey er.de/)或设置在乐器上用于改善共振的宝石 (http://web.archive.org/web/20060205164408/http://www.cannonballlm usic.com/stonelion.php)。

本发明的目的是提供一种阻止或减小次音对本音的影响，特别是 阻止次音的产生或至少明显减小其强度的方法。
此目的通常可以通过具有权利要求1的特征的方法来实现。该方 法的有利变形方案由从属权利要求2至8给出。
权利要求9公开的是根据本发明为了影响乐器的乐声对结晶体的 利用，所述结晶体具有在固体中大于8.000m/s的声速。权利要求10 给出了根据本发明装配了所述结晶体的乐器。
根据本发明通过固定直接的连接使该结晶体与各个欲释放动能 的乐器构件或与这些构件的被动区域相连，特别是与其粘贴在一起或 嵌入其中。
本发明的实质想法基于这样一种认知，即，声能是可能借助在此 被称为“释放动能”的作用自乐器中传导出去的。
根据本发明，通过释放动能自乐器主动区域传播到被动(理想的 是静音)区域(即乐器其余的所有部分)的能量能够在乐器出现储能 作用之前直接传导到乐器周围的空间中。声能在周围空间中传导直至 其不再具有可被听见的声能为止。
在第一个方案中可以在乐器被动区域中的构件上整体地实施所 述动处理，从而避免在该构件中产生的储能作用和此构件对当时的或 随后出现的本音产生的不利的反作用(见权利要求2)。
根据本发明的方法在同样配有主动区域的构件的被动区域中设 置结晶体也是一个很好的方法。由此能够阻止通过其他渠道存储在构 件的被动区域中的声能回流到主动区域中去并损害随后出现的本音。
如此实现根据本发明的动能释放，即，将一种由在固体中具有高 声速(声速大于8.000m/s)材料构成的结晶体设置在对产生本音不必 要的被动区域的构件上或设置在乐器上同样具有主动区域的构件的 被动区域中，从而减小、尽可能地广泛地排除声音发散到周围环境中 以及减小或避免构件的随振。
根据本发明设置的结晶体的作用决定于结晶体与释放动能的构 件材料之间必然存在的声速差距。用于释放动能的材料的声速必须始 终大于被释放动能的材料的声速。两者之间的差距越大作用就越明显 (参见表格1)。
可以通过两种材料声速的比例关系得出乐器构件的动能释放度 (穿透系数)。例如利用钻石来释放三角钢琴铸铁板(由灰铸铁构成) 的动能时穿透系数大约为4比1(18000m/s:4.500m/s)。普遍使用在 乐器结构中、需要动释放动能的材料为木头、灰铸铁、黄铜以及类似 物，这些材料的声速介于大约3.000和5.000m/s之间。由此相对于其 声速至少为8.000m/s的材料来讲，两者间的差距足够实现动能释放。
表格1

动能释放使到达乐器被动区域中物体的声能和空气声能能够以 简洁的方式无声地几乎在一瞬间传导到乐器总体以外的区域中去，致 使只有主动区域作为决定声音和乐音的元件发挥作用。由此得到的乐 音是一个纯正、清晰以及动态的本音，该本音不受那些未进行动能释 放处理的乐器所无法避免的干扰和损害的影响。这就意味着在动能释 放过程中本音不会消弱流失。
