技术领域
背景技术
[0002] 光子晶体是一种将不同
介电常数的材料按周期性排列构成的人工微结构，其基本特性是光子带隙，
频率落在禁带中的光波将无法传播，另一个特性是光子局域，打破光子晶体的周期性结构，引入某些
缺陷，与缺陷频率相吻合的光波将被局域在缺陷内，由于光子晶体的优良特性和它可以在很小的尺寸空间控制光的传播、结构紧凑性好的优点，光子晶体为人们设计滤波器提供了有
力的工具。
[0003] 光子晶体微腔是破坏光子晶体周期性结构的点缺陷，微腔频率位于光子晶体带隙内，光被完全约束进微腔，理论上微腔的品质因子可以很高，通过调节微腔的结构和参数，可以改变微腔的谐振频率和模式，因此微腔是一个理想的滤波器件。
[0004] 硫系玻璃是一种基于硫、硒、碲等元素并加入其它元素制得的光学材料，其响应时间超快，响应时间小于100fs，其中光效应小于50fs，且非线性系数高，三阶非线性系数n2比一般的
氧化物玻璃大得多，是
硅基的100-1000倍。这类玻璃突破了传统光通信所广泛使用的非线性系数不够高的
石英玻璃，可以实现光学器件的小型化及高性能。此外，硫系玻璃还是一种优良的红外光学材料，具有较宽的红外透过
光谱，依据组成不同，其透过范围从0.5um～25um不等，透过波段包括全部的
近红外和大部分
中红外区域，这为后续设计近红外及中红外区域的光子晶体滤波器提供了可能。
发明内容
[0005] 本发明所要解决的技术问题是一种透过率高、Q值也高的带有反射腔的光子晶体滤波器。
[0006] 本发明解决上述技术问题所采用的技术方案为：一种带有反射腔的光子晶体滤波器，包括多个介质柱形成的二维光子晶体，其特征在于：该二维光子晶体中去掉一排
水平的介质柱形成水平
波导，并且从该水平波导的中心开始向上去掉一排垂直的介质柱形成垂直波导，该垂直波导即为垂直输出波导，该垂直波导与水平波导相交
位置的一侧的水平波导为水平输入波导，该垂直波导与水平波导相交位置的另一侧的水平波导为水平输出波导，缺陷腔位于垂直输出波导内靠近与水平输入波导相邻的位置，反射腔位于水平输出波导内与该垂直输出波导相邻的位置，所述反射腔与缺陷腔均包括五个依次排列的介质柱，其中位于中心的中心介质柱的半径比另外四个介质柱的半径大，另外四个介质柱分别两两位于中心介质柱的两侧。
[0007] 优选地，所述二维光子晶体为正方晶格光子晶体，并且正方晶格光子晶体的介质柱半径为0.21a，a为晶格常数，正方晶格光子晶体的介质柱为硫系玻璃基质，背景为空气。
[0008] 优选地，所述缺陷腔中的中心介质柱的半径为0.35a，其他四个介质柱的半径为0.21a，所述反射腔中的中心介质柱的半径为0.4a，其他四个介质柱的半径为0.21a。
[0009] 优选地，所述正方晶格光子晶体的晶格常数a＝620nm。
[0010] 与
现有技术相比，本发明的优点在于通过调节缺陷腔和反射腔的中心介质柱半径，减少波导和微腔的散射损耗，使得该滤波器在需要波段达到最佳滤波效果，透过率高，Q值也高。
附图说明
[0011] 图1为本发明
实施例的带有反射腔的光子晶体滤波器的结构示意图。
[0012] 图2是本发明实施例的光子晶体滤波器的带隙宽度与介质柱半径的变化关系图。
[0013] 图3是完美光子晶体TM模的带隙分布图。
[0014] 图4是采用平面波展开法仿真的具有一个波导的光子晶体波导色散图，其中X轴代表波矢，Y轴代表归一化频率。
[0015] 图5a为输入1550nm单一