动能释放也可以直接反作用于主动区域。例如单簧管的簧片有一 个主动(即，自由振动的)区域和一个被动(即，被固定张紧的)区 域。所述动能释放借助根据本发明的方法直接将一个根据本发明的结 晶体设置在夹紧部分来减小簧片主动区域上固定夹紧部分的随振的 反作用。主动区域由此能够尽快地恢复到其原始的最佳能量状态，避 免了乐音的叠加。动处理同样不会减弱次音，而是在到达被动区域的 声能被存储在被动区域中以及由此干扰本音之前就将其毫无迟疑地 直接传导出去。
如上所述，将结晶体设置在乐器的被动区域中，其中，可以通过 模拟或实验检测出设置该结晶体的最佳位置。在钢琴或三角钢琴中所 述安置位置可能处于例如箱角(Kastenwinkel)、铸铁板和箱角之间 的板楔、铸铁板、琴脚、滚轮等位置上。
所述结晶体最好是具有较高晶体排列的晶体，其中，通过单晶体 能达到最好的效果。基本上在所选结晶体的晶体中声速越高，根据本 发明的方法的作用就越大。固体的晶体的排列和纯度越高，在其中的 声速也越高。
具有根据本发明用于动能释放所需特性的材料为，例如钻石(天 然的或人工的，具有立体面心的晶体结构以及声速约为18000m/s)或 陶瓷材料如碳化硼、氧化铝、氮化硼、二氧化锆或类似的(声速大于 8000m/s)。
申请人做出的一系列模拟和试验表明结晶体的尺寸(如其体积) 对动能释放的作用没有任何影响。但是鉴于结晶体的设置位置则力求 其尺寸尽可能地细小和不引人注目，优选地该晶体边长或直径的范围 在几个纳米和几个厘米之间。
本发明阐述了通过动能释放如何能在次音的干扰下无损害、纯正 地将本音传播出去的最初手段和方法，其中，被导入不希望有声能的 构件中的声能被直接导出从而避免了所述的储能作用和由其引发的 干扰。
下面将结合附图地通过具体实施实例对本发明的其他优势进行 阐述。
附图的简单描述
图1是一架钢琴的三维视图，该钢琴是一种可能应用按照本发明 所述方法的乐器；
图2是图1所示三角钢琴琴身的示图；
图3是在图1中所示的三角钢琴的箱角中根据本发明设置用于动 处理的结晶体的示图，其中，结晶体被插入在配合孔中；
图4是类似图3的示图，区别在于所述结晶体被粘贴在平坦的面 上；
图5是根据本发明在铸铁板的横梁上设置结晶体从而使其所处的 构件实现动处理的示图；
图6是常见乐器产生声音(乐音)的总音的过程(包络线)概要 图；以及
图7是根据本发明方法被改变的乐器产生的声音(乐音)的总音 的过程(包络线)概要图。
在图1和2中展示了一架钢琴或作为一种采用根据本发明的方法 可能的乐器分离的琴身。
三角钢琴由中心的主要构件和框架构成，所述框架由壁7和横梁 6构成，由设有滚轮11的琴脚10支撑所述框架并且从上面由琴盖8 将其封闭。在框架前下方设有搁板或演奏台9，其上设有敲击琴弦用 的演奏装置，该装置具有钢琴键盘(琴键)和击弦机。在框架中设有 作为主要构件的、粘合在横梁6上的共鸣板13，其一般由云杉制成。 所述共鸣板13上面设有一般由灰铸铁制成的、上面绷有琴弦的铸铁 板5。所述共鸣板13下面设有用于支撑琴身的支撑梁。支撑梁和铸铁 板5通过箱角4连接，琴弦和共鸣板13通过与共鸣板固定相连的弦 码14连接。钢琴前上部设有乐谱架12。
在三角钢琴中只有主动构件：琴弦、弦码14和共鸣板13真正用 于产生本音，即，形成产生乐音所需要的振动。但是，这些部件与被 动区域的其他构件，如铸铁板5、箱角4、横梁6、壁7和琴脚10可 传声地连接在一起。
为了阻止在被动区域的这些构件中以及在主动作用(直接参与生 成本音)构件的被动区域中产生的储能作用并且避免扭曲的次音对本 音的干扰，根据本发明在三角钢琴的被动区域中设置结晶体1，该结 晶体由一种在固体中声速大于8.000m/s的材料如钻石、碳化硼或类似 的构成。