波长的高斯波时，无反射腔的光子晶体滤波器的稳态场强分布图，图5b为输入1550nm单一波长的高斯波时，有反射腔的光子晶体滤波器的稳态场强分布图。
[0016] 图6是采用时域有限差分法仿真的对应于图5a、5b中的光子晶体滤波器的透过图，其中点状线的是无反射腔的光子晶体滤波器的透过曲线，虚线的是有反射腔的光子晶体滤波器的透过曲线。
[0017] 图7是对应图6中含有反射腔的光子晶体滤波器的时域稳态响应图。
具体实施方式
[0018] 以下结合附图实施例对本发明作进一步详细描述。
[0019] 图1是本发明实施例的带有反射腔的光子晶体滤波器结构，包括二维光子晶体1，优选地，为正方晶格光子晶体，该二维光子晶体1上具有水平输入波导A，水平输出波导B和垂直输出波导C，该水平输入波导A和水平输出波导B为正方晶格光子晶体中去掉一排水平的介质柱形成水平波导进而形成，该垂直输出波导C为正方晶格光子晶体中从水平波导的中心开始向上去掉一排垂直的水平介质柱形成。即该正方晶格光子晶体中去掉一排水平的介质柱形成水平波导，和从该水平波导中间开始向上去掉一排垂直的介质柱形成垂直波导，该去掉的一排垂直波导即为垂直输出波导C，垂直输出波导C与水平的波导相交位置的一侧为水平输入波导A，另一侧为水平输出波导B。该缺陷腔2位于垂直输出波导C内与水平输入波导A相邻的位置，该反射腔3位于水平输出波导B内与该垂直输出波导C相邻。
[0020] 其中正方晶格光子晶体的晶格常数为a＝620nm，是沿X-Z平面呈正方形周期性分布的介质柱光子晶体，介质柱半径r＝0.21a，介质柱是Ge33Sb10Se57硫系玻璃基质，折射率为-17 2n＝2.65，在1550nm附近的三阶非线性折射率系数为1.3×10 m/W，非线性吸收系数为1.6×10-12m/W，其非线性是石英材料的590倍。背景为空气，折射率为1。缺陷腔2位于垂直输出波导C内临近水平输入波导A和垂直输出波导C的交界处，反射腔3位于水平输出波导B内临近水平输入波导A和水平输出波导B的交界处。缺陷腔2和反射腔3均由5个排列成一行的介质柱构成，包括位于中心介质柱，其余4个为正常介质柱，分别两两位于中心介质柱两侧。其中缺陷腔2的中心介质柱半径为0.35a，其余四个介质柱半径为0.21a。反射腔3的5个介质柱中，中心介质柱半径为0.4a，其余四个介质柱半径为0.21a。水平输入波导A、水平输出波导B和垂直输出波导C呈垂直关系，
信号光从水平输入波导A一侧输入，从垂直输出波导B输出。
并且该缺陷腔2和反射腔3的介质柱的位置与光子晶体中的介质柱的位置相匹配，即缺陷腔、反射腔中的介质柱的中心与正方晶格光子晶体中的介质柱的中心均相应地对齐。即介质柱的中心位置不移动。
[0021] 本发明的技术方案是基于二维光子晶体所具有的光子带隙特性和光子晶体微腔的局域特性，实现光子晶体滤波器滤波的功能。上述光子晶体滤波器的基本原理在于：二维光子晶体提供一个具有较宽的光子带隙，波长落在该光子带隙中的光波将无法在该光子晶体中传播。如图2所示，是对TM模式下，二维正方晶格光子晶体的介质柱半径和带隙宽度的关系进行扫描探测得到的带隙分布图，当介质柱半径小于0.11a或大于0.42a时，光子晶体没有带隙；当介质柱半径从0.11a开始，光子晶体带隙的宽度随着半径的增大而增大，当介质柱半径增大到0.21a时，带隙宽度达到最大，最大带隙的归一化频率(a/λ)为0.352-0.449，此后，随着介质柱半径的增大，带隙宽度逐渐减小，当介质柱半径大于0.42a时，带隙消失，由此，本发明选择带隙宽度最大时的光子晶体介质柱半径大小，为0.21a。图3所示是介质柱半径为0.21a时完美光子晶体的带隙图，斜线部分为光子带隙，对应归一化频率a/λ＝ωa/2πc，其中λ为
真空中的波长，ω为光的
角频率，c为真空中的光速。该结构具有两部分带隙，较窄的带隙归一化频率(a/λ)为0.81-0.82，该带隙宽度太窄，引入缺陷模式比较困难，所以主要考虑下面宽度更宽的带隙，对应的归一化频率(a/λ)为0.352-0.449，中心归一化频率为0.4，与图2中的结果一致。
[0022] 通过引入线缺陷，线缺陷的作用相当于波导，即在光子带隙中引入了某种缺陷态，符合缺陷频率的光波可以在该波导中传播，图4为含有一波导时光子晶体的波导色散图，归一化频率0.4处波导存在一个模式，为获得谐振波长在1550nm，根据公式f＝a/λ，我们选择光子晶体晶格常数a＝620nm。本发明设计了如图1中的缺陷腔2和反射腔3，符合微腔谐振频率的光子将被局域进微腔位置，所述的光子晶体微腔具有很高的品质因子，可以很好地存储符合谐振频率的光波的
能量。本发明的主要工作是调节缺陷腔的中心介质柱半径，以使得谐振波长在1550nm，且缺陷腔耦合效率高，经过一系列的仿真计算，当中心介质柱半径为0.35a，其余四个介质柱半径为0.21a时，该缺陷腔的谐振波长为1550nm且耦合效率较高，满足滤波器的设计要求。
[0023] 通过设计反射腔3来堵住水平输出波导，以求加强缺陷腔2对光的耦合效率，减少滤波过程中的损耗，从而提高缺陷腔的Q值和滤波性能，理想情况是反射腔能反射除了其自身谐振波长以外所有的波，透过其谐振波长的波，设计的反射腔3的内部由5个介质柱组成，调节反射腔3的中心介质柱半径，经过一系列的仿真计算，得到当中心介质柱半径为0.4a，中心介质柱两侧分别含有两个正常介质柱的情况下，即反射腔的谐振波长为1700nm时，不会造成光波的损耗，该滤波器的性能最优。在水平输入波导A的外侧端处设置一信号光，在垂直输出波导C的外侧端处设置一监视器。所述的信号光以高斯
波形式从水平输入波导A输入，在垂直输出波导C中与缺陷腔2发生耦合作用，当光波到达缺陷腔2时，由于微腔的局域选频作用，只有符合该缺陷腔谐振波长为1550nm的光波才能发生共振，耦合进入缺陷腔2，并从垂直输出波导C输出。
[0024] 图5a为不含有反射腔3的滤波器达到稳态时的场强分布图，图5b为含有反射腔3的滤波器达到稳态时的场强分布图。图6为对应于图5的透过图，分别显示了具有反射腔和不具有反射腔的透过率。如图5a、5b、6所示，该带有反射腔的光子晶体滤波器实现了对波长为1550nm的光波的滤波，当含有反射腔3时光子晶体滤波器的透过率为0.98；当不含有反射腔
3，即反射腔3处是一波导时，光子晶体滤波器的透过率低于0.3，反射腔3堵住了水平输出波导，使得大部分光波被反射回水平输入波导。根据图6中含有反射腔的光子晶体滤波器的透过图所示，根据公式Q＝λ/Δλ，其中λ是共振模的中心波长，Δλ是共振模的半峰值带宽，计算缺陷腔的品质因子，计算可得此缺陷腔的品质因子Q值达到7500，说明缺陷腔具有很好的存储能力。图7为对应于图5(b)，即具有反射腔3的光子晶体滤波器的时域稳态响应图，再次验证了含有反射腔的光子晶体滤波器的垂直输出端具有很高的透过率。
[0025] 本发明为了适应通信波段的发展，所提的滤波器工作在1550nm波长，具有实际应用价值。而且本发明实施例中的光子晶体滤波器，通过调节缺陷腔和反射腔的中心介质柱半径，减少波导和微腔的散射损耗，使得该滤波器达到最佳滤波效果，透过率高，Q值也高。