这种结晶体1必须与被动区域需释放动能的部分(例如箱角4、 琴盖8或铸铁板5，参见图3至图5)如此连接，即，一方面与构件 全面地直接接触，而另外的面无接触。所述连接可以通过一个以配合 孔2形式的沉孔(见图3)或在平坦的表面上的粘贴3(见图4)来实 现。
用于释放动能的结晶体1的尺寸或体积取决于所用的材料和各自 的设置点以及其他要求，其直径可以自纳米级直至几厘米。
图6和7中示意性展示了根据本发明的方法对相应被操作或使用 的乐器的总音的影响。
在这两幅图中，图6展示的是具有常见构造的乐器产生的乐音总 音的包络线的时间曲线，图7展示的是具有根据本发明方法进行改造 的相应构造的乐器产生的乐音总音包络线的时间曲线。
在这两种情况中，声音的结构在“爆发”和“衰减”阶段以及余 声“持续”阶段都是相同的，由于所述释放动能阻断了储能作用，在 “释放”阶段中振动衰减过程明显变短处于理论上的完美状态。如图 7所示，振动衰减时间接近为零。
在此先仅借助三角钢琴和钢琴的结构来阐述所述动能释放使次 音对本音影响最小化的工作原理。但是这个工作原理也可以类似地转 用在其他乐器上。
在管乐器和管风琴中进行动能释放的应用实例：
管乐器的乐音由管内部的一个气柱产生。所述管不应该影响气 柱，因为管或嘴部本身的振动会产生干扰从而改变本音。由此根据本 发明同样要对管乐器的管/外壳进行动能释放，其中，所述材料(钻石、 碳化硼或类似的)与管可传声地连接，例如直接处于嘴部后面、处于 喇叭的附近或类似的位置。
在弦乐器和拨弦乐器中进行动能释放的应用实例：
弦乐器和拨弦乐器的本音由激起振动的琴弦产生，所述琴弦通过 弦码接合在共鸣盖上。该共鸣盖可以增强弦音。此时不希望被动构件 例如具有指板的颈产生振动。根据本发明该被动构件同样通过前述方 法进行动能释放。该方法同样也适用于例如大提琴和低音提琴的支撑 棒。
对振动发生器，例如音锤(钢琴和三角钢琴)，琴弓(弦乐器)、 琴拨(拨弦乐器)、锤和棒(打击乐器)和类似物的释放动能的应用 实例：
生成乐音时各个振动发生器都在振动。在产生下一个乐音的时间 点上，上一个乐音的能量会存在振动发生器中从而对后续的乐音产生 扭曲的影响。在此可以通过前述方法实施动能释放。
类似的在其他乐器中也可以应用该方法：膜发声乐器，例如打击 鼓和定音鼓，可以通过动能释放来减小其外壳或鼓身的振动对鼓膜产 生的影响，以及其他的打击乐器，木琴乐器，震音钢片琴、马林巴琴 和更多的。
在利用结晶体减小由乐器构件的被动区域产生的反作用直接乐 器上造成的随震时，最终该结晶体必须与待是释放动能的构件的被动 区域在一面上直接完全地接触但在其他面无接触地连接在一起(未示 出)。前述构件既是主动区域的一部分也是被动区域的一部分(例如， 木管乐器的簧片，其由主动的，即，自由振动的部分和被动的，即， 被固定夹紧的部分构成)。同时，这样选择结晶体的位置，使其不会 阻碍构件所需的振动功能。当结晶体例如在簧片处直接连接在夹紧部 分上时，即不会阻碍簧片的自由振动又可以进行动处理。簧片由此更 自由地振动并且发音更直接。
附图标记列表
1 结晶体
2 穿透孔
3 粘贴
4 箱角
5 铸铁板
6 横梁
7 壁
8 琴盖
9 搁板(演奏台)
10 琴脚
11 滚轮
12 乐谱架
13 共鸣板
14 弦码